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1、物态变化4.1相与相变相:指的是热学系统中物理性质均匀的部分，一个相与其他部分之间有一定的分界面隔离开来。例如冰和水的混合物中，因为冰和水的物理性质不同，故为不同的相，但它们的化学成份相同。一种化学成分称为“一元”，因此冰水混合物称为单元二相系，而水和酒精的混合物就是二元单相系。相变：不同相之间的相互转变称为相变。相变特点：伴随物态的变化；要吸收或放出的热量。L相变潜热：相变时吸收或放出的热量统称相变潜热。00.01100374冰水汽L称为内潜热，称为外潜热。三相图：将同一种物质的汽化曲线OK、熔解曲线(熔点随外界压强的变化关系)OL、升华曲线(固体上饱和气压随温度的变化关系)OS同时画在P-
2、T图上，我们就能标出固、液、气三态存在的区域，这称为三相图。每条曲线对应着两态平衡共存的情况。三条曲线的交点O，对应三态平衡共存的状态，称为三相点。如下图为水的三相图。水的水相点O是水、冰、水蒸气平衡共存的状态，其饱和水汽压、温度T=273.16开0.01，这是国际温标规定的基本固定点。因为水的三相点是唯一的，不像冰点和汽点那样会随外界压强的变化而变化。固液气汽临界点三相点图4-1-1例 如图4-1-1所示的P-T图线中，表示了一定质量某种物质的不同物相所存在的区域。下面有关这种物质的几个说明中，哪些是正确的？( )A.当时，可以存在升华现象B.在凝固过程中体积增大C.当时，可以存在沸腾现象D
3、.当时，它是一种稳定的液体E.以上说法都不对分析:将液体和固体上方的饱和汽压随温度变化的曲线SK，升华曲线SO，以及熔点随温度变化的熔化曲线SL，同时画在P-T图上(图2-1-1)，我们就能标出固、液、汽三态存在的区域；每条曲线对应着两态平衡共存的情况，三根曲线的交点S，对应着三态平衡共存的惟一状态，称为三相点，图线叫三相图。当时，这种物质从固态必须经过液态才能变化为汽态，所以选项A不正确。在凝固过程中，看固态和液态之间的SL曲线，它们的熔点随压强的增加而升高，熔化过程中体积是膨胀的，凝固过程中体积是细小的，与水的反常膨胀不同，所以选项B也不正确，当时，这种物质不可能以液体存在，不论压强多大，
4、它总不能凝结为液相，所以不存在沸腾现象，临界点的温度已高于任何情况下的沸点温度。选项C也不正确。当时，这种物质只有固态与汽态而不是一种稳定的液体。选项D也不正确。解:选项E正确。点评 这是一道考查对物质三态变化的综合题，通过三相图，认识三态之间的变化和三相点与临界点的物理意义。42气液相变物质由液态转变为气态叫汽化，由气态转化为液态的过程叫液化。在一定压强下，单位质量液体变为同温度气体时所吸收的热量称为汽化热，一般用L表示；相应的一定压强下，单位质量的气体凝结为同温度液体时所放出的热量称为凝结热，数值也是L，在汽化和凝结过程中，吸收或放出的热量为Q=mL42、1、液体的汽化液体的汽化有蒸发和沸
5、腾两种不同的形式。蒸发是发生在液体表面的汽化过程，在任何温度下都可以进行。沸腾是整个液体内部发生汽化过程，只在沸点下才能进行。蒸发从微观上看，蒸发就是液体分子从液面跑出来的过程。分子从液面跑出来时，需要克服液体表面层中分子的引力做功，所以只有那些热运动动能较大的分子可以跑出来。如果不吸热，就会使液体中剩余分子的平均动能减小，温度降低。另一方面蒸气分子不断地返回到液体中去，凝结成液体。因此液体分子蒸发的数量，是液体分子跑出液面的数量，减少蒸气分子进入液面的数量。对于液面敞开的情况，影响蒸发快慢的因素，主要有以下三种：一是液面的表面积，二是温度，三是液面上的通风情况。在液面敞开的情况下，液体会不断
6、蒸发，直到液体全部转变为蒸起为止。在密闭的容器中，随着蒸发的不断进行，容器内蒸汽的密度不断增大，这时返回液体中的蒸气分子数也不断增多，直到单位时间内跑出液面的分子数与反回液面的分子数相等时，宏观上看蒸发现象就停止了。这时液面上的蒸气与液体保持动态平衡，此时的蒸气叫做饱和蒸气，它的压强叫饱和蒸气压。饱和气压与液体的种类有关，在相同的温度下，易蒸发的液体的饱和汽压大，不易蒸发的液体的饱和汽压小。对于同一种液体，饱和汽压随温度的升高而增大。饱和汽压的大小还与液面的形状有关，对于凹液面，分子逸出液面所需做的功比平液面时小。反之，对于凸液面，如小液滴或小气泡，才会显示出来。饱和汽压的数值与液面上蒸汽的体
7、积无关，与该体积中有无其他气体无关。在汽化过程中，体积增大，要吸收大量的热量。单位质量的液体完全变成同温度下的蒸汽所吸收的热量，叫做该物质在该温度下的汽化热。如100水的汽化热。液体汽化时吸热，一方面用于改变系统的内能，同时也要克服外界压强作功。如果1mol液体和饱和汽的体积分别为，且，对饱和汽采用理想气体方程近似处理，沸腾液体内部和容器壁上存有小气泡，它能使液体能在其内部汽化，起着汽化核的作用。气泡内的总压强是泡内空气分压强和液体的饱和汽压之和；气泡外的压强是液面上的外界压强和之和，通常情况下，液体静压强忽略不计。因此，在某一温度下，液内气泡的平衡条件为。当液体温度升高时，增大，同时由温度升
8、高和汽化，体积膨胀，导致下降，这样在新的条件下实现与的平衡。当时，无论气泡怎样膨胀也不能实现平衡，处于非平衡状态。此时骤然长大的气泡，在浮力作用下， ABCttt1t2图4-2-1迅速上升到液面破裂后排出蒸气，整个液体剧烈汽化，这就是沸腾现象。相应的温度叫做沸点。对于同种液体，沸点与液面上的压强有关，压强越大，沸点越高。沸点还与液体的种类有关，在同一压强下，不同液体的沸点不同。双层液体沸腾的分析在外界压强的条件下，若液体A的沸点77，液体B的沸点100。现将等质量的互不相容的液体A和B注入一个容器内，形成图4-2-1的双层液体。液体B的表面上再覆盖一薄层非挥发性的，与液体A、B互不相溶的液体C
9、，目的是防止液体B上表面的自由蒸发。现将此液体缓慢加热，它们的温度始终相等，液体温度随时间t变化关系为图示。加热刚开始，对应图线左侧斜坡部分，液体B不能经上表面自由蒸发。下面考察系统内部的蒸发，设想在液体A或B内部，或在A、B分界面上各形成一个气泡，仅当泡内压强等于外界压强时，它才能保持上升而逸出此系统。液体A、B内部形成的气泡的内压强，分别等于A、B的饱和汽压，A、B交界面上形成气泡的内压强则为A、B的饱和汽压之和，因为这种气泡同时与A、B接触。因此加热时，液体交界面上形成气泡的压强首先达到温度正是对应这种液体在相互接触区域发生的共同沸腾。低于A、B各自的沸点，如=67。当A、B中的一个全部
10、蒸发后，系统的温度便会再次上升，对应图线的第二斜坡。温度即为容器中余留液体的沸点。谁先全部蒸发呢？这取决于温度时，液体A、B在每个升高气泡中饱和蒸气的质量比，即，式中为温度时A、B的饱和气压。如果，则A先全部蒸发，余留液体B，=100.422、气体的液化我们知道，当饱和气的体积减小或温度降低时，它就可以凝结为液体，因此要使未饱和气液化，首先必须使之变成饱和气，方法有二：a、在温度不变的条件下，加大压强以减小未饱和气体积，相应就可以增大它的密度，直至达到该温度下饱和气的密度，从而把未饱和气变为饱和气；b、对较高温度下的未饱和气，在维持体积不变的条件下降低其温度，也可以使它变为在较低温度下的饱和气
11、。把未饱和气变为饱和气以后，只要继续减小其体积或降低其温度，多余的气就可凝结成液体。但各种气体有一个特殊温度，在这个温度以上，无论怎样增大压强，都不能使它液化，这个温度就称为该气体的临界温度。气液转变的等温线要使未饱和汽转变成饱和汽并使之液化，在等压条件下，气体通过降温可以转变为液体；在保持温度不变的条件下，通过增大压强减小体积的方式，也可以使气体液化。图4-2-2图4-2-2为某气体液化的过程曲线AB是液化以前气体的等温压缩过程，气体逐渐趋于饱和状态，B点对应于饱和汽状态，继续压缩就会出现液体；在液化过程BC中，压强保持不变，气液化的总体积减小，BC过程中每一状态都是气液平衡共存的状态，因此
12、为这一温度下的饱和汽压。C点相当于气体全部液化时的状态；CD段就是液体的等温压缩过程。应该指出：由于各种气体都有一个特殊温度，在这个温度以上，无论怎样增大压强也不能使气体液化，这个温度称为临界温度。因此上述气液等温转变只能在气体的临界度以下进行。若等温转变时饱和汽密度为，BC段液体密度为，系统的总质量为m，当气液平衡共存时的体积为V，其中汽、液的体积分别是，解得：。混合气的等温液化混合气体的等温转变，应分解为各组分气体的等温转变过程来考虑不周。沸点不同的各组分气体，当等温压缩时，达到饱和开始液化的先后不同。同在1atm沸点高的气体，其饱和汽密度要小些，等温压缩它会先达到饱和开始液化。混合气体等
13、温线的转折点，一定是某组分气体物态的转变点。例：有一体积22.4L的密闭容器，充有温度、压强3atm的空气和饱和水汽，并有少量的水；今保持温度不变，将体积加倍，压强变为2atm，底部的水恰好消失，试问是多少？若保持温度不变，体积增为最多体积的4倍，试问这时容器内的压强是多少？容器内水和空气的质量各是多少？设饱和水汽可看作是理想气体。解:设初态、中态和末态中空气分压强分别为；初态、中态中的水汽均为温度的饱和汽，设饱和水汽压为；末态中的水汽为温度的未饱和汽，水汽分压为。若末态气体的压强为p，则有从初态变为中态的过程中，空气质量未变而水汽质量增加，对空气分压可用玻意尔定律得=1atm，故=373K,
14、=2atm，=1atm。从中态变为末态的过程，水汽和空气的总质量不变，应用玻意耳定律p=1atm容器内空气的摩尔数，末态时空气和水汽的总摩尔数故容器内水和水汽的总摩尔数 。例：由固态导热材料做成的长方体容器，被一隔板等分为两个互不连通的部分，其中分别贮有相等质量的干燥空气和潮湿空气，在潮湿空气中水汽质量占2%。(1)若隔板可自由无摩擦地沿器壁滑动，试求达到平衡后干、湿空气所占体积的比值。(2)若一开始采用能确保不漏气的方式将隔板抽出，试求达到平衡后容器内气体的压强与未抽出隔板时干、湿空气各自的压强这三者的比值(设干、湿空气均可视为理想气体)。解：(1)隔板平衡的条件是：隔板两侧气体的压强相同，
15、温度也相同(因容器和外界导热)，所以对干空气有 而对潮湿空气有而 故得 得 (2)隔板抽出前，干湿空气的体积为，压强分别为，则由克拉伯龙方程得， ， 抽出隔板以后，干、湿空气混合以后系统的压强为p，则 故要求的三个压强之比为=1.006:1:1.012说明湿空气在未达到饱和前遵循理想气体状态方程，当然克拉珀方程也适用，而在达到饱和以后，克拉珀龙方程仍可用，但理想气体状态方程则不适用了，因为水气的质量会发生变化。423、空气的湿度空气的绝对湿度和相对湿度由于地面水分的蒸发，空气中总会有水蒸气，而空气中所含水汽的多少就决定了空气的潮湿程度。a、绝对湿度 空气中所含水气的分压强大小。b、相对湿度 某
16、温度时空气的绝对湿度跟同一温度下水的饱和气压的百分比。如果B表示相对湿度，Pt表示绝对湿度，P表示同温度下饱和气的压强，则 空气干燥、潮湿程度直接决定于相对湿度，当相对湿度接近100%时，空气中水气接近饱和状态，水分难于蒸发，衣服晾不干，人也觉得十分烦闷，人体感到适中的相对湿度是6070%。露点图4-2-3空气里的未饱和气在气温降低时会逐渐接近饱和，使空气里的水气恰好达到饱和时的温度，称为露点。通过测定露点可以测出空气的湿度，因为当空气中水气的密度保持不变时，露点温度下的饱和水气压强就可以认为是空气的绝对湿度。露、霜、雾及其他102345671234567图4-2-4大气中的水气在气温降低时也
17、同样趋于饱和，白天温度较高时处于未饱和状态的水气，夜里气温下降时如达到露点或露点以下(0以上)，则空气中水气将在树叶、草皮上凝结，这就是露。如果空气中含有较多的尘埃或离子，达到饱和的水气将以尘埃或离子为中心凝结，这就形成雾，开启冰箱门，“冷气”所到之处，常达到露点以下，因此常形成为雾。地面附近的空气中的水蒸气遇冷(0以下)而直接凝华的小冰粒，附着地面物体上成为霜。湿度计是用来测量空气湿度的仪器。露点湿度计：它通过测定露点，然后查出该露点的饱和水气压和原温度的饱和水气压，即可求出相对湿度。干湿泡湿度计：它在一支温度计泡上包着纱布，纱布下端浸入水中。若空气中水气未饱和，湿纱布的水会蒸发，温度降低。
18、这样湿泡温度计的温度值比干泡温度计的要低些。相对湿度越小，这个差值就越大。利用这个差值的大小可由表检查出空气的相对湿度。毛发湿度计：利用脱脂毛发长度的变化来控制指针偏转，直接指示相对湿度。例：有一根玻璃毛线管，长为0.600m，内径2.00mm，内有50mm水银柱，水银柱把长细管分成两部分，一部分为真空，另一部分为空气和水气的混合物。倾斜管子，气室的长度可以变化，做实验时，改变倾斜度，得到数据如下表，符号在图4-2-3中示出。每次测量后，要等气体恢复平衡。求管内空气和水各有多少？5212591006851100200400500600解:温度不变时，一定质量的理想气体遵循玻意耳定律，即压强p与
19、体积V之间满足，所以对本题表示数据的合适方法是作图。对题中给定的数据适当变换得表格如下：1.1252.254.55.76.80.6111.233.184.696.25利用这些数据作出图线如图8-2-4所示，这样可发现数据分成两部分，一部分形成通过原点的直线，压强高时 301210162024283220图4-2-5数据位于不通过原点的直线上，而只要是水汽没有饱和，水汽也可看作理想气体，当水汽开始凝结时，水汽分压是常数，而空气分压遵循玻意耳定律，这就是形成图示数据关系的原因。当水汽的分压时，有或，其中为空气(A)或水(W)的摩尔数，另由算出的大于时，实际水气分压为，故满足于从图上将直线外延求得饱
20、和蒸气压，然后从标准饱和蒸气压表中查出温度，从图中的两条直线可得所以，管内空气和水分别有8.6g的7.9g。说明因试题中没有给出温度T，另一个方法是可以假设室温为20，因为10的温度误差仅引起绝对温度3%的误差，不过这种方法相对于上面的解法相比则不是很好。例:图4-2-5表示在10到30范围内水的饱和蒸气压曲线。现将温度为27、压强为1atm、相对湿度80%的空气封闭在某一容器中，把它逐渐冷却到12。试问：(1)这时空气的压强是多少？(2)温度降到多少时开始有水凝结？这时空气中所含的水蒸气为百分之几？分析:本题并未给出水的饱和蒸气压随温度变化的函数关系，却提供了水的饱和蒸气压曲线，故用图解法求
21、出水蒸气开始凝结时的温度及饱和蒸气压。显然在降温过程中，尚未凝结的水蒸气作等容变化。这时P与T成正比关系。但我们不妨设从27降到12过程中水蒸气一直作等容变化，该直线与饱和气由线交点就是水蒸气开始达到饱和时的状态，即图中K点，以后随着温度的降低水蒸气压沿饱和气曲线非线性变小。解:(1)27水的饱和汽压27mmHg。得水蒸气分压，空气分压。设密闭容器中的空气冷却到12的空气分压为，应用盖吕萨克定律得=701.5mmHg。此温度水蒸气分压水的饱和汽压10.3mmHg，故有部分水凝结，故12时的空气=701.5+10.3=711.8mmHg。(2)初态p点为27、21.6mmHg，末态点为12、20
22、.5mmHg一直线交水的饱和汽压曲线K点为23.0、21.3mmHg，此时空气分压为728.1mmHg，这时空气中所含水蒸气百分比为。4.3固液相变与固气相变431、固液相变熔解物质从固态变成液态，叫做熔解。对于晶体来说，熔解就是在一定的温度下进行的，该温度叫做这种晶体的熔点。晶体在熔解的过程中要吸收热量，但温度保持在其熔点不变，直至全部熔解为止。对于大多数晶体，熔解时体积增大，但还有少数的晶体，如冰、铋、灰铸铁在熔解时体积反而缩小。晶体的熔点与晶体的种类有关，对于同一种晶体，其熔点与压强有关。熔解时体积增大的物质，其熔点随压强的增加而增大，熔解时体积减小的物质，其熔点随压强的增大而减小。晶体
23、在熔解时，要吸收的热量，单位质量的某种物质，由固态熔解为液态时，所吸收的热量叫做物质的熔解热，记为，因此对质量为m的物体全部熔解所需吸收的热量Q=m。凝固物质由液相变为固相称为凝固。其中晶体的熔液凝固时形成晶体，这个过程又称为结晶。结晶的过程是无规则排列的粒子形成空间点阵的过程，在此期间，固、液两态平衡共存，温度保持不变。在结晶过程中，单位质量的物质对外释放的热量称为凝固热。它与该物质在同温度下的熔解热相同。432、固气相变物质从固态直接变为气态的过程叫做升华。从气态直接转变为固态的过程叫凝华。常温常压下，干冰、硫、磷等有显著的升华现象。大气中水蒸气分压低于4.6mmHg，气温降到0以下，水蒸
24、气便直接凝华成冰晶为结霜。升华时粒子直接由点阵结构变为气体分子，一方面要克服粒子间的作用力做功，同时还要克服外界压强作功。使单位质量的物质升华时所吸收的热力做功，同时还要克服外界压强做功。使单位质量的物质升华时所吸收的热量称为升华热，它等于汽化热与熔解热之和，即。例：已知冰、水和水蒸气在一密闭容器内(容器内没有任何其他物质)，如能三态平衡共存，则系统的温度和压强必定分别是和。现有冰、水和水蒸气各1g处于上述平衡状态。若保持总体积不变而对此系统缓慢加热，输入的热量Q=0.255kJ。试估算系统再达到平衡后，冰、水和水蒸气的质量。已知此条件下冰的升华热；水的汽化热。分析:。比较与Q的大小关系，判断
25、出冰不能全部熔化，物态变化过程中始终是三态共存且接近平衡，所以系统的温度和压强均不变。解:估算在题给温度和压强条件下水蒸气的密度，M是水蒸气的摩尔质量，代入数据，得。同样条件下水的密度,。水的三个状态在质量相同条件下，水蒸气的体积远大于水和冰的体积之和。又已知冰熔化成水时体积变化不大。在总体积不变的条件下，完全可以认为这系统的物态变化中水蒸气的体积不变，也就是系统再次平衡时水蒸气的质量是1g。这样，系统的物态变化几乎完全是冰熔化为水的过程。设再次平衡后冰、水、水蒸气的质量分别是x、y、z，则有z=1gx+y=2g将Q、数值代入得x=0.25g,y=1.75g。例：两个同样的圆柱形绝热量热器，高
26、度均为h=75cm。第一个量热器1/3部分装有水，它是预先注入量热器内的水冷却而形成的：第二个量热器内1/3部分是温度=10的水。将第二个量热器内的水倒入第一个量热器内时，结果它们占量热器的2/3。而当第一个量热器内的温度稳定后，它们的高度增加了t=0.5cm。冰的密度，冰的熔解热=340kJ/kg，冰的比热，水的比热。求在第一个量热器内冰的初温。解:如果建立热平衡后，量热器内物体的高度增加了，这意味着有部分水结冰了(结冰时水的体积增大)，然后可以确信，并不是所有的水都结冰了，否则它的体积就要增大到倍，而所占量热器的高度要增加，其实按题意t只有0.5cm，于是可以作出结论，在量热器内稳定温度等
27、于0。利用这个条件，列出热平衡方程 式中是冰的初温，而m是结冰的水的质量。前面已指出，在结冰时体积增大到倍，这意味着 式中S是量热器的横截面积，从式中得出m代入式，并利用关系式得到。由此得 即 代入数据得 =-54.6说明 处理物态变化问题，确定最终的终态究竟处于什么状态十分重要，对本题，就可能存在有三种不同的终态：a、只有冰；b、冰和水的混合物；c、只有水。当然如能用定性分析的方法先确定末状态则可使解题变得较为简捷。4。4热传递内能从一个物体转移到另一个物体，或者从物体的一部分转移到同一物体的邻近部分的过程叫热传递。热传递的方式有三种：对流、传导和辐射对流 固、液、气都能导热，但在液体和气体
28、中还有另一种传热方式，就是流体中由于温度不同的各部分相互混合的宏观运动所引起的传热现象称为对流。对流分自然对流和强迫对流。自然对流是由于流体存在温差而引起密度差，较热的流体密度小由浮力而上升，较冷的流体密度大而下沉，从而引起对流传热。强迫对流是通过人工方式如风扇等来迫使流体流动的。热传导 物体或物体系由于各处温度不同引起的热量从温度较高处传递到温度较低处的现象叫热传导。它是固体中热传递的主要形式，在气体或液体中，热传导过程往往和对流同时发生。从分子动理论的观点看，温度高处分子的平均热运动能量大，温度低处分子的平均热运动能量小，于是通过分子间的相互碰撞，一部分内能将从温度高处传递到温度低处。如果
29、导热体各点温度不随时间变化，这种导热过程称为稳定导热，在这种情况下，考虑长度为l，横截面积为S的柱体，两端截面处的温度为，且，则热量沿着柱体长度方向传递，在t时间内通过横截面S所传递的热量为式中K为物质的导热系数。固体、液体和气体都可以热传导，其中金属的导热性最好，液体除水银和熔化的金属外，导热性不好，气体的导热性比液体更差。石棉的热传导性能极差，因此常作为绝热材料。热辐射 物体因自身的温度而向外发射能量，发射出的是不同波长的电磁波，这种热传递方式的特点是：1、不依靠气体或液体的流动，又不依靠分子之间碰撞来传导，因而在真空环境中也能进行；2、热辐射与周围物体的温度高低是无关的。有一类物体，能在
30、任何温度下吸收所有的电磁辐射，其表面却并不反射，这类物体称为黑体。黑体是热辐射理想的吸收体和发射体，例如太阳可近似看作黑体。黑体单位表面积的辐射功率为J与其温度的四次方成正比，即式中，称为斯忒藩常数。如果不是黑体，单位表面积的辐射功率J记为式中叫表面辐射系数，其值在0和1之间，由物体性质决定。例：已知地球与太阳的半径分别是，两者相距，若地球与太阳均可看作黑体，估算太阳表面温度。设太阳和地球的表面温度分别是，则太阳和地球发射的辐射功率太阳的辐射能只有一小部分落在地球表面上，其比例为。若不计地球本身的热源，根据地球能量平衡，取得太阳表面温度例 取一个不高的横截面积是的圆筒，筒内装水0.6kg，在阳
31、光垂直照射下，经2min温度升高1，若把太阳看成黑体，已知太阳半径和地球到太阳的距离分别为和，并考虑到阳光传播过程中的损失，地球大气层的吸收和散射，水所能吸收的太阳能仅是太阳辐射能的一半，试估算太阳表面的温度。(已知)解: 筒内水所吸收的热量 每平方米水面吸收热功率 单位面积上的热功率与距离平方成反比，即 斯忒藩公式 联立得说明 由斯忒藩公式可知，要估算太阳表面的温度，就应先求出太阳表面每单位面积向外辐射电磁波的功率，而题中所提供的水被辐射晒热的实验可以得地面上所获得的太阳辐射功率，再从距离关系即可求出太阳单位面积的辐射功率。847图4-5-144。5典型例题分析例1 用不导热细管连接的两个相
32、同容器里装有压强为1atn，相对湿度B=50%，温度为100的空气。现将其中一个容器浸在温度为0的冰中，试问系统的压强改变为多少？每一容器中的相对湿度是多少？已知0时水的饱和汽压为4.6mmHg。分析:当一个容器浸在0的冰中，另一容器中的空气与水蒸气将流入这一容器，整个系统的压强将逐步降低。达到平衡时，空气在两容器中的分压也应相等。解:设平衡时空气在两容器中的分压为每一容器体积，由空气的总摩尔数不变的条件得解得 由于水蒸气分压不可能比同一温度下饱和蒸气压大，即，若没有水蒸气凝结，则按理想气体方程，在末态的水汽分压应等于321mmHg，因为在初态时空气和水汽的分压是相等的。但比4.6mmHg大得
33、多，说明在0的容器中已有水凝结，因而2=4.6mmHg所以在末态的压强故在0容器中的相对湿度，而在100容器中的相对湿度为。例1 把质量为的与未知质量的混合，在温度T=77.4K的条件下，让单位体积的混合气体作等温压缩。混合后气体压强和体积关系如图4-5-1所示。(1)确定质量；(2)计算T=77.4K时饱和的压强。解:说明T=77.4K是在标准大气压下液态氮的沸点，液态氧的沸点更高。因为液态氧的沸点更高，所以在等温压缩中，氧气先达到饱和气压。从图中可知，从A点起，氧气的压强达到饱和气压，设为由AB氧气保持不变而质量减少到达B点后，氮气压强达到饱和气压，设为，AB氮气质量不变，利用状态方程和分
34、压定律得：在A点：在B点： 在AB中，氮气质量不变，有解得 例2 两个相同的轻金属容器里装有同样质量的水。一个重球挂在不导热的细线上。放入其中一个容器内，使球位于容器内水的体积中心。球的质量等于水的质量，球的密度比水的密度大得多。两个容器加热到水的沸点，再冷却。已经知道：放有球的容器冷却到室温所需时间为未放球的容器冷却到室温所需时间的k倍。试求制作球的物质的比热与水的比热之比解:在单位时间内通过本系统(容器水，容器水球)与周围媒质的接触面所散失的热量与温度差有关。式中t是时间，是容器的温度，T是周围媒质的温度，F是温度的某个函数，系数由本系统与周围媒质的接触条件决定。在本情况中对于两容器来说接
35、触条件相同，所以对于两容器系数相同。一个容器散失热量Q致使容器的温度降低了。对于装有水的容器有式中和分别是水的质量和比热，和是容器的质量和比热。对于装有水和球的容器有式中和分别是球的质量和比热，按照题意,，。所以可以列出不难看出，在两个容器里发生温度变化的时间和是不同的，并且同理可得 即 所以对于两个容器总冷却时间和将满足关系式由此可得说明研究物理问题时，常需建立相关物理量间的关系。而如果这些物理量对于所研究的过程或者状态的整体来说，各个局部的值不相同，因此建立有关物理量的关系时，这个量值便不好确定，这时我们一般可采取将此过程或者状态分为很多微元，先分析单个微元的情况，找出同一物理量之间产生的
36、数量关系，进而再建立相关物理量间的关系，本题就是先找到的关系，然后再找到间关系的。例4 两个黑体的平面互相平行，一个处于恒定的高温，另一个处于恒定的低温，平面之间为真空。为减小由热辐射形成的热流，在两个平面之间放置一组由两块相互绝热的黑体薄板组成的热障，这两块薄板平行于黑体平面，如所示。求：放置热障后稳定的热辐射能流与放置热障前稳定的热辐射能流间的比值(略去因表面有限线度造成的边缘效应)。解: 放置热障后达热平衡时的温度和热流分布，应有其中J为热辐射能流密度，为比例常量，三式相加得式中为放置热障前达到热平衡时的热辐射能流密度。最后，可得所求比值为相对论初步知识相对论是本世纪物理学的最伟大的成就
37、之一，它标志着物理学的重大发展，使一些物理学的基本概念发生了深刻的变革。狭义相对论提出了新的时空观，建立了高速运动物体的力学规律，揭露了质量和能量的内在联系，构成了近代物理学的两大支柱之一。2. 1 狭义相对论基本原理2、1、1、伽利略相对性原理1632年，伽利略发表了关于两种世界体系的对话一书，作出了如下概述：相对任何惯性系，力学规律都具有相同的形式，换言之，在描述力学的规律上，一切惯性系都是等价的。这一原理称为伽利略相对性原理，或经典力学的相对性系原理。其中“惯性系”是指凡是牛顿运动定律成立的参照系。2、1、2、狭义相对论的基本原理19世纪中叶，麦克斯韦在总结前人研究电磁现象的基础上，建立
38、了完整的电磁理论，又称麦克斯韦电磁场方程组。麦克斯韦电磁理论不但能够解释当时已知的电磁现象，而且预言了电磁波的存在，确认光是波长较短的电磁波，电磁波在真空中的传播速度为一常数，并很快为实验所证实。从麦氏方程组中解出的光在真空中的传播速度与光源的速度无关。如果光波也和声波一样，是靠一种媒质（以太）传播的，那么光速相对于绝对静止的以太就应该是不变的。科学家们为了寻找以太做了大量的实验，其中以美国物理学家迈克耳孙和莫雷实验最为著名。这个实验不但没能证明以太的存在，相反却宣判了以太的死刑，证明光速相对于地球是各向同性的。但是这却与经典的运动学理论相矛盾。爱因斯坦分析了物理学的发展，特别是电磁理论，摆脱
39、了绝对时空观的束缚，科学地提出了两条假设，作为狭义相对论的两条基本原理：1、狭义相对论的相对性原理在所有的惯性系中，物理定律都具有相同的表达形式。这条原理是力学相对性原理的推广，它不仅适用于力学定律，乃至适合电磁学，光学等所有物理定律。狭义相对论的相对性原理表明物理学定律与惯性参照系的选择无关，或者说一切惯性系都是等价的，人们不论在哪个惯性系中做实验，都不能确定该惯性系是静止的，还是在作匀速直线运动。2、光速不变原理在所有的惯性系中，测得真空中的光速都等于c，与光源的运动无关。迈克耳孙莫雷实验是光速不变原理的有力的实验证明。事件 任何一个现象称为一个事件。物质运动可以看做一连串事件的发展过程，
40、事件可以有各种具体内容，如开始讲演、火车到站、粒子衰变等，但它总是在一定的地点于一定时刻发生，因此我们用四个坐标（x，y，z，t）代表一个事件。间隔 设两事件（）与（），我们定义这两事件的间隔为高中物理竞赛原子物理学教程第二讲相对论初步知识间隔不变性 设两事件在某一参考系中的时空坐标为（）与（），其间隔为在另一参考系中观察这两事件的时空坐标为（）与（），其间隔为由光速不变性可得这种关系称为间隔不变性。它表示两事件的间隔不因参考系变换而改变。它是相对论时空观的一个基本关系。2、1、3、相对论的实验基础斐索实验 上世纪人们用“以太”理论来解释电磁现象，认为电磁场是一种充满整个空间的特殊介质“以太”
41、的运动状态。麦克斯韦方程在相对以太静止的参考系中才精确成立，于是人们提出地球或其他运动物体是否带着以太运动？斐索实验（1851年）就是测定运动媒质的光速实验。其实验装置如图21所示；光由光源L射出后，经半透镜P分为两束，一束透过P到镜，然后反射到，再经镜到P，其中一部分透过P到目镜T。另一束由P反射后，经镜、和再回到P时，一部分被反射，亦到目镜T。光线传播途中置有水管，整个装置是固定于地球上的，当管中水不流动时，两光束经历的时间相等，因而到达目镜中无位相差。当水管中的水流动时，两M2M3TLM1P图2-1-1束光中一束顺水流传播，一束逆水流传播。设水管的长度皆为l，水的流速为v，折射率为n，光
42、在水中的速度为。设水完全带动以太，则光顺水的传播速度为，逆水为；若水完全不带动以太，光对装置的速度顺逆水均为；若部分被带动，令带动系数（曳引系数）为k，则顺水为，逆水为，k 多少由实验测定，这时两束光到达目镜T的时差为 斐索测量干涉现象的变化，测得，所以光在介质参考系中的传播速度为 式中是光线传播方向与介质运动方向间的夹角。现在我们知道，匀速运动介质中的光速可由相对论的速度合成公式求得，设介质（水）相对实验室沿X轴方向以速度v运动，选系固定在介质上，在上观察，介质中的光速各方向都是，所以光相对实验室的速度u为MSTM1M2 图2-1-2。由此可知，由相对论的观点，根本不需要“以太”的假说，更谈
43、不到曳引系数了。迈克尔孙莫来实验 迈克尔孙莫来于1887年利用灵敏的干涉仪，企图用光学方法测定地球的绝对运动。实验时先使干涉仪的一臂与地球的运动方向平行，另一臂与地球的运动方向垂直。按照经典的理论，在运动的系统中，光速应该各向不等，因而可看到干涉条纹。再使整个仪器转过900，就应该发现条纹的移到，由条纹移动的总数，就可算出地球运动的速度v。迈克尔孙莫来实验的装置如图2-1-2所示，使一束由光源S射来的平行光，到达对光线倾斜450角的半镀银镜面M上，被分成两束互相垂直的相干光。其中透射部分沿方向前进，被镜反射回来，到M上，再部分地反射后沿MT进行；反射部分沿方行进行，被镜反射回来后再到达M上，光
44、线部分透过，也沿MT进行。这两束光在MT方向上互相干涉。而在T处观察或摄影，由于臂沿着地球运动方向，臂垂直于地球运动方向，若= =，地球的运动速度为v，则两束光回到M点的时间差为当仪器绕竖直轴旋转900角，使变为沿地球运动方向，垂直于地球运动方向，则两束光到达M的时差为我们知道，当时间差的改变量是光波的一个周期时，就引起一条干涉条纹的移动，所以，当仪器转动900后，在望远镜T处看到的干涉条纹移动的总数为，zzutyyOOP(x,y,z)(x,y,z)图2-2-1式中是波长，当l=11米，所用光波的波长则N0.4，这相当于在仪器旋转前为明条纹，旋转以后几乎变为暗条纹。但是他们在实验中测得N，而且无论是在白天、夜晚以及一年中的所有季节进行实验，始终得到否定的结果，就是说光学的方法亦测不出所在参考系（地球）的运动状态。2、2 伽利略变换2、2、1伽利略变换（1） 如图2-2-1所示，有两个惯性系S和， 它们对应的坐标轴相互平行，且当t=0时，两系的坐标原点与O重合。设系相对于S系沿x轴正方向以速度运动。 同一质点P在某一时刻在S系中的时空坐标为(x,y,z,
