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1、连续系统的振动,机械振动理论,2022年11月25日,振动力学,2,实际振动系统都是连续体，具有连续分布的质量与弹性，又称连续系统或分布参数系统,确定连续体上无数质点的位置需要无限多个坐标，因此连续体是具有无限多自由度的系统,连续体的振动要用时间和空间坐标的函数来描述，其运动方程不再像有限多自由度系统那样是二阶常微分方程组，它是偏微分方程,在物理本质上，连续体系统和多自由度系统没有什么差别，连续体振动的基本概念与分析方法与有限多自由度系统是完全类似的,2022年11月25日,振动力学,3,教学内容,一维波动方程梁的弯曲振动集中质量法假设模态法模态综合法（1）有限元法模态综合法（2）,2022年
2、11月25日,振动力学,4,（1）本章讨论的连续体都假定为线性弹性体，即在弹性范围内服从虎克定律,假 设:,（2）材料均匀连续；各向同性,（3）振动为微振,2022年11月25日,振动力学,5,一维波动方程,动力学方程 固有频率和模态函数 主振型的正交性 杆的纵向强迫振动,连续系统的振动 / 一维波动方程,2022年11月25日,振动力学,6,动力学方程,（1）杆的纵向振动,等截面细直杆的纵向振动,杆长 l,假定振动过程中各横截面仍保持为平面,截面积 S,材料密度,弹性模量 E,忽略由纵向振动引起的横向变形,：单位长度杆上分布的纵向作用力,连续系统的振动 / 一维波动方程,2022年11月25
3、日,振动力学,7,：杆上距原点 x 处截面 t 时刻的纵向位移,微段分析,微段应变：,横截面上内力：,达朗贝尔原理：,达朗贝尔惯性力,连续系统的振动 / 一维波动方程,2022年11月25日,振动力学,8,杆上距原点 x 处截面在时刻 t 的纵向位移,横截面上的内力：,达朗贝尔原理：,杆的纵向强迫振动方程,等直杆ES 为常数,弹性纵波沿杆的纵向传播速度,连续系统的振动 / 一维波动方程,2022年11月25日,振动力学,9,（2）弦的横向振动,弦两端固定，以张力 F 拉紧,在分布力作用下作横向振动,建立坐标系,：弦上 x 处横截面 t 时刻的横向位移,：单位长度弦上分布的作用力,：单位长度弦质
4、量,微段受力情况,达朗贝尔原理：,弦的横向强迫振动方程,令：,并考虑到：,弹性横波的纵向传播速度,微振,达朗贝尔惯性力,弦的定义: 很细长,振动中认为张力不变,连续系统的振动 / 一维波动方程,2022年11月25日,振动力学,10,（3）轴的扭转振动,细长圆截面等直杆在分布扭矩作用下作扭转振动,假定振动过程中各横截面仍保持为平面,截面的极惯性矩 Ip,材料密度,切变模量 G,：单位长度杆上分布的外力偶矩,杆参数：,：杆上距离原点 x 处的截面在时 刻 t 的角位移,截面处扭矩 T,微段 dx 受力,：微段绕轴线的转动惯量,达朗贝尔惯性力偶,连续系统的振动 / 一维波动方程,2022年11月2
5、5日,振动力学,11,微段 dx 受力,达朗贝尔原理：,材料力学：,圆截面杆的扭转振动强迫振动方程,等直杆，抗扭转刚度 GIp 为常数,剪切弹性波的纵向传播速度,连续系统的振动 / 一维波动方程,2022年11月25日,振动力学,12,小结：,（1）杆的纵向振动,（2）弦的横向振动,虽然它们在运动表现形式上并不相同，但它们的运动微分方程是类同的，都属于一维波动方程,（3）轴的扭转振动,连续系统的振动 / 一维波动方程,2022年11月25日,振动力学,13,固有频率和模态函数,以等直杆的纵向振动为对象,自由振动,假设杆的各点作同步运动：,q(t) ：运动规律的时间函数,：杆上距原点 x 处的截
6、面的纵向振动振幅,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,（常数）,2022年11月25日,振动力学,14,记：,通解：,（确定杆纵向振动的形态，称为模态 ）,由杆的边界条件确定,与有限自由度系统不同，连续系统的模态为坐标的连续函数 ，表示各坐标振幅的相对比值,由频率方程确定的固有频率 有无穷多个,（下面讲述）,（杆的边界条件确定固有频率）,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,15,第 i 阶主振动：,系统的自由振动是无穷多个主振动的叠加：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,16,几种常见边界条件下的固有频率和模态函数,（1）两端固定
7、,边界条件：,不能恒为零,频率方程,固有频率：,由于零固有频率对应的模态函数为零，因此零固有频率除去,特征：两端位移为零,模态函数：,无穷多个,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,17,（2）两端自由,特征：自由端的轴向力为零,边界条件 ：,零固有频率对应的常值模态为杆的纵向刚性位移,频率方程和固有频率两端固定杆的情况相同,固有频率：,模态函数：,频率方程,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,18,（3）一端固定，一端自由,特征：固定端位移为零 自由端轴向力为零,边界条件 ：,固有频率：,模态函数：,或：,频率方程,连续系统的振动
8、 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,19,左端自由，右端固定,特征：固定端位移为零 自由端轴向力为零,边界条件 ：,固有频率：,模态函数：,频率方程,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,20,边界条件,模态函数,频率方程,固有频率,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,21,例：,一均质杆，左端固定，右端与一弹簧连接,推导系统的频率方程,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,22,解：,边界条件：,频率方程,振型函数：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学
9、,23,例：,一均质杆，左端固定，右端与一集中质量M固结,推导系统的频率方程,边界条件：,自己推导！,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,24,主振型的正交性,只对具有简单边界条件的杆讨论主振型的正交性,杆可以是变截面或等截面,质量密度及截面积 S 等都可以是 x 的函数,动力方程 ：,自由振动：,主振动 ：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,25,杆的简单边界 ：,固定端,x = 0 或 l,自由端,x = 0 或 l,乘 并沿杆长积分：,分部积分：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,26,乘
10、 并沿杆长积分：,同理,乘 并沿杆长：,相减,时,杆的主振型关于质量的正交性,杆的主振型关于刚度的正交性,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,27,关于质量的正交性,关于刚度的正交性,恒成立,令：,第 i 阶模态主质量,第 i 阶模态主刚度,第 i 阶固有频率：,主振型归一化：,正则振型,则第 i 阶主刚度：,合写为：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,28,杆的纵向强迫振动,采用振型叠加法进行求解,强迫振动方程：,初始条件：,令：,正则坐标,利用正交性条件,第 j 个正则坐标的广义力,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022
11、年11月25日,振动力学,29,模态初始条件的求解,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,30,集中力,可表达成分布力形式：,正则坐标广义力：,分布力,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,31,例：等直杆,自由端作用有：,为常数,求：杆的纵向稳态响应,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,32,解：,一端固定，一端自由,边界条件：,固有频率：,模态函数：,归一化条件：,模态广义力：,正则方程 ：,稳态振动 ：,当外部力频率等于杆的任一阶固有频率时都会发生共振现象,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,202
12、2年11月25日,振动力学,33,例：,一均质杆两端固定。假定在杆上作用有两个集中力，如图所示,试问：当这些力突然移去时，杆将产生甚么样的振动？,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,34,边界条件：两端固定,初始条件：,模态函数 ：,解：,自由振动方程：,固有频率：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,35,系统的自由振动是无穷多个主振动的叠加：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,36,初始条件：,应用位移初始条件：,应用速度初始条件：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振
13、动力学,37,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,38,系统响应：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,39,例：有一根 x=0 端为自由, x=l 端处为固定的直杆，固定端承受支撑运动,为振动的幅值,试求杆的稳态响应,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,40,解：,建立方程,微段分析,应变：,内力：,达朗贝尔原理：,杆上距原点 x 处截面在时刻 t 的纵向位移,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,41,令：,代入方程：,即：,设解为：,为归一化的正则模态,代入方程，
14、得：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,42,利用正交性：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,43,模态稳态解：,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,44,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,2022年11月25日,振动力学,45,杆振动分析小结,1. 建立动力学方程,2. 根据边界条件求解固有频率和模态,3. 变量分离,4. 代入动力学方程，并利用正交性条件 得到模态空间方程,5. 物理空间初始条件转到模态空间,6. 模态空间方程求解,7. 返回物理空间，得解,模态叠加法,连续系统的振动 / 杆的纵向振动,
