常微分方程的差分法课件

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3、第二章,控制系统数学模型,本章主要内容,2,I2,22,32,42,5,控制系统的微分方程非线性数学模型的线性化拉氏变换及其反变换典型环节及其传递函数系统方框图和信号流图,数学模型的定义,数学模型,静态模型,参数对时间的变化可以忽略动态模型。

4、第二章有限差分法,梁挠度方程,随着计算机技术的发展,为解微分方程提供了强有力的工具,借助于有效的计算方法,可对微分方程进行数值求解,第二章 有限差分法,第二章 有限差分法,钱学森指出:今日的力学要充分利用计算机和现代计算技术去回答一切宏观的。

5、有限差分法有限差分法有限差分法finitedifferencemethod微分方程和积分微分方程数值解的方法,基本思想是把连续的定解区域用有限个离散点构成的网格来代替,这些离散点称作网格的节点,把连续定解区域上的连续变量的函数用在网格上定义。

6、第三章 常微分方程的差分法,1引言 2初值问题的数值解法单步法 3龙格库塔方法 4收敛性与稳定性 5方程组和高阶方程的情形 6边值问题,主 要 内 容,主 要 内 容,研究的问题数值解法的意义,1 引 言,现实世界中大多数事物,内部联系非常。

7、常微分方程,1,t课件,常微分方程课程简介 常微分方程是研究自然科学和社会科学中的事物物体和现象运动演化和变化规律的最为基本的数学理论和方法。物理化学生物工程航空航天医学经济和金融领域中的许多原理和规律都可以描述成适当的常微分方程,如牛顿运。

8、复习,酞浇瘁漂尖藤蛊托北刘位帧黑鲍郝筏燃傈旋顿办灿蒲挎跌页事热道毙侍渣常微分方程课件4,2常微分方程课件4,2,4,2常系数线性方程的解法,尼苞族衰梆愈股羚讣挚谬靖塔盐辙照冤膀氖文轨凤逻枫踊幻米掠借湖粘绰常微分方程课件4,2常微分方程课件4。

9、20231020,高等数学课件,二阶微分方程的,机动目录上页下页返回结束,习题课,二,二,微分方程的应用,解法及应用,一,两类二阶微分方程的解法,第十二章,20231020,高等数学课件,一,两类二阶微分方程的解法,1,可降阶微分方程的解法。

10、二阶常微分方程边值问题的数值解法摘要求解微分方程数值解的方法是多种多样的,它本身已形成一个独立的研究方向,其要点是对微分方程定解问题进行离散化本文以研究二阶常微分方程边值问题的数值解法为目标,综合所学相关知识和二阶常微分方程的相关理论,通过。

11、4,1高阶微分方程的降阶和幂级数解法,即使狮子会说话,我们也理解不了它,维特根斯坦,赏殉豺喻挺皿陷昼辽炒逆窝鸿荡芳躇颠芋甫寂槛百念刘讲洞恰砌汤站歪褪常微分方程课件4,3常微分方程课件4,3,一,可降阶的一些方程类型,n阶微分方程的一般形式。

12、第七章电容元件和电感元件,前几章讨论了电阻电路,即由独立电源和电阻,受控源,理想变压器等电阻元件构成的电路,描述这类电路电压电流约束关系的电路方程是代数方程,但在实际电路的分析中,往往还需要采用电容元件和电感元件去建立电路模型,这些元件的电。

13、梁的挠曲线近似微分方程及积分,霜刽公尹制闭寻霄攒奔破刊坷居钡锡妖幸巍既阳航接炭呐尧椭导泰啮涂甄材料力学课件5,2梁的挠曲线近似微分方程及积分材料力学课件5,2梁的挠曲线近似微分方程及积分,梁挠曲线近似微分方程,丧甜竟钓稼吝胆叙去陛剧汗研羞那。

14、微分方程求解总结,求解流程图,1,t课件,1.折线积分,2.凑全微分,3.定积分,转为z的一阶线性,关于u一阶,2,t课件,二阶变系数,二阶,一阶,二阶常系数,解的结构,3,t课件,P338,P348,4,t课件,一一阶微分方程求解,1. 。

15、,一问题的提出,1,t课件,2,t课件,微分方程:凡含有未知函数的导数或微分的方程叫微分方程.,例,实质: 联系自变量,未知函数以及未知函数的某些导数或微分之间的关系式.,二微分方程的定义,3,t课件,微分方程的阶: 微分方程中出现的未知函。

16、高等流体力学,3 流体力学基本方程,1,t课件,3 流体力学基本方程,流体的运动规律遵循物理学三大守恒定律,即:质量守恒定律动量守恒定律和能量守恒定律。流体动力学基本方程组就是这三大定律对流体运动的数学描述。但是,流体力学基本方程组是不封闭。

17、第四章微分方程建模,在许多实际问题中,当直接导出变量之间的函数关系较为困难,但导出包含未知函数的导数或微分的关系式较为容易时,可用建立微分方程模型的方法来研究该问题,本节将通过一些最简单的实例来说明微分方程建模的一般方法,在连续变量问题的研。

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19、一传导方程的数值解一,概述热传导是自然界和工程领域中广泛存在的物理现象,涉及到热量传递的规律和过程,一维热传导方程是描述在单一方向上热量传递的数学模型,具有重要的理论和实际应用价值,对于复杂的一维热传导问题,往往难以获得解析解,因此数值解法。

20、第一章,离散化方法,离散化就是将原微分方程在整个求解域内所考虑的物理量求解问题,转化为对求解域内有限个位置,网格结点,上物理量的求解问题,用各网格结点上定义的离散状态量来代替在求解域内连续分布的状态量,这样,将原来的微分方程连同初,边界条件。

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