地震子波的再认识.docx

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1、地震子波的再认识一、地震子波概念:地震子波是地震记录褶积模型的一个分量,通常指由2至3个或多个相位组 成的地震脉冲,确切地说,地震子波就是地震能量由震源通过复杂的地下路径传 播到接收器所记录下来的质点运动速度(陆上检波器)或压力(海上检波器)的 远场时间域响应。一个子波可以由它的振幅谱和相位谱来定义,相位谱的类型可以是零相位、 常数相位、最小相位、混合相位等;对零相位和常数相位子波而言,可简单将其 看作是一系列不同振幅和频率的正弦波的集合,所有的正弦波都是零相位或常数 相位的(如90);在频率域中,子波提取问题由两部分组成:确定振幅谱和相 位谱,确定相位谱更加困难,并且是反演中误差的主要来源。

2、二、子波提取方法:子波提取方法分为三个主要类型:1)、纯确定法:即用地表检波器或其它仪 器直接测量子波;2)、纯统计法:即只根据地震数据测定子波,这种方法很难测 定可靠性的相位谱;3)、使用测井曲线法:即使用测井曲线与地震数据结合,理 论上这种方法能够提取井点位置精确的相位信息,但问题是该方法要求测井和地 震间必须要有良好的对应关系,而将深度域样点转换为双程旅行时的深时转换可 能产生不恰当的对应关系,而这种不恰当的对应关系必将影响子波提取的结果。子波在各地震道之间是变化的,而且是旅行时间函数,即子波是时变和空变 的,也就是说,对每个地震剖面而言,都应该能提取大量的子波,但在实际应用 中提取可变

3、子波可能会引起更多的不确定性,比较实用的做法是对整个剖面或某 个目的层只提取单一的平均子波。三、零相位子波和常数相位子波:零相位子波和常数相位子波(Zero Phase and Constant Phase Wavelets.)首先,让我们来考虑雷克子波(Ricker Wavelet),雷克子波由一个波峰和两 波谷,或叫两个旁瓣组成,雷克子波依赖它的主频,也就是说,它的振幅谱的峰 值频率,或主周期在时间域的反函数(主周期可以通过测量波谷到波谷的时间来 获得)。如图1、图2为20Hz和40Hz雷克子波的时间域的波形和对应的振幅谱,注意子波的振幅谱是开阔的,子波在时间域变窄,表明分辨率增加,我们最

4、终追求的子波形态应是尖脉冲,其相位谱是直线,这样的子波在地震处理上是不现实的, 但这样的子波是我们追求的最终目标;图1、图2的子波是零相位的,或波形是 对称的,这样的子波具有我们要求的性质,因为子波的能量集中在正的波峰处, 这样的子波与反射系数褶积,能较好地解决反射问题,为了得到一个理想的非零 相位子波,将雷克子波进行90相位旋转(图3)和30的相位旋转(图4), 90的相位旋转显示为波形不对称性,180的相位旋转只是零相位子波的反转,30相位旋转后波形也是不对称的。当然,一个典型的地震子波包含的频率范围比雷克子波的频率范围大,如图 5所示:是一带通滤波,在这儿我们考虑通过一个带宽15-60H

5、z的滤波器,该滤 波器已在5-15Hz、60-80Hz之处做过斜坡余弦处理,如果子波的振幅谱是一个简 单的箱状,则斜坡处理减小“尾零”响应是显而易见的;图5示的子波是零相位 的子波,它是一个非常好的地层子波,它也常常当作奥姆斯比子波。四、最小相位子波(Minimum Phase Wavelets):最小相位的概念对反褶积来说是非常有意义的,但对这一概念的理解却是非常困难的,对于这一概 念难于理解的原因是: 大多数的概念讨论都 把重点放在数学对物 理解释的推导上,我们 使用的最小相位概念 定义选在Treitel和 Robinson 1966 年的 定义:对于给定的一系 列的子波,都具有相同 的振

6、幅谱,最小相位子 波有最尖锐的边界,也 就是说,该子波有正的时间值。最小相位概念对我们来说之所以是重要的,其原因是:在炸药震源中的典型 子波其相位是近似最小相位的,而且,来自地震仪器的子波也是最小相位的(即激发和接收的子波都近似 为最小相位的)。图6是最小相位子波 的波形及相位谱,注意最 小相位子波对应时间零没 有优先分量,而且它的能 量尽可能集中在首部。 现在让我们看一下不同子 波对反射函数本身的影 响,图7展示的是不同子 波与同一反射系褶积结 果,第1道是反射系数,它来自一简单块状模型,四种子波对应4道合成记录, 第2道是高频的零相位子波合成记录(5/1080/100Hz);第4道是低频零

7、相位 子波合成记录(5/1030/40Hz);第3道是高频的最小相位子波合成记录(5/1080/100Hz);第5道是低频最小相位子波的合成记录(5/1030/40Hz)。a- uaWKf普3EESF 坦B莒5图7 a中的四个不同子波与b中的第1道褶积(第1道 为反射系数),其褶积结果显示为b中的第2道至第 5道.从图7上我们可以看到如下的观测结果:(1)低频零相位子波(第4道)反射分辨率低对强反射界面的指示很好(2)高频零相位子波(第2道)反射分辨率高能很好地指示强反射界面(3)低频最小相位子波(第5道)反射分辨率低-分辨强反射界面能力差(4)高频最小相位子波(第3道)反射分辨率高指示强反射

8、界面的能力差基于以上观测结果,我们会很自然的得出这样的结论:零相位子波的频率越 高,其分辨率能力越强;同时,最小相位子波的频率越低,其分辨能力越差。五、地震子波与分辨能力的关系:地震分辨能力与地震子波有关,具体地说就是地震子波的频带宽度、延续时 间大小及子波形状控制着地震分辨率。1、地震的分辨能力主要取决于子波的频带宽度:我们常说提高地震的频率可以提高分辨能力,这种说法是不严格的,是有条 件的,也就是说,当子波的相位数一定时,即频率越高,子波的延续时间越短, 分辨能力越高;应当明确脉冲的尖锐程度主要取决于频带宽度,而不是频率成分 的高低。如图8所示:图a、d是一个宽频带的零相位子波及频谱示意图

9、,它的延续 时间比较短;图b、e是一个低频、窄频带的零相位子波,它的主频虽然与a的 相同,但因频带窄,延续时间比a长;再比较图b、c两个子波和它们的频谱可 以看到,因为它们的频带宽度一样,虽然图c的子波主频较高,但两者的延续时 间是一样的,图c的子波主频虽然比图a的子波高,但因图c的子波的频带比图a的窄,图c子波的延续时间比图a的还长。区姓时间氏军个距iw曲片图8子波的主!2、零相位子波的优点:图9频带宽度0-50Hz的零相位子波和最小相位子波1)在相同带宽条件下, 零相位子波的旁瓣比最小 相位子波的小,也可以理解 为能量集中在较窄的时间 范围内,所以分辨率高;如 图9所示:是最小相位子波 和

10、零相位子波,其带宽都是 0-50Hz,延续时间都是300毫秒,但零相位子波从极大到零值只有150毫秒,旁瓣的幅度也较小;而最小相位子波从极大到零值却用300毫秒时间,而且旁瓣的 幅度也大,如果在150ms的地层情况下,零相位子波就可以分辨该地层,而最小2)图10是用三种零相位子波与一对相距40毫秒、20毫秒和16毫秒的幅 度相等的尖脉冲褶积的结果;图11三种最小相位子波与三对相距时差不同的脉 冲褶积的结果图11是用三种最小相位子波与同样三组尖脉冲褶积的结果,分析比较这些结 果可以看出:零相位子波的脉冲反射时间出现在零相位子波峰值处,而最小相位 子波的脉冲反射时间出现在子波起跳处,后者的计时极不

11、准确,因为在实际地震 记录上,由于存在干扰背景,不可能准确读出初至,我们在地震解释中也比较习 惯于相位对比,所以零相位更便于解释。3)比较图10和图11还可以检验两种子波对对薄层的分辨能力,从实际结 果看出:零相位子波比最小相位子波优越,对于相距16毫秒的两个尖脉冲,三 个最小相位子波都显示不出,而零相位子波却仍能显示出两个明显分开的极值。六、数字子波及子波处理:图12是广泛用于地震模型计算和解释中的雷克(Ricker)子波;图13是在 地震资料数字处理中使用得较广泛的由罗宾逊(Robinson)提出的数字子波,它 是用有限长度的时间序列表示的,序列的第一个值为零时刻的子波振幅值,以后 为相隔

12、t的子波各幅值,根据子波的相位延迟性质又可分为下列几种数字子 波:(1)最小相位(延迟)子波,即在具有相同振幅谱的子波集内,其中相位 延迟谱是最小的,子波的能量集中在前部;(2)最大相位(延迟)子波,即子波集内具有最大相位延迟谱,子波能量 主要分布在后部。图12雷克子波图13数字子波图14地质模型及地震响应(3)混合相位 (延迟)子波,即 N个耦合(长度为 二的子波称耦合) 中既有最小相位子 波又有最大相位子 波,则它们的褶积 结合,长度为N+1 的子波称混合相位 子波,子波的能量 位于中部,在这些 具有不同相位特性的子波中,零相位子波(如雷克子波)同具有相同振幅谱的其 它子波相比,分辨率 最

13、高,而且它的峰值 时间就是反射波的 到达时间,这对于资 料解释是十分有利 的,随着勘探对象越 来越复杂,在地震资 料的地层岩性解释 中,地震子波和定量 振幅信息所起的作 用越来越重要,人们 希望把最终剖面上 的子波整形为零相 位子波,或者为了改 善反褶积效果,要求 子波是最小相位的, 为了实现这一目的, 就要进行子波处理, 所谓子波处理就是 寻找一个反褶积因 子(整形滤波器)把记录下来的子波整形为一种理想的形状,其实质就是调整子 波的相位谱,而严格地保持其振幅谱不变,得到了理想的基本子波后,各种复杂 地层、岩性组合的反射特征可视为是由基本子波的某种组合所形成的,图14(a) 是以零相位子波为基本子波的几种相关子波形态,(b)为这些子波对应的地质模 型及其地震响应;图15是海上资料子波处理的一个实例,它表明经处理后,子 波得到整形和压缩,提高了分辨能力,有利于进行速度估算和地层岩性及其含油气性的解释。

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