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1、,4-9 磁场的镜象法,设有磁导率为1及2的导磁媒质，其交接处为无限大平面，今有一线形载电流I的导体与平面平行，求两媒质中磁场。,无限大媒质平面的镜象,本问题与静电场中无限长电轴对无限大媒质平面的镜象相对应。因而在求解磁导率为1的媒质中的磁场时，可按图4-34进行求解，而在求解磁导率为2的媒质中的磁场时，可按图4-35进行。,图4-34 用集中的镜象电流代替媒质交界面上分散的磁化电流,在求解上半场域，将下半场域媒质，换以磁导率为1的媒质，这样，对被研究的上半场域来说，场域内部条件未变化。且在边界外导线I的镜像位置处，放置一位置长直导线I，以代替边界面上分散的磁化电流。,图4-35 用集中的电流
2、代替媒质交界面上分散的磁化电流和原导线的电流,而在求下半场域时，将上半场域的媒介换以磁导率为2的媒质，这样对研究的下半场域来说，场域内部条件并未变化。另外在边界外导线I处，加置一位置镜像直导线I，以代替媒质交界面上分散的磁化电流和原导线的电流。,电流I就是虚拟（集中量）电流，等效于边界上实际出现的分散量（分子束缚电流）。电流I为原电流I与镜象电流I两者的合成。,图4-36 两不同媒质交界面上由邻近,图4-36中分别绘出两媒质交界面处，每一媒质中具有代表意义的分子电流。,6,上半空间为磁导率为1的媒质，下半空间充满铁磁媒质2，2 1，故令2得,上半域中的磁场可按图4-38求解。下半域中，由于I=
3、0，故 H2=0。,图4-37 邻近铁磁物质平面,（4-81）,（4-82）,无限大铁磁平面的镜象,7,图4-38 用镜象法处理后的磁场,由于铁的磁导率为无穷大，则有B2=2H2为一不定式。为了确定铁中之磁感应强度B2，只需重新引用式（4-80）,8,由安培环路定理,在上式中令2，即得铁中之磁感应强度为,（4-83）,（4-84）,由于H20，根据式（4-84）磁压之定义，此时整个铁磁体将为一个等磁位体，因而1媒质中所有穿过界面的磁力线，均将与铁磁媒质平面垂直。,9,可按图4-39及图4-40分别求解上半场域及下半场域之磁场。,图4-39 铁磁物质内，磁场求解示意图,图4-40 非铁磁物质内，磁场求解示意图,（4-85）,（4-86）,若导线埋设在铁磁媒质中，可设1，则,
