圆极化微带天线的设计及研究.doc

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1、空军工程大学毕业论文（设计）摘 要微带天线具有体积小，重量轻，低剖面，制造成本低，易于批量生产，易于和微带线路集成等特点，能得到单方向的宽瓣方向图，易于实现双频段、双极化等多功能工作。这些优点使得微带天线在大约100MHz100GHz宽广频域上，广泛应用于包括卫星通信、雷达、遥感、制导武器以及便携式无线电设备。 论文首先回顾了微带天线的发展史，介绍了它的结构、优缺点及应用，然后给出了微带天线的几种分析方法，包括传输线法，空腔模型法，积分方程法等，并介绍了微带天线圆极化的原理和实现方法以及微带天线的馈电方式。然后在Ansoft HFSS中创建了一个单馈圆极化微带天线和双馈圆极化微带天线，分析了S

2、11和VSWR参数，画出了方向图。为了实现圆极化，进行了轴比的优化仿真，达到了较为理想的结果。关键词：微带天线、圆极化、轴比AbstractThe microstrip antennas has the volume to be small, the weight is light, the low section plane, the production cost is low, easy volume production, easy and characteristics and so on microstrip line integration, can obtain the sin

3、gle direction wide petal directional diagram, easy to realize, the double polarization dual range and so on multi-purpose work. These merits cause the microstrip antennas in approximately the 100MHz-100GHz broad frequency range, widely applies in includes the satellite communication, the radar, the

4、remote sensing, the guided weapon as well as the portable wireless apparatus.The paper first reviewed microstrip antennass history, introduced its structure, the good and bad points and the application, then have given microstrip antennass several analysis method, including the transmission long-bas

5、e method, the cavity modeling, the integral equation law and so on, and introduced the microstrip antennas circular polarizations principle and realizes the method as well as microstrip antennass feed method. Then AnSoft Hfss in the creation of a single-fed circular polarization microstrip antenna a

6、nd double-fed circular polarization microstrip antenna and double-fed circular polarization microstrip antenna, the analysis of the S11 and VSWR parameters, to draw a pattern. In order to achieve circular polarization, the axis carried on the optimization simulation, to a more satisfactory results.K

7、ey words：microstrip antenna；circular polarization; axial ratio目 录摘 要IABSTRACTII目 录III第一章 绪论11.1 微带天线的发展11.2 微带天线的定义和结构11.3 微带天线的优缺点21.4 微带天线的应用3第二章 微带天线的原理技术42.1 微带天线的辐射机理42.2 微带天线的分析方法52.2.1 传输线模型法52.2.2 空腔模型法82.2.3 积分方程法82.3 微带天线的馈电方法92.4 微带天线圆极化技术102.4.1 圆极化天线的原理102.4.2 圆极化实现技术112.5 其他形式的微带天线15第三

8、章 圆极化微带天线的仿真与优化193.1 Ansoft HFSS高频仿真软件的介绍193.2 圆极化微带天线的仿真优化193.2.1圆极化微带天线的仿真设计193.2.2天线轴比的优化22第四章 双馈圆极化微带天线的设计254.1两路微带等功率分配器的设计与仿真254.2 双馈圆极化微带天线的仿真分析294.2.1创建天线模型294.2.2 优化天线模型33致 谢37参考文献3838第一章 绪论1.1 微带天线的发展微带天线的概念早在1953年就已经提出了，但并未引起工程界的重视。在五十年代和六十年代只有一些零星的研究。真正的发展和实用是在七十年代。由于微波集成技术的发展以及各种低耗介质材料的

9、出现，微带天线的制作得到了工艺保证；而空间技术的发展又迫切需要低剖面的天线元。1970年出现了第一批实用的微带天线。1979年在美国新墨西哥大学举行了微带天线专题国际会议，1981年IEEE天线于传播会刊在一月号上刊登了微带天线专集。这以后，微带天线的研究有了迅猛的发展，新形式和新性能的微带天线不断涌现，发表了大量的学术论文和研究报告，召开了专题会议和出版专集。这表明微带天线终于成为天线研究中的一个重要课题，受到各方面的关注。由于独特的结构和多样化的性能，它必将在广阔的波段内的各种无线电设备上得到越来越多的应用。 1.2 微带天线的定义和结构微带天线是在带有导体接地板的介质基片上贴加导体薄片而

10、形成的天线。它利用微带线或同轴线等馈线馈电，在导体贴片与接地板之间激励起射频电磁场,并通过贴片四周与接地板间的缝隙向外辐射。因此，微带天线也可以看作一种缝隙天线。通常介质基片的厚度与波长相比是很小的。因而它实现了小型化，属于微小天线的一类。导体贴片一般是规则形状的面积单元，如矩形，圆形，或圆环形薄片等，也可以是窄长条形的薄片振子（偶极子）。由这两种单元形成的微带天线分别称为微带贴片天线和微带振子天线。微带天线的另一种形式是利用微带线的某种形变（如弯曲、直角弯头）来形成辐射，称之为微带线形天线，第三种形式的微带天线因为沿线传输行波，又称之为微带行波天线。微带天线的第四种形式是利用开在接地板上的缝

11、隙，由介质基片的另一侧的微带线或其他馈线（如槽线）对其馈电，称之为微带缝隙天线。由各种微带辐射单元可构成多种多样的阵列天线，如微带贴片阵天线，微带振子阵天线等等。1.3 微带天线的优缺点1.与普通微波天线相比，微带天线有如下优点：（1） 剖面薄，体积小，重量轻，能与载体共形，并且除了在馈电点外要开出引线孔外，不破坏载体的机械结构，这对于高速飞行器特别有利。（2） 电性能多样化。不同设计的微带元，其最大辐射方向可以从边射到端射范围内调整；易于得到各种极化；特殊设计的微带元还可以在双频或多频工作。（3） 能与有源器件和电路集成为单一的模件，因此适合大规模生产，简化了整机的制作和调试，大大降低了成本

12、。（4） 不需要背腔，微带天线适合于组合式设计（固体器件，如振荡器、放大器、可变衰减器、开关、调制器、混频器、相移器等可以直接加到天线基片上）；馈线和匹配网络可以和天线结构同时制作。（5） 稍稍改变馈电位置就可以获得线极化和圆极化（左旋和右旋）；无须做大的变动，天线就很容易地装在导弹、火箭和卫星上。2.微带天线的主要缺点是：（1） 频带较窄，主要是谐振式微带天线，现在已有一些改进办法。（2） 损耗较大，因此效率较低，这类似于微带电路。特别是行波微带天线，在匹配负载上有较大的损耗。（3） 单个微带天线功率容量较小，一般用于中、小功率场合；（4） 性能受基片材料影响大。（5） 大多数的微带天线只向

13、半空间辐射；最大增益实际上受限制（约为20dB）。（6） 馈线与辐射元之间的隔离差，端射性能差，可能存在表面波。不过已发展了不少新技术来克服或减少上述缺点。例如，已有多种途径来展宽微带天线的频带。常规设计的相对带宽的约为中心频率的（1-6）%，新一代设计的典型值为（15-20）%，利用带固态功率放大器的有源微带阵来组阵，可获得相当大的总辐射功率。1.4 微带天线的应用微带天线最初作为火箭和导弹上的共形全向天线获得了应用。现已应用于大约100M-100GHz的宽广域上的大量无线电设备中。特别是在飞行器上和地面便携式设备中，已应用微带天线的系统如：卫星通信，雷达，遥感，导弹遥测遥控，电子对抗，武器

14、引信，飞机高度表，环境检测仪表，医用微波辐射计等。特别是圆极化微带天线高性能圆极化微带天线在当前的应用愈加广泛。圆极化天线的实用意义主要体现在:1. 圆极化天线可接收任意极化的来波,且其辐射波也可由任意极化天线收到,故电子侦察和干扰中普遍采用圆极化天线;2. 在通信、雷达的极化分集工作和电子对抗等应用中广泛利用圆极化天线的旋向正交性;3. 圆极化波入射到对称目标(如平面、球面等) 时旋向逆转,因此圆极化天线应用于移动通信、GPS等能抑制雨雾干扰和抗多径反射。第二章 微带天线的原理技术2.1 微带天线的辐射机理微带天线的辐射是由微带天线导体边沿和地板之间的边缘场产生的。Lewin对微带的不连续性

15、的辐射首次作了研究，他的分析是基于导体中流动的电流进行的。这个方法也可以用来计算辐射对于微带谐振器品质因数的影响。这个分析是以微带开路端和地板所构成的口径场为基础。按此分析，辐射对于品质因数的影响可描述为谐振器尺寸、工作频率、相对介电常数及基片厚度的函数。理论和实验结果表明，在高频时，辐射损耗远大于导体和介质的损耗。还证明，在用厚的而介电常数低的基片时，开路微带线的辐射更强。微带天线的分析方法有很多，为简单起见，我们以矩形微带天线为例，采用传输线模型分析方法介绍它的辐射原理。设辐射元长L，宽W，介质基片厚h。贴片与接地板间的介质基片中的电场沿贴片宽度w方向和厚度h方向无变化。仅沿长度L方向有变

16、化，其结构见图2.1(a)。则辐射场可认为是由贴片沿长度方向的两个开路端上的边缘场产生的。将边缘场分解为水平和垂直分量，由于贴片长度，所以两开路端的垂直电场分量反相，如图2.1(b)所示，该分量在空间产生的场互相抵消（或很弱）。而水平分量的电场是同相的，可等效为无限大平面上同相激励的两个缝隙，如图2 .1（c）。远区辐射场主要由该分量场产生，最大辐射方向在垂直于贴片的方向。也就是说，微带天线的辐射可以等效为由两个缝隙组成的二元阵。 （a）开路端电场结构（b）场分布侧视图（c）等效辐射缝隙图2.1 矩形微带天线及其等效电路2.2 微带天线的分析方法微带天线的分析方法主要有3种方法：传输线模型法、

17、空腔模型法和积分方程法。这3种分析方法各有所长，在具体的模型中应根据具体情况具体选择分析方法。在分析设计天线的过程中，应该合理使用理论分析和计算机辅助设计软件两种手段，扬长避短，综合运用，才能顺利、快速的完成天线的设计分析，得到满意的结果。由于传输线法较为简单方便，且特别针对矩形微带贴片天线，这里主要介绍传输线模型法，对其他两种方法只做简单介绍。2.2.1 传输线模型法 图2.2 矩形微带天线及坐标系传输线模型法只适用于矩形微带贴片天线。如图2.2所示矩形微带贴片天线及坐标系，矩形的宽为w，长，为介质内波长。为了计算方便按如下的方法设置坐标系：z轴和y轴位于接地板上，z轴沿缝的方向。传输线模型

18、将矩形微带天线看成是场沿横向没有变化的半波长传输线谐振器，场沿纵向呈驻波分布，天线的辐射主要由两开路端边缘缝隙产生。首先研究y=0处的缝隙辐射情况。设y=0处的电场为，缝隙的辐射可以用等效磁流来计算，等效磁流为 （2.1）V0是缝隙电压，该磁流与镜像一起在自由空间辐射，其辐射场的电矢量位为 （2.2）辐射场可由已知式计算，在图中所示的坐标系中远区场的矢量位只有分量，因此 (2.3)由上式可以计算缝隙的辐射功率并进一步计算缝隙的辐射电导，当时 (2.4)式中为自由空间波阻抗，。除了辐射电导外，缝隙的导纳还有一由于边缘效应引起的电纳部分，这部分可用微带传输线的延伸长度来表示 （2.5）可用如下经验

19、公式计算 （2.6） （2.7）式中为介质基板厚度为h微带宽度为w的微带传输线的等效介电常数，Yc为其特性导纳。下面计算相距的两条缝的辐射情况。y=缝的等效磁流为 (2.8)与y=0处磁流的方向相同。构成一同相二元阵，二者的辐射场应由y=0处磁流的辐射场乘以二阵因子 （2.9）即（2.10）由此可得H面（）和E面（）两个主平面的方向函数 （2.11） （2.12）图2.3 矩形微带天线方向图图为2.3。根据计算得到的微带天线的方向图，微带贴为方形，和分别为半波长，图(a)为，图(b)为。当用微带线从辐射边对矩形贴片馈电时，天线的输入导纳应等于馈电缝隙的导纳与端接另一条缝隙的宽度为，长度为的微带

20、传输线的输入导纳并联，即（2.13）式中Ys=G+jB为缝隙的辐射导纳，。2.2.2 空腔模型法空腔模型法把贴片与接地板之间的空腔看成是四周为磁壁、上下为电壁的有耗谐振腔，空腔的损耗主要是边缘缝隙的辐射损耗。空腔模型法首先求解空腔内的场，由边缘电场的切向分量求得边缘的等效磁流。然后再由等效磁流计算辐射场。空腔模型法适用于任何规则形状的微带贴片天线 2.2.3 积分方程法无论是传输线模型还是空腔模型都没有考虑空腔内的场在与贴片埀直方向上的变化，对于介质基片的厚度与波长相比不是很小时这种近似就会带来很大的误差。并且以上两种方法都只适用于形状简单的贴片，而积分方程法适用于任何介质厚度和任何结构的微带

21、天线。积分方程法又称格林函数法，这种方法认为微带贴片天线的辐射场是由贴片表面的电流产生的。计算电流的辐射场可以借助并矢格林函数，首先要求得满足微带天线结构边界条件的并矢格林函数，然后利用积分式计算场。（2.14）在一些简单的情况下可以假设贴片上的电流分布，电流分布乘以并矢格林函数然后在电流所在体积积分即可确定辐射场，用这种方法确定场称为格林函数法。实际上这个积分式中源和场都是未知的，如果把场点设置在贴片表面，利用导体表面总切向电场分量为零的边界条件可以确定贴片表面的场，从而该方程成为源电流的积分方程，因此称为积分方程法。积分方程可以利用矩量法求解，求出电流后代回原方程即可确定场。2.3 微带天

22、线的馈电方法一微带线馈电微带线馈电又称为边馈。用微带线馈电时，馈线与微带贴片共面，因此制作简单。但此时馈线本身要辐射，从而干扰方向图降低增益。由于微带贴片天线的输入阻抗与馈电点的位置有关，因此天线与馈线特性阻抗的匹配由适当选择馈电点位置来实现。馈电点的位置除了沿馈电边移动之外还可以通过一个间隙伸入贴片内部，如图2.4(a)所示。馈电点位置改变引起谐振频率的微小漂移可以通过修正贴片尺寸来补偿。在理论计算中，微带馈源的模型可等效为沿z轴方向的一个薄电流片，电流片的宽度为微带线的等效宽度。(a)微带馈电(b)同轴馈电图2.4 微带馈电和同轴馈电二同轴线馈电同轴线馈电是利用从接地板上的小孔伸入谐振空腔

23、内的探针激励贴片天线，探针与同轴线的内导体相连，同轴线的外导体与接地板相连,如图2.4(b)所示。同轴线馈电的优点一是馈电点可置于贴片空腔内任意位置，便于天线与馈线的匹配；二是馈线位于接地板的下方，不会对天线辐射造成影响。缺点是不便于集成，用于天线阵时加工工作量大且很难保证各阵元馈电的一致性。三电磁耦合型馈电电磁耦合型馈电是利用与贴片靠近但不相连的微带传输线对贴片馈电，微带线与贴片可以共面也可以不共面。在不共面电磁耦合型馈电结构中还可以在馈线与贴片之间插入一带有矩形缝隙的接地板，微带线通过缝隙对贴片馈电。调节缝隙的尺寸可以方便地控制馈线至贴片的耦合。采用长度比贴片尺寸稍小的缝隙一般可获得满意的

24、匹配。图2.5电磁耦合型馈电2.4 微带天线圆极化技术2.4.1 圆极化天线的原理辐射或接受圆极化的天线称为圆极化天线，圆极化波具有以下重要性质：1圆极化是一个等辐的瞬时旋转场。即，沿其传播方向看去波的瞬时电场矢量的端点轨迹是一个圆。若瞬时电场矢量沿传播方向按左手螺旋的方向旋转，称之为左旋圆极化波，沿其传播方向按右手螺旋旋转，称之为右旋圆极化波。2 一个圆极化波可以分解为两个在空间和在时间上均正交的等幅的极化波。由此，实现圆极化天线的基本原理就是：产生两个空间上正交的线极化电场分量，并使二者振幅相等，振幅相差。3任意极化波可分解为两个旋向相反的圆极化波。作为特例，一个线极化波可分解为两个旋向相

25、反，振幅相等的圆极化波。因此，任意极化的来波都可由圆极化天线收到，反之，圆极化天线辐射的圆极化波也可由任意极化的天线收到。这正是电子侦察和干扰等应用中普遍采用圆极化波工作的原因。4天线若辐射左旋圆极化波，则只接收左旋圆极化波而不能接收右旋圆极化波，反之，若天线辐射有旋圆极化波，则接收右旋圆极化波，这称为圆极化天线的旋向正交性，其实，这一性质就是发射和接收天线之间的互易定理。在通信和雷达的极化分集工作和电子对抗等应用中广泛利用这个性质。例如，国际通信卫星V号上的4GHz多波束发射天线辐射有旋圆极化波，形成两个东、西“半球波束”同时也辐射左旋圆极化波，形成两个辐射不同地区的“波束区域”,这四个波束

26、都工作于4GHz频段互不干扰，从而实现四重频谱复用，增加了通信容量。5圆极化波入射到对称目标（如平面，球面等）时，反射波变为反旋向的，即左旋波变右旋，右旋波变左旋。微带天线的优点之一是便于实现圆极化工作，实现圆极化工作可采用单片法或多片法，单片法又分单点馈电法和多点馈电法，下面分别讨论这两种方法。2.4.2 圆极化实现技术一单片法单点馈电单片法是设法在微带贴片空腔中激励两个简并模，这两个简并模能辐射正交极化、幅度相等、相位相差的电磁波。以矩形微带贴片天线为例介绍如何在贴片空腔中激励出这两种模式，设矩形贴片尺寸为ab，TM01模和TM10模在z轴方向的辐射场为TM01模：（2.15）TM10模：

27、（2.16）由上两式可见TM01模和TM10模在边射方向的场在空间是相互正交的，为使它们合成圆极化波，还应该满足时间（相位）上正交和幅度相等的条件，即它们的比值应为： （2.17）式中，。由上式可见为使两种模式的场同时被激励并具有相同的振幅，应有，但此时它们的比值为实数而不是。为了实现相位上的正交并同时实现两种模式简并工作只能取，。为此，取近似正方形贴片，激励频率满足关系。设 （2.18）在的条件下（2.17）式可近似为 （2.19）圆极化条件要求比超前或滞后并且 （2.20）下面来求满足上述条件的A值，即求激励点的坐标值。图2.6 圆极化波的k平面上面各式中k值应为:（2.21） ， （2.

28、22） 对于三者之间在k平面中应有图2.6所示的关系，即k应位于以为圆心，以左旋圆极化波，由（2.19）式，应比超前，（2.19）式右边取。因此为直径的圆上，并且满足关系。 利用图2.6的几何关系求A的解：由三角形相似关系得，（2.23）由上式及（2.21）式得，（2.24）上两式相加得（2.25）由（2.24）及（2.22）式得 （2.26）由上式解出 （2.27）代入（2.25）式可得A的方程（2.28）该方程的解为（2.29）由上式解出A，由（2.18）式即可确定馈电点的位置，由（2.27）可确定谐振频率。由（2.29）式可见，若则A0，（2.18）式的 无法确定。若A=1，由（2.28

29、）式得（2.30）由（2.19）式得，此时馈电点的轨迹就是矩形贴片的对角线，可在这种贴片的一角用微带线馈电获得圆极化特性。对右旋圆极化波（2.19）式右边取，只需定义 （2.31）则以上的讨论对右旋圆极化波完全适用，由三角关系可见，若是左旋圆极化波的馈电点，则或就是右旋圆极化波的馈电点。以上分析对其他形状的贴片同样适用。二单片法多点馈电用单贴片实现圆极化的另一方法是利用两个馈电点电来激励一对正交简并模并用馈电网络来实现相位上的正交。图2.7(a)采用T型分支激励正方形贴片中的TM10模和TM01模，两种模式的辐射场是正交的线极化波，90的相位差依靠在一个支路中插入四分之一波长延迟线来实现。双点

30、馈电网络的另一种形式是采用如图2.7(b)所示的3dB分支电桥。3dB分支电桥可在较宽频率范围内保持90相移，而且由于匹配负载吸收了输入端口及辐射元的反射，有利于改善输入阻抗特性及终端反射所带来的轴比恶化，圆极化带宽可达30%。 图2.7 多点馈电圆极化微带天线三多片法多片法是在不同的贴片中激励相互正交的模式来实现圆极化辐射的。图3-7所示的开在接地板上的微带缝隙和微带振子适当的组合也能产生圆极化波，微带振子和微带缝隙都为半波长，彼此相距四分之一波长，因此可以产生在空间和相位上都相互正正交的场。馈电微带线在离微带振子四分之一波长处短路，使振子和缝隙分别位于电压和电流的最大值处，辐射场是左旋圆极

31、化波；如果缝隙位置不变，将振子置于距终端四分之三波长处则可得到一可旋圆极化波。为了得到单向辐射可以在离地板四分之一波长处放置一反射器。图2.8 振子缝组合圆极化微带天线2.5 其他形式的微带天线一微带振子天线微带振子天线可看成是矩形贴片天线一条边的宽度趋于零形成的。这类天线与微带贴片天线相比，具有结构简单、更高的集成度和更大的带宽等优点。在亚毫米波段至远红外波段波段得到日益广泛的应用。下面用积分方法法对微带振子天线进行简单分析。设微带振子沿x方向放置，宽度忽略不计，因此只需考虑x方向的电流，电场的x方向分量为（2.32）式中为的反变换，由（3.21）式计算。当场点限制在振子表面时上式成为振子电

32、流的积分方程，该方程可用求解线天线的矩量法程序求解。二微带缝隙天线微带缝隙天线是在微带线或带状线的接地板上开缝构成的天线，其结构如图2.9 (a)所示。微带线和缝的相对位置有三种形式：侧馈、偏馈和中心馈电，如图2.9(b)所示。微带缝隙天线有窄缝和宽缝两种形式，窄缝微带的缝宽比缝长小得多，窄缝天线可以看成是振子天线的对偶形式，只要基片的厚度远小于工作波长，基片对远区场的影响就可以忽略不计。微带缝隙天线的辐射是双向的，如果要得到单向的辐射，可以在微带导线一边安放一块平行于基片的平板反射器，缝与反射器距离为四分之一波长时可以获得最佳匹配和最小副瓣。 (a) (b)图2.9 微带缝隙天线微带缝隙天线

33、在航天飞行器、卫星直播电视及医学诊断中得到应用。三微带行波天线不论是微带贴片、微带振子还是微带缝隙都具有谐振特性，除采取特殊措施外一般很难在宽频带工作。微带行波天线具有引人注目的宽带特性，同时具有馈电简单、波束窄、方向图随频率可变的优点。微带行波天线应是一个一边传输一边不断向空间辐射电磁波的结构，而均匀微带传输线是没有辐射的，因此微带行波天线一般为具有周期性不连续性或传输特殊模式的端接匹配负载的微带传输线。下面介绍几种周期结构的例子。（a）壁垒线（城墙线、垛口线）图2.11(a)为壁垒线的结构(b)为一个单元。壁垒线由微带线周期直角弯折而成，它的一个周期为四个直角弯头，辐射由直角弯折产生，为了

34、提高辐射效率和减少不连续性的影响，弯折切成倒角。弯折辐射场的极化方向为对角线方向，如图2.11(b)所示。当H=/2、L=/4、D=3/4时各弯折辐射场的极化分量，水平极化和垂直极化分量相位差90，因而产生圆极化辐射；同理，当H=2/3、L=D=/3时可产生水平极化辐射；当HLD/4时可产生垂直极化辐射。图2.11 壁垒形微带行波天线(b)链形线链形微带行波天线的结构如图2.12所示，由矩形微带环(图a)或回形微带环（图b）相隔一定距离级联而成，矩形微带环宽度2T约为一个导波波长，环长和环间距S略小于为半个导波波长，环间微带线的特性阻抗为50，矩形环微带线的特性阻抗为100。环垂直于天线轴线的

35、部分由于电流大小相等方向相反辐射相互抵消，平行于天线轴线的部分产生辐射场。这种天线可等效为相距2T的两个线阵，阵元为相距S的等效行波电流（电振子）或等效行波磁流（弯头磁流的z分量）。天线周期结构的行波相位与微带传输线相位的比值近似为(S+T)/S，因此链形微带行波天线的波束指向为 (2.33)适当选择S和T波束指向可以从端射到边射之间任意方向变化。图2.12 微带链形天线第三章 圆极化微带天线的仿真与优化3.1 Ansoft HFSS高频仿真软件的介绍近年来，微波技术得到了广泛的应用，其现代应用括无线通信系统、雷达系统、卫星通信系统、射频识别以及微波环境遥感系统。因此，微波工程方面涌现出了许多

36、具有挑战性的课题。然而，微波工程中的分析设计工作是非常复杂的，经典分析方法往往存在很多近似，无法得到精确的结果，这使得设计工作通常需要经过反复的设计、加工、调试过程才能得到令人满意的结果。这样的一个设计周期往往很长，难以在当今日趋激烈的竞争中占有优势。因此，用以简化设计过程的电子设计自动化（EDA）软件应运而生，再现今的微波工程设计中，EDA软件具有无法替代的地位和作用。Ansoft HFSS是Ansoft公司推出的基于电磁场有限元方法（FEM）的分析微波工程问题的三维电磁仿真软件，Ansoft HFSS以其无与伦比的仿真精度和可靠性，快捷的仿真速度，方便易用的操作界面，稳定成熟的自适应网格剖

37、分技术，使其成为高频结构设计的首选工具和行业标准，并已广泛应用于航空、航天、电子、半导体、计算机、通信等多个领域，帮助工程师们高效的设计了各种高频结构。3.2 圆极化微带天线的仿真优化3.2.1圆极化微带天线的仿真设计下图是我在Ansoft HFSS界面下设计的一个同轴线馈电圆极化微带贴片天线。 1.接地板GroundPlane：90mm*90mm2.介质基片Substrate:45mm*45mm*5mm，,材料Rogers R04003.3.贴片天线Patch:32mm*32mm4.探针Pin半径0.5mm*高5mm,材料Pec。5.端口面Port半径1.5，最后用GroundPlane将P

38、ort减去。6.空气框Air160mm*160mm*70mm,将辐射边界命名为Rad1。7.馈电点feedLocation距Patch中心8mm处8.创建供贴片天线相减的切角，是先在坐标原点处创建三角形，然后将其移动到方形贴片的顶点处。并将切角命名为Cut，两个切角呈中心对称，可以通过旋转复制创建另一个切角，命名为Cut_1，最后用Patch将两个切角减去。图3.1 天线模型内部结构图模型建立后设置好激励端口，设置主频为2.45GHz,经过Analyze，结果如下：图3.2 天线水平面方向图 图3.3 天线垂直面方向图图3.4 端口1的反射系数图图3.5 端口1的电压驻波比由图可看出，各参数结

39、果都不是很理想，需要优化。3.2.2天线轴比的优化（a）将切角的大小设为$cutSize，贴片的边长设为$patchSize，在菜单栏中选ProjectProject Variables中选择Optimization，选中优化变量$cutSize和$patchSize,将优化变量的范围分别设为5mm,6mm和29mm,32mm。（b）在菜单栏中选HFSSResultsOutput Variables。添加输出变量cost,点击Report Type下拉菜单，选择Far Fields，在Solution中选择Setup1:LastAdaptive,然后做以下设置：Category:Axial R

40、atioQuantity:AxialRatioValueFunction：log点击Insert Quantity Into Expression，并在表达式前冠以“10*”,最后的表达式为10*10（AxialRatio Value）（c）在菜单栏中选择OptimetricsAnalysisAdd Optimization。在Goals标签中点击Add添加优化目标。在Calculation中点击下拉菜单，选择cost，在Condition中选择=，设置Goal0,0。(d)在菜单栏中点击HFSSAnalyze,进行优化分析。因为要实现圆极化，所以轴比要达到1，即AxialRatio Valu

41、e=1，前面cost=10*10（AxialRatio Value）,由式可看出cost越小，轴比AxialRatio Value越接近1。说明越接近圆极化。经计算图3.6 轴比优化过程图表3.1 轴比优化结果Iteration $cutSize $patchSize Cost 1 5mm 32mm 35.213 2 5.03080136309958mm 32mm 32.276 3 5mm 32.0821369682655mm 38.363 4 5.5mm 30.5697941634835mm 5.6544 5 5.51951035558971mm 30.5697941634835mm 8.8

42、818 6 5.5mm 30.6218217783894mm 6.109 7 5.07922933081517mm 29.2357300844176mm 5.2397 8 5.28853544237291mm 29.8993404199457mm 7.1543 9 5.41574472337696mm 30.3026606719016mm 27.547 10 5.08920948742983mm 29.2357300844176mm 12.316 11 5.07922933081517mm 29.2945434645643mm 3.3776 12 4.57922933081517mm 30.4

43、936396567662mm 6.2445 13 4.82986474709377mm 29.8630862781534mm 9.3023 14 4.97705578429396mm 29.4927802488373mm 12.598 15 5.08817432543650mm 29.2945434645643mm 3.5588续表Iteration $cutSize $patchSize Cost 16 5.07922933081517mm 29.3472566021819mm 0.55131 17 5.07028433619385mm 29.2945434645643mm 3.4985 18 5.13024049422518mm 32.4945434645643mm 65.867