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1、三 介绍一些具体纳米磁性材料,零维纳米磁性液体及磁性微球一维磁性纳米丝及其列阵3 二维磁性纳米薄膜及其应用4 纳米晶软磁性材料及产业化5 双相纳米复合硬磁性原理6 高频，微波纳米材料的设想,零维-超顺磁性,同一材料是否表现出超顺磁性，除与材料尺寸有关外，与测量温度，粒子周围环境，测量方法的数据采集时间等都有关系。,磁性液体性能与组成,磁性液体应用,集聚的磁性液体粒子可起到密封，润滑等作用，又可相对运动自由，因而在真空，环保等方面应用广泛。,起散热，润滑等作用，极大缩小了扬声器体积，增加了功率，改善了音质。,磁性液体广泛用于扬声器,在IT行业常需要的激光扫描器，转靶X光机，大型单晶生长设备等的转
2、动密封部分,磁性微球,纳米磁性粒子通过表面活化剂与单克隆抗体，酶，药物，基因结合，称为磁性微球，在生物工程，生物芯片，生物分子标签等方面有重要应用前景。还可以在生物体内使药物定向起作用，即生物导弹，是治疗癌症的有效方法。,一维纳米丝,一维磁性纳米丝是近年来发展很快的研究内容，材料可以是单一金属，合金，化合物，复合物，多层膜。利用一维纳米丝制备纳米量子存储介质，是高密度，低噪音硬盘介质的发展方向之一。用于细胞分离，纯度达80%，产率达85%,NiFe纳米丝,Co单晶纳米丝,存储密度的变化趋势,二维纳米薄膜,二维磁性纳米薄膜是几十年来研究得最多的内容之一 60年代是研究NiFe薄膜的热潮，用于磁性
3、内存，后来被半导体所取代； 70年代是研究磁泡薄膜的热潮，用于磁存储，后来因各种原因被淘汰； 80年代是研究磁光薄膜的高潮，目前市场的可擦写光盘即基于此项研究成果； 90年代对磁性多层膜的研究导致巨磁电阻效应的发现，并发展成新型学科-自旋电子学。,四类具有巨磁电阻效应的多层膜结构：,1 磁性多层膜的GMR效应,GMR效应的机理在于自旋极化电子在其相干长度范围内在不同自旋取向膜层有不同的散射几率，即不同的电阻。,2 自旋阀结构是GMR的实用化设计,3. 具有纳米氧化层的自旋阀结构已是读出磁头的定型产品,硬盘结构图-其中用到的永磁电机，读写磁头和存储磁盘等磁性部件都是纳米材料的研究对象。,薄 膜
4、读 出 磁 头,自旋二极管,半导体的小型化极限：对称性破坏导致的能带隙破坏，不再是好的半导体；载流子数不足；特征长度大也不利于小型化。载流子运动的功耗较大。,约100年前进入真空管时代，50年前进入晶体管时代， 现在进入自旋管时代！,4. 磁性隧道结是目前的研究热点其一个重要应用前景是磁性随机存储器,由此产生一门新兴学科-自旋电子学,Architecture of MRAM Cell on Wafer (Solid View),WWL,RWL,GND,MRAM与现行各存储器的比较（F为特征尺寸）,MRAM,DRAM,磁性半导体材料是自旋电子学是另一大类,磁性纳米复合物,由于其材料的选择剪裁，性
5、能调节余地很大，可以在各不同的领域找到合适的材料配方。因此对纳米隐身材料同样应是研究重点，比如，纳米磁性复合颗粒薄膜研究，纳米磁性多层膜的研究。 现仅举其他磁性材料的几个例子：,是非常有实用价值的研究方向,由非晶态FeSiB退火，通过掺杂Cu和Nb控制晶粒尺度，成为新型的纳米晶软磁材料,纳米晶软磁的变化规律完全不同于常规软磁材料：矫顽力很小，磁导率很高。,软磁纳米晶机制在于,纳米晶粒间的交换耦合作用将有效抵消局部的，无规的各向异性，平均各向异性能密度：因为 =K1 / N , 此交换长度范围内含有晶粒数N=(Lex /D)3，故有 =K1(D/Lex)3/2, 而铁磁交换长度又有关系 Lex=
6、(A /K)1/2，当晶粒尺度D小于Lex时，其无规各向异性可示为=K1 4 D 6 /A 3, 即与D是六次方的关系，相应磁导率随纳米粒子D的减小，也以六次方关系增加。,性能比较,纳米双相复合硬磁,理论表明，纳米级的软磁和硬磁颗粒复合将综合软磁Ms高，硬磁Hc高的优点获得磁能级比现有最好NdFeB高一倍的新 型 纳 米 硬 磁 材 料,磁能级的预期值几乎比现有值高一倍,其机理是在硬磁粒子和软磁粒子界面产生交换弹性耦合,以直径为D的软磁球被硬磁介质包围做模型,以SmCo/Fe为例，计算了反磁化形核场与粒子直径的关系,表明在粒径小于3纳米时，形核场可高达19.5T.,可以用多种模型作类似计算，,
7、高频，微波纳米磁性材料,由于纳米粒子或薄膜尺度小于电的趋肤厚度，非常有利于在高频应用。除要求磁导率 高外，如 也高，则可为隐身吸波材料，如 低，损耗小，则可为高频软磁，电感材料。,大块材料使用频率与磁导率的,假设其共振机制是由材料的磁晶各向异性场决定的自然共振,(1),同时，对于由磁化强度转动引起的磁导率，易轴无规分布时表示为：,(2),Snoek极限,(1)x(2),得到：,(3),可见，对一确定的材料,为一常数,对Ni-Zn铁氧体：,只要存在立方各向异性，任何铁氧体不可能有高于snoek极限的磁导率,纳米薄膜的平面各向异性可以突破这个极限,设平面各向异性的易平面与c轴垂直,设磁化强度在平面
8、内转动的各向异性场为Ha1 ；,场为磁化强度转出这个平面的各向异性Ha2 ；,则这种平面各向异性的大块材料的自然共振频率为：,(4),对于易轴在面内无规分布的多晶材料，在面内的转动磁化率：,(5),(4)x(5),得到：,(6),实验证实，平面铁氧体自然共振发生的频率确实高于snoek极限。,因 此 ：,使用纳米量级的薄膜材料，可使Snoek极限 增大 倍，对于 ， 的FeNi 合金薄膜，线度比： = 2000 时， = 63.345 。,（当膜厚为 10 nm时， 则圆形薄膜的直径应为 20 m）,当粒子尺度及间距均小于交换耦合长度时，粒子间的交换作用将使粒子的各向异性平均掉，且将粒子磁化强度耦合在一起，使整个薄膜的大大减小，大大提高。,采用高饱和磁化强度的材料可使,进一步提高,(FeCo)-Zr2O5 纳米颗粒膜，在1，260，320，比常规预想提高了二个量级。,举 例,高频薄膜电感,当纳米粒子或薄膜的高频磁导率 高而 低，损耗小时，这对解决电感器的小型化，集成化很重要。对材料的具体要求是，电阻率高，在2000MHz以上仍有高的磁导率和低的损耗，至200度仍有好的温度稳定性。这就要求材料的磁共振频率 fr 高于2GHz ：f r = /2(4MsHk)1/2 , 为旋磁比。因此就要选择合适的Ms,Hk和。,
