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1、,位置矢量,位移矢量,速度,加速度,。,路程和位移的区别,质点运动学的两类问题是：第一类问题：已知质点的运动方程，求质点在任意时刻的速度和加速度，从而得知质点运动的全部情况用微分方法求解；第二类问题：已知质点在任意时刻的速度（或加速度）以及初始状态，求质点的运动方程用积分方法求解。,角速度为：,角加速度为：,。,第一章,位移与路程,（B）一般情况,位移大小不等于路程.,（D）位移是矢量,路程是标量.,（C）什么情况？,不改变方向的直线运动;当 时.,吗？,牛顿运动定律,第一定律 惯性和力的概念，惯性系的定义.,第二定律,当 时，写作,第三定律,力的叠加原理,第二章,一.动量、冲量、动量定理,力
2、的冲量 力对时间的累计,质点系的动量定理：系统所受合外力的冲量等于系统动量的增量。,第三章,二.质点系动量守恒定律,质点系所受合外力为零，系统总动量守恒。即,五.保守力、非保守力、势能,势能:与物体间相互作用及相对位置有关的能量.,解题思路：1.列出初状态的运动学和动力学参量2.列出末状态的运动学和动力学参量3.根据作用过程确定所满足的基本守恒定律或规律4.列出方程求解参量,振动和波动,一 简谐运动的描述和特征,第五章,对给定振动系统，周期由系统本身性质决定，振幅和初相由初始条件决定.,四 简谐运动能量图,作简谐运动的系统机械能守恒,周期或频率只决定于波源的振动；波速只决定于媒质的性质.,第六
3、章,二 平面简谐波的波函数,沿 轴负向,波函数的求法：比较系数，带入初始条件，求各项参数振动方程求法1.时间推迟法2.相位落后法,(2)波形传播的时间周期性,(1)振动状态的空间周期性,二 波函数的物理意义,(3)x 给定，y=y(t)是 x 处振动方程,(4)t 给定，y=y(x)表示 t 时刻的波形图,(5)y 给定,x和 t 都在变化，表明波形传播和分布的时空周期性。,解题思路1.写出标准形式2.根据已知条件或图形中的量确定部分参数3.根据波函数的意义或波的传播规律确定剩 余参数4.写出波函数或振动方程,1)合振动的振幅（波的强度）在空间各点的分布随位置而变，但是稳定的.,三 波动能量,
4、1）在波动传播的媒质中，任一体积元的动能、势能、总机械能均随 作周期性变化，且变化是同相位的.,2）任一体积元都在不断地接收和放出能量，即不断地传播能量.任一体积元的机械能不守恒.波动是能量传递的一种方式.,体积元在平衡位置时，动能、势能和总机械能均最大.,体积元的位移最大时，三者均为零.,热力学,第五章,摩尔热容：1mol理想气体温度升高1度所吸收的热量.（与具体的过程有关）,（K）,（atm）,1、开尔文说法：不可能制造出这样一种循环工作的热机，它只使单一热源冷却来做功，而不放出热量给其他物体，或者说不使外界发生任何变化。,2、克劳修斯说法：不可能把热量从低温物体自动传到高温物体而不引起外
5、界的变化.,热力学第二定律表述,1）在相同高温热源和低温热源之间工作的任意工作物质的可逆机都具有相同的效率.,三 卡诺定理,2）工作在相同的高温热源和低温热源之间的一切不可逆机的效率都不可能大于可逆机的效率.,静电场,从点A出发,顺时针绕行一周各部分电势降落总和为零,即,全电路的欧姆定律,电流强度是通过某一面积的电流密度的通量,高斯定理和环路定理由库仑定律和场的叠加原理导出，反映了静电场是有源无旋（保守）场.,磁场,+,x,无限长的螺线管,半无限长螺线管,安培环路定理,磁场的高斯定理和安培环路定理反映了磁场是无源有旋（非保守）场.,带电粒子在磁场中运动,回旋半径和回旋频率,洛仑兹力,电磁感应,
6、a.阻碍原磁通的变化，即“增反减同”,b.阻碍（导体间的）相对运动，即“来阻去留”,c.阻碍原电流的变化，（线圈中的电流不能突变）应用在解释自感现象的有关问题。,由变化的磁场可以激发感生电场，它是有旋场，注意与静电场的区别.,感应电荷只与回路中的磁通量变化量有关，与变 化的快慢无关,设杆长为,动生电动势,平衡时,导体切割磁感线时产生感应电动势大小的计算：,1.公式：,2.若导体在磁场中绕着导体上的某一点转动时，,3.矩形线圈在匀强磁场中绕轴匀速转动时产生交流电,从中性面计时 e=Em sin t,最大值 Em=nBS,几种场的对比,光学,物理意义：光程就是光在媒质中通过的几何路程,按波数相等折合到真空中的路程.,半波损失需具体问题具体分析,劈尖条纹间距,劈 尖,明纹,暗纹,3）条纹间距（明纹或暗纹）,2）相邻明纹（暗纹）间的厚度差,4）干涉条纹的移动,当空气层厚度增加时，等厚干涉条纹向顶角移动；厚度减小时，条纹向原离顶角的地方移动,每一条纹对应劈尖内的一个厚度，当此厚度位置改变时，对应的条纹随之移动,中央明纹的宽度大约是其它明纹宽度的两倍,（个半波带）,三种条纹的对比,连续光谱：炽热物体光谱线状光谱：钠盐、分立明线带状光谱：分子光谱,衍射光谱分类,
