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1、高分子流变学基础,总复习,流变学是一门研究材料流动及变形规律的科学。流变学是力学的一个新分支，它主要研究材料在应力、应变、温度、湿度、辐射等条件下与时间因素有关的变形和流动的规律。高分子材料流变学则是研究高分子液体在流动状态下的非线性黏弹行为，以及这种行为与材料结构及其物理、化学性质的关系。高分子材料流变学可分高分子结构流变学和高分子加工流变学两大块。,高分子流体是一个泛意上的概念。包括：高分子的均相熔体；多相体系熔体；复合体系熔体；乳液；悬浮液；高分子浓溶液、稀溶液等。,高分子流体流动行为常常取决于下面多种因素：分子量的大小和分子量的分布；分子的结构、形状和分子之间的相互作用；相间的相互作用
2、；温度和流场的形状；物理缠结和化学交联等。,影响聚合物加工的主要流变性能,主要有聚合物的流动性、弹性和断裂特性。流动性：以黏度的倒数表示流动性。按作用方式的不同，流动可以分为剪切流动和拉伸流动；相应地有剪切黏度和拉伸黏度。弹性：由于聚合物流体流动时，伴随有高弹形变的产生和贮存，故外力除去后会发生回缩等现象。断裂特性：是影响聚合物（尤其是橡胶）加工的又一流变特性，它主要是指生胶的扯断伸长率，以及弹性与塑性之比。,聚合物流变行为的特性多样性:聚合物的种类和结构，固体高聚物有线性弹性、橡胶弹性及黏弹性；溶液和熔体有线性黏性、非线性黏性、触变性等不同的流变行为。高弹性：聚合物所特有的流变行为，轻度交联
3、的高聚物(橡胶)。时间依赖性：松弛现象与聚合物长链分子的结构以及分子链之间互相缠结有关。,第二部分,流体形变类型分为最基本的三类：拉伸和单向膨胀；各向同性的压缩和膨胀；简单剪切和简单剪切流。,标量：没有任何方向性的纯数值的量。如质量、密度、体积等。其特征是其值不随坐标等变换而改变。矢量：即有大小，又有方向的量。如位移、速度、温度梯度等。张量：物理定义：在一点处不同方向面上具有各个矢量值的物理量。流变学中应用的是二阶张量。数学定义：在笛卡尔坐标系上一组有3n个有序矢量的集合。n称为张量的阶数，标量为零阶张量，矢量为一阶张量。,张量的特性 如果在一个坐标系中，笛卡儿张量的所有分量都等于零，那么它们
4、在所有其他笛卡儿坐标系中也等于零。两个同阶笛卡儿张量的和或差仍是同阶张量，于是同阶张量的任何线性组合仍是同阶张量。张量方程的意义。如果某个张量方程在一个坐标系中能够成立，那么对于用允许变换所能得到的所有坐标系，它也成立。,本构方程,反映流体的力学本质特征的方程；联系应力张量和应变张量或应变速率张量的所有分量的方程；又称为流变状态方程。建立本构方程是流变学的中心任务。,线性弹性,虎克定律与弹性常数,虎克定律:应力与应变之间存在线性关系。,=c,弹性常数,线性弹性也称为虎克弹性。,拉伸实验中，材料在受拉应力作用下产生长度方向的应变，根据虎克定律：,=E,E表示材料的刚性。E越大，产生相同的应变需要
5、的应力越大，即材料不易变形，刚性高。,E为常数，称为杨氏模量或拉伸模量,D1/E=D,E的倒数D称为拉伸柔量（Tension compliance），D越大表示材料越易变形，刚性低。,/,泊松比（Poisson ratio）由材料性质决定的，表示侧边变形的大小。,在拉伸实验中，定义：侧边的分数减量，也与应力成正比，在流变学中使用泊松比,在各向同性压缩实验中，材料的应变应为其体积的变化分数V/V。所加应力用压力 P来表示，则：,PKV/V0,K为弹性常数，称为体积模量（Bulk modulus）,B1/K V/V0=BP,B为体积柔量（Bulk compliance）,G,G为弹性常数，称为剪切
6、模量,简单剪切实验,G,G为弹性常数，称为剪切模量（Shear modulus）,J1/GJ,J称为剪切柔量（Shear compliance）,E，G，K和弹性常数不是相互独立的，而是相互有一定的关系。因此表征一个材料的线性弹性只需其中两个就足够。,线性弹性变形的特点,（5）应力与应变成线性关系=E,（4）无能量损失,（3）变形在外力移除后完全回复,（1）变形小,（2）变形无时间依赖性,线性黏性变形的特点,（1）变形的时间依赖性,流体的变形随时间不断发展，即时间依赖性。,（2）流变变形的不可回复性 这是黏性变形的特点，其变形是永久性的，称为永久变形。聚合物熔体发生流动，涉及到分子链之间的相对
7、滑移，当然，这种变形是不能回复的。,（3）能量散失 外力对流体所作的功在流动中转化为热能而散失，这一点与弹性变形过程中储能完全相反。,（4）正比性线性黏性流动中应力与应变速率（剪切速率）成正比，黏度与应变速率无关。,流动方式（测黏流动）,1 圆管中流体的稳定层流,测定流体通过一根细管流动的流量来测定流体的黏度是常用的方法。假定流动是稳定的：即流体内每个质点的流动速度不随时间变化。,可看作圆管中许多无限薄的同心圆柱状流体薄层的流动。,QR4(P)/8l,Hagen-Poiseuille（哈根泊肃叶）方程,流量与单位长度上的压力降并与管径的四次方成正比。,2 扭转流动,扭转流动发生在两个平行的圆盘
8、之间，圆盘的半径为R，两圆盆之间的距离为h，上圆盘以角速度旋转，施加的扭矩为M。,扭转流动,扭转流动测定黏度的基本公式,3 锥板流动,锥板流动发生在一个圆锥体与一个圆盘之间，圆锥与平板之间的夹角很小，一般小于40，通常圆锥体以角速度 旋转，它的轴与圆盘垂直，也是圆锥体的旋转轴，圆锥体的顶点与圆盘平面接触。,总转矩M：,锥板法测定黏度的基本公式,应力分量为t,聚合物稀溶液的黏度,聚合物稀溶液黏度的测定很早被用来研究聚合物的性质。这是由于聚合物溶液的黏度与聚合物的分子量、分子大小甚至分子结构有直接的关系。所以，聚合物稀溶液黏度的测定至今仍是研究聚合物分子量和分子大小的重要方法。,1 特性黏数的测定
9、,用玻璃黏度计测定的是一定体积溶液通过毛细管的时间t，通过测定纯溶剂和不同浓度的聚合物稀溶液通过毛细管的时间，可得定义：,(1)相对黏度r,为稀溶液的黏度，o纯溶剂的黏度，用重力毛细管测定时：,r/o,t和t0分别为稀溶液和纯溶剂通过毛细管的时间,(2)增比黏度,spr1,它表示溶液的黏度比纯溶液高的倍数,(3)比浓黏度sp/c,sp/c=(r1)/c,c为浓度，比浓黏度的单位是浓度的倒数，ml/g或m3/kg,(4)比浓对数黏度,单位浓度下溶液相对黏度的对数，单位为ml/g或m3/kg,(5)特性黏数,r，sp都与浓度有关，但特性黏数都却与浓度无关，它决定于聚合物的分子量，分子尺寸以及温度、
10、溶剂等条件。,聚合物熔体的黏度,熔融黏度的分子理论,聚合物熔体流动时，由于大分子之间的相互缠绕，单个大分子链不能作整体流动，流动是由链段的运动造成的，它们由于热运动和受应力场的作用跃入空洞(自由体积)中。,流动的速度决定于两个因素：(a)链段跃迁的快慢；(b)使聚合物分子平移所需的跃迁的方式，即跃迁的次数。很显然，前者与分子间的摩擦力有关，后者与聚合物的分子结构有关。,聚合物的熔体黏度可被认为是两个因数F和的乘积：,F,式中，为单位摩擦力因数,F为结构或协同因数。,反比于链段跃迁的速度，可看作是链段运动的阻力，它与分子结构无关而反映链段间局部的相互作用。是温度的函数，温度升高，跃迁速度增大，减
11、小。根据自由体积理论，这是由于温度升高使自由体积增大。,F表示分子运动的方式。为使分子发生平移，各链段的运动必须互相配合，所以结构因素F是分子量的函数。,橡胶弹性的特点,橡胶是轻度交联的聚合物，其流变行为可以用非线性弹性（也称为橡胶弹性）这一数学模式来描述。,（1）形变量大 橡胶分子的柔性好，它们的玻璃化温度远低于室温，因此在室温时处于高弹态，链段可以在较大范围内运动，从而能产生很大的变形，如在拉伸时延伸率可达1000。,（2）变形能完全回复 橡胶分子之间由于互相交联，在变形时分于链顺着外力场的方向伸展，分子链由无序状态变为较有序的状态，从热力学观点看，就是熵减少。应力移除后，交联键就恢复到无
12、序状态，变形能完全回复。与线性弹性瞬时回复不同，橡胶变形回复不是瞬时的，而需一定时间。,（3）时间依赖性橡胶受到外力时，应变是随时间发展的，但不会无限制增大而是趋近一个平衡值，即平衡应变e。橡胶变形是靠分子链段运动来实现的，整个分子链从一种平衡状态过渡到与外力相适应的平衡状态，这个过程需要定的时间。,（4）小应变时符合线性弹性小应变时符合线性弹性，但它的模量很低，为0.11MPa 数量级，比玻璃态聚合物的模量低34个数量级。,（5）变形时有热效应 当把橡胶试样急速拉伸（绝热拉伸）时，试样温度升高，这种热效应虽然不很强烈，但随伸长程度的增加而增大。,（6）弹性模量随温度上升而增大，与钢材相反当温
13、度升高时，分子链的热运动加强，回缩力逐渐变大，弹性形变的能力变小，因而表现为弹性模量随温度的上升而增大。,变形,在线弹性的拉伸试验中，应变定义为l/l，长度的分数变化,这里没有明确式中的l是指原始长度l0还是变形后的长度lf。由于在线弹性中应变是很小的，所以l/l0与Al/lf的差别是很小的。,在橡胶弹性中，应变是很大的，所以必须指明的定义式是l/l0还是l/lf，实际上这两种表示法都可用，也有用别的方法表示应变的。在非线性弹性中，常常使用拉伸比来表示拉伸试验中的变形。,线弹性中，定义应力为f/A，这里A也没指明是原始面积A0。还是变形后的面积Af，因为A0与Af在线弹性中是很接近的。橡胶弹性
14、中，A0则与Af相差较大。实际应力应为f/Af，但由于A0易于测定，习惯上还是采用f/A0为应力，称为工程应力。,应力,Mooney在橡胶弹性统计理论建立之前提出了一种描述橡胶弹性的唯象理论。该理论有两条假定：（1）橡胶是不可压缩的，在未应变状态下各向同性；（2）简单剪切形变的状态方程可由虎克定律描述。基于这两个假定，Mooney从对称性出发，由纯粹的数学论证推导出橡胶材料的应变储能函数具有如下形式：,对非线性弹性是一个突破，它使我们不需作任何关于应力应变关系的假定而能得到非线性弹性的应力应变关系。当然这一理论比线弹性理论复杂得多。,只有部分交联的聚合物在高于Tg时才会发生较大的弹性形变（可恢
15、复的变形）。当然交联不一定是指化学上的交联（如橡胶的硫化），也包括大分子间由于其他原因而紧密地结合在一起的情况，如嵌段共聚物在温度介于共聚物组成中两个聚合物的Tg之间时。,非线性弹性理论适用于橡胶材料，即部分交联的聚合物，其Tg低于室温。双组分体系，溶胀的聚合物及由交联的聚合物与其吸收的溶剂组成的体系也会产生较大的弹性变形。,Mooney-Rivlin理论的局限性是它仅适用于平衡的变形，即f或必须是平衡态时的，不随时间变化。,非线性弹性理论的适用范围,橡胶弹性的统计理论,在橡胶弹性中，弹性力的产生主要是熵变化的贡献，也就是说，在形变(拉伸)过程中，聚合物分子被拉伸定向，由无规线团的无序结构变为
16、伸展的链结构，即分于的构象发生变化、分子构象的几率由大变小，即熵减少，因此橡胶弹性也称为熵弹性。由于熵变远比内能变化小，所以橡胶弹性体的模量比较小。,对于理想高弹体来说，其弹性是熵弹性，形变时回缩力仅仅由体系内部熵的变化引起，因此有可能用统计方法计算体系熵的变化，进而推导出宏观的应力应变关系。,橡胶弹性的分子理论成功地解释了许多实验现象。但由于在推导过程中作了许多假设，有些实验结果与理论结果并不一致。,下图表示部分交联的高聚物，图中A，B，C，D等为交联点，而在交联点之间的链段BC，CH等，我们称之为网链（Network-chain）。在一般的硫化橡胶中，网链大约由50到100个重复链节组成，
17、天然橡胶的分子大约由10002000个链节组成，因此一个分子中的网链数大约为1040个，通常我们用单位体积聚合物中网链的数目来表示交联的程度，用Ni表示；此外也可以用网链的数均分子量Mc表示交联程度。,部分交联的聚合物,非线性黏性（非牛顿流体）,1 聚合物熔体流动特性,聚合物熔体的流动不是线性黏性流动，即它们是非牛顿流体。其流动特性是与聚合物的分子结构有关的。聚合物为长链分子，又互相发生缠绕。在不受应力时，分子链通常以无规线团的形式存在，而在受应力发生流动时，分子链受应力的作用发生定向，同时缠绕逐步解体。这就产生了其黏度的剪切速率依赖性。由于有缠绕的存在，聚合物熔体流动时还有弹性的表现。下面的
18、几种特殊的流动行为都可以用聚合物的分子结构，即分子链的定向及缠绕来解释。,黏度的剪切速率依赖性,牛顿流体的黏度在一定温度下是常数，与剪切速率无关，聚合物溶液和熔体的黏度则有很强的剪切速率依赖性。实验发现，存在两种相反的剪切速率依赖性。,非牛顿流体的流动特性,剪切速率,剪切应变,剪切应力,黏度,假塑性的曲线显示黏度随剪切速率的增大而下降，这种性质称为假塑性或剪切稀化。,假塑性的曲线：黏度随剪切速率的增大而下降，这种性质称为假塑性（Pseudoplastic），或剪切稀化（Shear-thinning）。这种剪切稀化现象是由于流体中的粒子发生定向、伸展、变形或分散等使流动阻力减少而造成的。剪切稀化
19、现象是可逆的，即当剪切速率下降或消失时流体的黏度就立即或仅有短时间的滞后即恢复至原来的黏度。,膨胀性的曲线：黏度随剪切速率的增大而上升，这种性质称为膨胀性（Dilatancy），也称为剪切稠化（Shear thickening）。典型的膨胀性流体是PVC糊，其中增塑剂的加入量较少，刚刚足够润滑所有固体表面，填充固体粒子之间的空隙。当剪切速率增加时，增塑剂来不及与固体粒子一起流动，不能完全填充固体粒子间的空隙，造成体系的黏度上升。,塑性的曲线：显示出一个屈服应力y，当应力小于y时，流体不流动，只发生切应变，应力0。当应力y后，流体才发生流动，显示出假塑性。,黏度的时间依赖性,触变（摇溶）流体：恒
20、定剪切速率下黏度随时间增加而降低的液体。,反触变（流凝）流体：恒定剪切速率下黏度随时间增加而增加的液体。,爬杆现象是非牛顿流体的弹性的表现之一，又称为韦森堡（Weissenberg）效应（也有叫魏森贝格）如下图所示,离心力,法向应力离心力,“爬竿”现象,离心力和法向应力,在旋转轴处和容器壁上的A点和B点处设置了压力传感器，结果发现在甘油水溶液中B处的压力PB大于A处的压力PA，而在加入聚丙烯酰胺后则PAPB，说明前者主要是离心力在起作用，而后者则是法向应力起主要作用,爬杆现象解释实验,聚合物熔体经口模挤出后其断面膨胀，大于口模的断面，此种现象称为挤出膨胀或离模膨胀，这也是聚合物熔体在流动时的弹
21、性表现，即弹性记忆或弹性回复现象。法向应力效应也是挤出膨胀的原因之一。大体有三种定性的解释：,聚合物熔体流动期间处于高剪切场内，大分子在流动方向取向，而在口模处发生解取向，引起离模膨胀，即为取向效应所引起的。但聚合物熔体由大截面的流道进入小直径口模时，产生了弹性形变，在熔体被解除边界约束离开口模时，弹性变形获得恢复，引起离模膨胀，即为弹性变形效应或称之为记忆效应。由于黏弹性流体的剪切变形，在垂直剪切方向上存在正应力作用，引发离模膨胀，即称为正应力效应。,流动曲线的分析,典型的假塑性非牛顿流体的流动曲线,第一牛顿区：在很低剪切速率的范围，剪切应力与剪切速率接近与成正比，即它遵循牛顿定律，0,假塑
22、区或剪切稀化区：非牛顿流体的黏度随剪切速率的增大而降低,第二牛顿区：在更高的剪切速率范围，非牛顿流体的黏度不再随剪切速率的增大而降低，而是保持恒定，在图中表现为通过原点的直线，,链缠结的观点解释 三个区间的剪切应力、剪切速率和黏度的关系,第一牛顿区：在较低剪切速率范围内，聚合物分子链虽受剪切速率的影响，分子链定向、伸展或解缠绕，但在布朗运动作用下，它仍有足够时间恢复为无序状态，因此它的黏度不随剪切速率变化。,假塑区或剪切稀化区：从分子的角度看，在该区内剪切作用已超过布朗运动的作用。分子链发生定向、伸展并发生缠绕的逐步解体，而且已不能恢复。,第二牛顿区：当剪切速率达到定值后，分子链的缠绕已完全解
23、体，所以黏度不再下降，保持不变。,四种模式，来描述高聚物在一定条件下表现出的性状。,线弹性:适用于在低于玻璃化温度下的高聚物；非线性弹性:适用于高于Tg时的部分交联的高聚物 或高弹态聚合物；线性及非线性黏性：适用于高聚物溶液及高聚物熔体。,实质上，高聚物的性状并不能用以上四种简单模式来表示，原因：,高聚物在应力作用下，可能同时表现出弹性和黏性；高聚物在一般情况下，在恒定应力作用或一定应变下，表现出应变的时间依赖性或应力的时间依赖性Time-dependent。,对一般情况下的高聚物，用黏弹性（Viscoelasticity）来表示：,线性黏弹性；非线性黏弹性。,线性黏弹性,线性黏弹性的基本概念
24、,黏弹性可以用测定形变的时间依赖性的实验来说明,应变史（Strain history）：应变是随时间而变化的，用(t)表示；应力史（Stress history）：应力是随时间而变化的，用(t)表示。,静态黏弹性,各种材料有不同的响应，如图所示,图 蠕变实验,对线性弹性体，弹性应变是瞬时发生的，不随时间而变（图b）。即(t)=0 t0(t)=J0 t0 线弹性固体在除去应力时也能立刻恢复又原有形状。弹性形变的特点之一是变形时能储藏能量，而当应力除去后，能量又释放出来使形变消失：,A.线性弹性体,对线性黏性流体，有（图d）：(t)=0 t0(t)=0t/t0线性黏性流体的应变是随时间以恒定的应变
25、速度发展的，而除去应力后应变即保持不变，称之为发生了流动（图d），即能量是完全散失的。,B.线性黏性流体,C.黏弹性固体,实际上，聚合物的响应是不同于以上两种理想模式的：,有的聚合物材料如部分交联的弹性体，表现出的性状如（图c）所示，即应变随时间逐渐增大，但并不是无限地在发展，而趋向于一个定值，可称之为橡胶平台。如果时间t1瞬时除去应力0，可发现经过相当长的时间，该材料能完全恢复其原有的形状（图c）。,图c所示的材料则既具有黏性，即应变随时间发展，又具有弹性，即应力除去后，应变逐渐减小，直至完全消失，即材料变形时没有发生黏性流动，所以称之为黏弹性固体。,形变是随时间发展的，而且不断发展，并趋向
26、恒定的应变速度（与黏性流体类似）。这种材料在应力除去后，只能部分恢复，留下永久变形（图e），即这种材料在蠕变时发生了黏性流动，所以称之为黏弹性液体。,D.黏弹性液体,延长松弛时间与升高温度对材料的应力松弛具有相同的作用。,根据时温等效原理，可得到在更长或更短时间内的数据。更长时间内的数据可从较高温度时的数据得到，更短时间的数据则可从较低温度时的数据得到。,时温等效原理：,高分子流体在圆管中的流动,幂律流体在长圆管中压力流动高分子流体在毛细管流变仪、熔体指数测定仪、乌氏黏度计、圆形挤出口模中流动都属于这一类流动。,在多数情况下，高分子流体表现出稳定的层流流动并服从幂律定律。因此可以假定它们的流动
27、符合以下特征：流体是不可压缩的；流动是充分发展的稳定流动；不考虑末端效应；边界无滑移；忽略重力作用；在圆管中流动是对称的；等温，忽略黏性耗散；与流动垂直的方向上无压力分布。,分子量对黏度的影响 分子量是影响高分子流变性的最重要的结构因素。因为在流动过程中，随着高分子的分子量的增加，分子链便会开始缠结，不能独立运动。此时的流动单元是链段而不是整个分子链。然而，这些链段必须同它们周围的其他链段同运动。“其他链段”可以是同一分子链的一部分，也可以与之缠结的另一个分子链的一部分。一旦链长得足以产生缠结，流动就变得困难得多了，导致能量的耗散显著增加。一般把高分子出现缠结所需的最低分子量定为临界（缠结）分
28、子量（Mc）。高分子的分子量分布也影响其流体的流变性质。分子量相同但分子量分布不同的高分子流体的黏度随剪切速率变化的幅度是不相同的。,由图可见，当剪切速率较低时，分子量分布宽的物料黏度较分子量分布窄的高；但当剪切速率较高时则恰好相反。对于分子量分布宽的高分子而言，因为其分子量很大的部分占的比例较多，剪切速率增大时长链分子对于剪切敏感，形变较大，故对黏度下降贡献较多。而分子量分布窄、较均一的体系则黏度变化小。,流变测量学的任务综上所述，流变测量学首先必须承担起如下两项任务：（1）理论上，要建立起各种边界条件下的可测量的量（如压力、扭矩、转速、频率、线速度、流量、温度等）与描写材料流变性质但不能直
29、接测量的物理量（如应力、应变、应变速率、黏度、模量、法向应力差系数等）之间的恰当联系，分析各种流变测量实验的科学意义，估计其引入的误差。（2）实验技术上，要能够完成在很宽的黏弹性变化范围内（往往跨越几个乃至十几个数量级的变化范围），针对从聚合物溶液到熔体等不同状态体系的黏弹性测量，并使测得的量值尽可能准确地反映体系真实的流变特性和工程的实际条件。,毛细管流变仪,基本构造毛细管流变仪是目前发展得最成熟、最典型、因而应用最广泛的聚合物熔体流变测量仪。其主要优点在于操作简单、测量准确、测量范围宽。（）。另外，毛细管中熔体的流动与某些加工成型过程中熔体流动形式相仿，因而具有实用价值。使用毛细管流变仪不
30、仅能测量熔体的剪切黏度，还可通过对挤出流变的研究，表征熔体的弹性行为。,毛细管流变仪的基本构造如图所示。其核心部分是一套精致的毛细管，具有不同的长径比（通常有L/D=10/1、20/1、30/1和40/1等）；料筒周围为恒温加热套，内有电热丝；料筒内物料的上部为液压驱动的柱塞。物料经加热成为熔体后，在柱塞高压作用下从毛细管挤出，由此测量材料的黏弹性（如黏度、不稳定流动和出口膨胀等）。,毛细管流变仪的基本构造,恒速率型仪器（上图）预置柱塞下压速度为恒定，待测定的量为毛细管两端的压差。恒压力型仪器（下图）预置柱塞前进压力为恒定，待测量为物料的挤出速度（流量）。,熔体流动速率测定仪的基本构造,2、毛
31、细管的沿程流场物料从大直径的料筒，被挤压进入毛细管后流出，其流动经历几个阶段。（1）入口区（包括入口前区和入口发展区），入口前区有明显的流线收敛行为，流动类型主要有延伸流动和剪切流动；由于入口流动的干扰，流体须经一段距离后，才能发展成稳定的流动；（2）完全发展流动区，表现为稳定的流线平行的层流；（3）出口区，因为管壁约束突然消失，弹性流体出挤出胀大，流线又随之发生变化。完全发展流动区是毛细管中最重要的区域，物料的黏度在此测定。可以证明，物料在流线平行的完全发展区作测黏流动。所谓测黏流动，指流场中每一物质点均承受常剪切速率的简单剪切形变（加上平移和转动），只有测黏流动才能测出客观的有实际价值的黏
32、性性质。,毛细管内流场分析,测量剪切应力的问题归结为测压力梯度的问题，而后者是较易测定的，只要测出毛细管两端的压力差除以毛细管长度即可得剪切应力公式：值得指出的是，上述计算剪切应力公式，对任何一种流体，无论是牛顿型流体科学实验是非牛顿型流体均成立。计算过程中并不涉及流体的类型。,综合以上两式，则可由体积流率Q求出在毛细管管壁处牛顿型流体所承受的剪切速率：上式的流变学意义是：若测量出体积流率Q，则可直接求出牛顿型流体在毛细管管壁处的剪切速率。此外，上式求得的是牛顿型流体在毛细管管壁处的剪切速率，换言之，必须对同一流体元测量剪切应力和剪切速率，计算出的黏度才能反映真正的物料性能。,题型,图表、符号代表的物理意义名词解释填空题简答题论述题,
