《《晶体的比热》PPT课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《《晶体的比热》PPT课件.ppt（26页珍藏版）》请在三一办公上搜索。
1、第六节 晶体的比热,3.6.1 晶体比热的一般理论,本节主要内容：,3.6.2 晶体比热的爱因斯坦模型,3.6.3 晶体比热的德拜模型,3.6 晶体的比热,下面分别用经典理论和量子理论来解释晶体比热的规律。,晶体比热的实验规律,(1)在高温时，晶体的比热为3NkB(N为晶体中原子的个数,kB=1.3810-23JK-1为玻尔兹曼常量)；,(2)在低温时，晶体的比热按T3趋于零。,晶体的定容比热定义为：,3.6.1 晶体比热的一般理论,-晶体的平均内能,晶格振动比热,晶体电子比热,通常情况下，本节只讨论晶格振动比热。,1.杜隆-珀替定律(经典理论),根据能量均分定理，每一个自由度的平均能量是kB
2、T,若晶体有N个原子，则总自由度为：3N。,低温时经典理论不再适用。,它是一个与温度无关的常数，这一结论称为杜隆-珀替定律。,2.晶格振动的量子理论,晶体可以看成是一个热力学系统，在简谐近似下，晶格中原子的热振动可以看成是相互独立的简谐振动。每个谐振子的能量都是量子化的。,第i个谐振子的能量为：,ni是频率为i的谐振子的平均声子数：,第i个谐振子的能量为：,晶体由N个原子组成，晶体中包含3N个简谐振动，总振动能为,对于宏观晶体,原胞数目N很大，波矢q在简约布里渊区中有N个取值，所以波矢q近似为准连续的，频率也是准连续的。,上式可以用积分来表示：,3.频率分布函数(模式密度),设晶体有N个原子,
3、则,(1)定义:,其中m是最高频率，又称截止频率。,(2)计算,因为频率是波矢的函数，所以我们可以在波矢空间内求出模式密度的表达式。,包含在 内的振动模式数为：,单位频率间隔内的振动模式数。,波矢密度,两个等频率面间的体积,每一支格波的振动模式数,每一支格波的模式密度,晶格总的模式密度,两个等频率面间的波矢数,体积元：,dq：两等频面间的垂直距离,ds：面积元。,体积元包含的波矢数目：,由梯度定义知:,代入上式得,证明：(法一),例1：证明由N个质量为m、相距为a的原子组成的一维单原子链的模式密度,一维单原子链,共有N个值,dq间隔内的振动模式数为:,间隔内的振动模式数为：,(因子2是因为一个
4、对应于正负两个波矢q，即一个对应两个振动模式。),(式中m为截止频率),(法二),一维单原子链只有一支格波，且,对于一维单原子链波矢空间的波矢密度为,解:,在波矢空间，等频率面为球面，球半径为q。,3.6.2 晶体比热的爱因斯坦模型,(1)晶体中原子的振动是相互独立的；(2)所有原子都具有同一频率。,1.模型,设晶体由N个原子组成，因为每个原子可以沿三个方向振动，共有3N个频率为的振动。,2.计算,(1)比热表达式,通常用爱因斯坦温度E代替频率，定义为kB E=，,爱因斯坦比热函数。,爱因斯坦温度E如何确定呢？,选取合适的E值，使得在比热显著改变的温度范围内，理论曲线与试验数据相当好的符合。,
5、对于大多数固体材料，E在100300k的范围内。,3.高低温极限讨论,(2)低温时，当T E时，,但CV比T3趋于零的速度更快。是什么原因使爱因斯坦模型在低温时不能与实验相吻合呢?,按爱因斯坦温度的定义，爱因斯坦频率E大约为1013Hz，处于远红外光频区，相当于长光学波极限。,具体计算表明，在甚低温度下，格波的频率很低，属于长声学波，也就是说，在甚低温度下，晶体的比热主要由长声学波决定。因此爱因斯坦模型在低温时不能与实验相吻合。,3.6.3 晶体比热的德拜模型,（1）晶体视为连续介质，格波视为弹性波；,1.模型:,（2）有一支纵波两支横波；,（3）晶格振动频率在 之间(D为德拜频率)。,2.计算,(1)模式密度表达式,由弹性波的色散关系：,=vq,在波矢空间，等频率面是半径为q的球面，,弹性波有1支纵波、2支横波,共3支格波。所以总的模式密度为：,模式密度为:,(2)比热表达式,-德拜比热函数,(1)当TD时，x1，,3.高低温极限情况讨论,高温时与实验规律相吻合。,(2)低温时，当TD时，,由上式看出，在极低温度下，比热与T3成正比，这个规律称为德拜定律。温度越低，理论与实验吻合的越好。,
