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1、,1.热辐射,加热维持物体的温度，辐射就能持续进行下去，称为热辐射。,光波就是电磁波，任何物体都辐射电磁波。,白炽灯,太阳,146 光源 光的相干性,电致发光,2.发光 需依靠一些激发过程获得能量维持辐射,光致发光,化学发光,半导体发光二极管,闪电,荧光玩具,节能灯,萤火虫,霓虹灯,3.同步辐射光源,在同步辐射加速器中速度接近光速作环形运动的电子迅速损失能量产生的辐射,特点：方向性好、亮度高，还具有连续性、优异的准直性和易脉冲化等特性,应用：为晶体结构研究，生物大分子和生物蛋白的结构研究提供了高性能的光源,北京的正负电子对撞机可提供同步辐射光,1.普通光源（非激光光源）的发光机理,原子发出的每
2、一列光波是一段有限长的、振动方向一定、振幅不变或缓慢变化的正弦波。,二.光的相干性,每一波列持续时间约为,普通光源发出的光是由构成光源的大量原子或分子运动状态改变时发出的。,波列长度的数量级为L=0.1 m,因波列持续时间过短，两波列的干涉现象无法觉察。,不同原子发的光,同一原子先后发的光,同一原子先后发出的波列振动方向和频率不一定相同，相位间无固定关系。,不同原子发出的波列振动方向和频率也不一定相同，相位间无固定关系。,两列波为相干波的条件：频率相同，振动方向相同，在相遇点有恒定的相位差。,结论：两个独立光源发出的光波或同一光源两部分发出的光波在相遇区观察不到干涉现象。,2.相干光的获得方法
3、,为实现光的干涉，可以从同一波列分离出两个波列再令其重叠发生干涉。,为得到明显的干涉现象，还必须满足：,在相遇点两列光波的光程（几何路程与介质折射率的乘积）不能相差太大,在相遇点两列光波的振幅不能相差太大,光程差 r1n1-r2n2,通常产生相干光源的两种方法：,分波阵面法,分振幅法,利用并排的孔或缝或利用反射和折射将入射光的波阵面分成两部分。,利用两种透明介质的分界面对入射光的反射和透射，将入射光的振幅分成两部分。,3.目前最好的相干光源激光光源,激光的波列长度比普通光源长得多，例如氦氖激光器产生的激光相干长度可达几千米，再加上良好的单色性和方向性等，能产生易于观察和测量的干涉现象。,一个正
4、在辐射激光的激光器,激光产生的全息图像,接收屏上形成的干涉图样,狭缝视为缝光源,光源,双缝,接收屏,缝光源S 产生柱面波，双缝S1和S2与S 等距，位于同一波阵面上，相位相同，成为相干光源，发出的子波在相遇区发生干涉。,14-7 由分波阵面法产生的光的干涉,因Dd，S1、S2 发出的光波到P 点的波程差为,=d sin d tan,OP=x，,r1-r2=S2B,1.单色光入射时屏上明暗相间干涉条纹位置的计算,垂直于缝长的平面内同相面,波程差计算,若,即,初相相同的两相干波叠加后加强与减弱的条件为,合振幅最大,合振幅最小,出现明条纹,若,即,出现暗条纹,明条纹级次,暗条纹级次,2.杨氏双缝干涉
5、的特点,单色光干涉，相邻明条纹（或暗条纹）的间距为,干涉条纹等距离分布,白光干涉，只有中央明条纹是白色，其它条纹发生重叠，形成彩色条纹,明条纹间距,明条纹间距,干涉条纹间距与单色光波长成正比,三.劳埃德镜实验,平面镜MM下表面涂黑，光仅从上表面反射,S 和 S相当于两个相干光源,实验结果表明：,反射光的相位改变了，称为半波损失,干涉条纹与杨氏实验结果的类似,理论和实验证明：,光从光疏介质（折射率较小）向光密介质（折射率大）表面入射时，如果入射角接近（掠入射）或为（正入射），则反射光的相位改变，即出现半波损失。,正入射,例题14-2 劳埃德镜实验中，线光源S1到镜面的垂距为1mm，D为1.5 m
6、，MM=D/2，MO为D/4。（1）求干涉区域上下两边到屏中心距离OA和OB；（2）若=600 nm，求相邻明条纹间距，并问屏上能观察到几条明条纹？,解（1）由三角形相似，有,OA=3mm，OB=0.333mm,得,（2）与杨氏实验相比，得相邻明纹间距为,由于有半波损失，光程差应为,明纹位置 x 应满足,第一级明纹位置 x1=0.225mmOB，在干涉区外，观察不到；,将 OB=0.333mm代入，得,将 OA=3mm代入，得 k=7.17,所以在屏上可以看到2，3，4，5，6和7级，共6条干涉明纹。,频率为 初相相同的两相干光源S1、S2 的振动方程可写为,两列波在P点引起的振动为,这两列波
7、在P点的相位差为,光程差,相互加强相互减弱,相互加强相互减弱,两相干光波在相遇点处的相位差及干涉条件为,两相干光波在同一介质中传播时，相位差仅决定于波程差=r2-r1,两相干光波在不同介质中传播时，相位差应决定于光程差=n2 r2-n1 r1,干涉条件为,分振幅法利用薄膜的两个表面经反射，把入射光的振幅分解为两部分，相遇而产生干涉，这种干涉也叫薄膜干涉。,油膜,肥皂泡,14-8 由分振幅法产生的光的干涉,一.平行平面膜产生的干涉,光线 2 和光线 3 的光程差为,由几何关系得,折射定律,P 点出现明暗纹的条件为,反射光互相减弱时（约为入射光的1.3%），光程差为,平行平面薄膜干涉的应用,增透膜
8、 为减弱反射光，在光学元件表面镀的一层厚度适当的透明介质膜,照相机镜头,n2d 称为光学厚度,增透膜用于冷光镜,对红外光增透，降低光线的热效应，如用在电影放映机的光源上。,例如对波长 0=550 nm 的绿光，当光学厚度为 n2d=30/4=412 nm时，反射率最小，但此时该薄膜对其它波长的光，反射率一般不是最小。,多层反射膜（高反射膜）,镀膜也可增加反射，减少透射。,每层膜反射光的光程差为,He-Ne 激光器的反射镜采用多层反射膜使波长为632.8nm的激光反射率高达 99%以上,镀膜的反射镜,两玻璃板形成一很小夹角，两板间充满空气或其它流体，形成了劈形膜。,设劈尖中流体的折射率为 n，反
9、射光 2 有半波损失，则反射光 1和 2 光程差为,设流体折射率 n小于玻璃折射率,在厚度 d 处出现明、暗纹的条件为,对应于各级明、暗纹的厚度分别为,棱边处为暗纹,棱边处为明纹,两反射光间有半波光程差,两反射光间无半波光程差,劈尖中流体的折射率和其两侧介质折射率的影响,设 l 表示两相邻的明纹或暗纹之间距离，为劈尖夹角，有如下关系式,两相邻明纹间距,两相邻明纹处劈尖厚度差,不同波长的光其干涉条纹宽度不同，波长越长，条纹越宽。,讨论：,同一干涉条纹具有相同厚度，因而当劈尖表面凸凹不平时，会出现条纹弯曲。,同一波长的入射光，越小，l 越大（条纹越宽）；越大，l 越小（条纹越细）。,两块标准平晶产
10、生的等厚干涉条纹,两块有缺陷平晶产生的等厚干涉条纹,例题14-3 制造半导体元件时，常需要精确测定硅片上二氧化硅(SiO2)薄膜的厚度d，这可用化学方法把SiO2薄膜的一部分腐蚀成劈尖形，若单色光从空气垂直入射，已知入射光波长=589.3nm，SiO2的折射率n=1.5，Si 的折射率为3.42，若观察到如图所示的7条明纹，问SiO2膜的厚度d=？,解 空气相对于SiO2是光疏介质，同样，SiO2相对于Si也是光疏介质，所以，在SiO2薄膜上下表面反射的两光之间半波损失效果互抵。在膜厚为d 处光程差为,当,时出现明纹，该处膜厚为,因d处k=6，对应膜厚为,设平凸镜球面的球心为C，半径为R，相距
11、O 为 r 处的薄膜厚度为d，由几何关系得,通常 R d，故上式可略去高阶小量d 2，可得,明环,暗环,明环,暗环,或,设薄膜折射率为n，则在有半波损失时的光程差,特点：如果反射有半波损失，则中心处为暗斑，否则为明纹；条纹的级次是中间小，边缘高；条纹的间距是中间大，边缘小。,入射光经半反膜后分成两束，G1、G2 是平行放置的平板玻璃，其中G2 是补偿板。M 1、M2 是两个全反镜，一般相互垂直。,14-9 迈克尔孙干涉仪,平移距离 d 与条纹移动数N 的关系满足,M1 和M2 严格平行时，M2 移动表现为等倾干涉的圆环形条纹，不断从中心冒出或向中心收缩,M1和M2不严格平行时，则表现为等厚干涉条纹，不断移过视场中某一标记位置。,
