弹性力学的基本理论.ppt

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1、第一章 弹性力学基础,弹性力学的研究内容,1-1 弹性力学的研究内容及基本方法,弹性体由于受外力、边界约束或温度改变等作用而发生的应力和应变，以及与应变有关的位移。,弹性力学的任务,与材料力学、结构力学的任务一样，弹性力学的任务是分析各种结构物或构件在弹性阶段的应力和位移，校核它们是否具有所需的强度和刚度，并寻求或改进它们的计算方法。,表1 不同力学课程主要研究对象和内容的比较,弹性力学的基本假设与基本定律,连续性假设 完全弹性假设 无初应力假设,基本假设,匀质和各向同性假设 小变形假设,基本定律,牛顿定律 几何连续性定律 物性定律 应力和应变之间的关系(物理方程),动量平衡原理 平衡(运动)

2、微分方程 动量矩平衡原理 应力张量的对称性 作用与反作用定律,位移和变形的关系(几何方程)位移边界条件,弹性力学的基本方法,从取微元体入手，综合考虑静力（或运动）、几何、物理三方面条件，得出其基本微分方程，再进行求解，最后利用边界条件确定解中的常数。,按照方程中保留的未知量，求解方法可分为,应力法（以应力为未知量）位移法（以位移为未知量）混合法（同时以应力和位移为未知量）,精确解法：采用数学分析的手段求得精确解近似解法：最有效的是基于能量原理的变分方法数值方法：有限元法，有限差分法，边界元法等,学习弹性力学的目的,理解和掌握弹性力学的基本理论、基本概念、基本方程、基本解法。能够阅读弹性力学相关

3、文献，并应用已有解法为工程服务。能够将所学的弹性力学知识应用于近似解法变分法、差分法和有限单元法的理解。为进一步学习固体力学的其它分支学科打下基础。,弹性力学的发展史,自学,弹性力学中的几个基本概念,外力,体积力：分布在物体体积内的力，如重力和惯性力表面力：作用在物体表面的力，可以是分布力，也 可以是集中力,物体在外力的作用下，伴随变形而同时在物体内产生抵抗变形的力，称为内力。,F1,F2,F1 部分物体对部分物体的作用力,F2 部分物体对部分物体的作用力,F1 和F2 大小相等，方向相反。,内力、应力及应力张量,截面单位面积上的内力称为应力。,应力及应力张量（续）,t 称为作用在 P 点处以

4、 n 为外法线的截面上的应力向量。应力向量 t 不仅依赖于 P 点的坐标，而且还依赖于截面的法线方向 n。在物体内的同一点 P，不同截面上的应力向量是不同的。如果已知过某点三个相互垂直截面上的三个应力向量，则过该点任何其他方向截面上的应力向量均可求出。即这三个相互垂直的应力向量完全确定了该点的应力状态。,正应力用 表示。为了表明这个正应力的作用面和作用方向，加上一个坐标角码。剪应力用 表示，并加上两个坐标角码，前一个角码表明作用面垂直于哪一个坐标轴，后一个角码表明作用方向沿着哪一个坐标轴。如果某一个截面上的外法线是沿着坐标轴的正方向，这个截面上的应力分量就以沿坐标轴正方向为正，沿坐标轴负方向为

5、负。相反，如果某一个截面上的外法线是沿着坐标轴的负方向，这个截面上的应力分量就以沿坐标轴负方向为正，沿坐标轴正方向为负。,应力的表示及正负号的规定,正应力 垂直于作用面的分量剪应力 在作用面内的切向分量,剪应力互等定理：作用在两个互相垂直的面上并且垂直于该两面交线的剪应力，是互等的（大小相等，正负号也相同）。,证明：a、b分别为前后两个面的中心。连线ab，并以之为矩轴，列出力矩平衡方程，得到,同样，可以列出另两个力矩平衡方程。得出,应力张量 是对称的二阶张量,过一点任意截面上的应力分量，完全由该点的应力张量唯一地确定。即一点的应力状态是用该点的应力张量表示的。,等效应力,VonMises应力,

6、应变 正应变：线段每单位长度的伸缩，用 表示。伸长为正，缩短为负。剪应变：线段之间直角的改变，用 表示。直角变小时为正，反之为负。如果 这6个量在P点是已知的，则该点的变形可以完全确定。位移 物体内任意一点的位移，用它在 x、y、z 三个坐标轴上的投影 u、v、w 来表示。以沿坐标轴正方向的为正，沿坐标轴负方向的为负。,弹性力学问题的分类,杆件 长度远大于横向尺寸的构件。几何要素为横截面与轴线。板壳 厚度方向的尺寸远小于其它两个方向尺寸的构件。块体 长、宽、高三个方向尺寸为同一量级的构件。,1-2 弹性力学的基本方程,空间问题的数学描述,已知的几何参数和载荷（表面力和体积力），一般都与三个坐标

7、参数x、y、z有关；15个未知函数 6个应力分量：6个应变分量:3个位移分量：u、v、w，一般都是三个坐标参数 x、y、z 的函数；基本方程式是三维的，但若某一方向变化规律为已知时，维数可相应减少。,各类问题的基本方程及基本未知量,平面问题的数学描述,已知的几何参数和载荷（表面力和体积力）只与两个坐标，例如x、y有关，而与z无关；15个未知函数中只存在有oxy平面内的分量，且只是x、y的函数，其余分量或不存在，或可以用oxy平面内的分量表示；基本方程式是二维的。,如果所考察的弹性体具有某种特殊的形状，并且承受的是某种特殊的外力，就可以把空间问题简化为近似的平面问题。,平面应力问题,几何形状特征

8、：物体在一个坐标方向（例如 z）的几何尺寸远远小于其他两个坐标方向的几何尺寸，如图所示的薄板。载荷特征：在薄板的两个侧表面上无表面载荷，作用于边缘的表面力平行于板面，且沿厚度不发生变化，或虽沿厚度变化但对称于板的中间平面，体积力亦平行于板面且沿厚度不变。,平面应变问题,几何形状特征：物体沿一个坐标轴（例如z轴）方向的长度很长，且所有垂直于z轴的横截面都相同，即为一等直柱体；位移约束条件或支承条件沿z方向也相同。载荷特征：柱体侧表面承受的表面力以及体积力均垂直于z轴，且分布规律不随z变化。,o,由于对称（任一横截面都可以看作是对称面），所有各点都只会沿x和y方向移动，而不会有z方向的位移，即。因

9、为所有各点的位移矢量都平行于oxy面，所以称之为平面位移问题，习惯上称为平面应变问题。,在弹性力学里分析问题，要从三个方面来考虑：静力学方面、几何学方面和物理学方面。首先考虑平面问题的静力学方面，根据平衡条件来导出应力分量与体积力分量之间的关系式，也就是平面问题的平衡微分方程。,一、平衡微分方程,连续性假设 小变形假设略去二阶以及二阶以上的微量,假设AD面处的正应力为x，由于BC面相对于AD面x坐标有dx的增量，应力也将有相应的增量，BC面处的正应力可以用泰勒级数表示为,根据微元体处于平衡的条件，可以得到三个平衡微分方程。,（一）作用于体心M的合力矩为零，即,略去微量，整理，得出,证明了剪应力

10、互等定理。,（二）x方向的合力为零，即,整理后，得,（三）y方向的合力为零，即,类似于上式，可得,平面问题的平衡微分方程,x方向PA的正应变,y方向PB的正应变,几何方程表明了应变分量与位移分量之间的关系。,二、几何方程,PA与PB所夹直角的改变，即剪应变 由两部分组成：x方向线素PA向y方向的转角，记为，和 y方向线素PB向x方向的转角，记为，即,由上图可知，,在小变形下，,，所以,同理，,所以,综合以上所列各式，得出平面问题的几何方程式,要保证物体的位移是连续的，则应变分量之间必须满足一定的条件，即变形协调方程，或相容方程。,应变分量与应力分量之间的关系，即物理方程，也称为本构方程。,在完

11、全弹性的各向同性体内，应变分量与应力分量之间的关系由虎克定律导出,E 是弹性模量，G 是剪切弹性模量，是侧向收缩系数，又称为泊松比。,三、物理方程,位移边界条件,应力边界条件,设平面弹性体在 Su 边界上给定位移 和，它们是边界坐标的已知函数。则在 Su 边界上，位移分量必须等于该点的给定位移，即,设平面弹性体在 边界 上给定表面力分量 和，它们是边界坐标的已知函数。则在边界 上，应力分量与给定表面力之间的关系，可由边界上微元体的平衡条件得出。,1-3 边界条件,在物体的边界上，取一微元三角形ABC，其斜边BC与物体的边界面重合。N表示边界的外法线方向，N的方向余弦为cos=l，sin=m，则

12、dx=mds,dy=lds,由微元体平衡条件，得,略去高阶小量，整理后得,同理，由，得,由 略去高阶小量后，得,所以，平面问题的应力边界条件,在 上,当边界面垂直于坐标轴时，应力边界条件将简化：,边界垂直于x 轴，l=1,m=0,边界垂直于y 轴，l=0,m=1,在 上,在 上,混合边界条件,物体的一部分边界具有已知位移，因而具有位移边界条件，另一部分具有已知表面力，因而具有应力边界条件。,按照边界情况，弹性力学问题一般分为三类：,位移边界问题：在边界面上全部给定位移，即全部是 Su 边界,应力边界问题：在边界面上全部给定表面力，即全部是 边界。这时，外力（包括体力和面力）应是平衡力系。,混合

13、边界问题：既有Su 边界，又有 边界。二者可以分别在边界表面不同的区域上，或同一区域不同的方向上。,试列出下图所示弹性体的边界条件,q1,q2,gy,a,O,x,y,x=a,x=0,y=0,y=b,b,1-4 求解平面问题的基本方法,在弹性力学里求解问题，有三种基本方法：按位移求解，按应力求解和混合求解。按位移求解时，以位移分量为基本未知函数，由一些只包含位移分量的微分方程和边界条件求出位移分量以后，再用几何方程求出应变分量，从而用物理方程求出应力分量。按应力求解时，以应力分量为基本未知函数，由一些只包含应力分量的微分方程和边界条件求出应力分量以后，再用物理方程求出应变分量，从而用几何方程求出

14、位移分量。在混合求解时，同时以某些位移分量和应力分量为基本未知函数，由一些只包含这些基本未知函数的微分方程和边界条件求出这些基本未知函数以后，再用适当的方程求出其它的未知函数。,弹性力学的一些普遍原理,圣维南原理叠加原理 在线弹性和小变形条件下，同一物体上若干组外力分别作用下的叠加，等于这若干组外力同时作用于该物体上。解的唯一性定律 利用应变能定律可以证明，受已知体力作用的弹性体，其表面或者面力已知，或者位移已知，或者一部分面力已知而另外一部分位移已知，则弹性体在平衡时，体内各点的应力分量与应变分量是唯一的，对于后两种情况，位移分量也是唯一的。,把物体一小部分上的面力变换成分布不同但静力等效的

15、面力，只影响近处的应力分布，而不影响远处的应力。该原理又称为局部性原理。换言之，若一小部分边界作用有平衡力系（即主矢量和主矩为零），则此平衡力系只在近处产生显著应力，而对远处的影响可以忽略不计。,表2 平面问题基本方程,注：,表3 平面问题的三类边界条件,弹性力学的主要解法,解析法 应用数学分析方法求解微分方程，得出精确的函数解。变分法（能量法）根据能量极值原理，导出变分方程，求解。得出近似解答。差分法 将微分方程和边界条件化为差分方程（代数方程）进行求解。有限单元法 将连续体变换为离散体结构，再将变分原理应用于离散化结构，将微分方程化为线性代数方程组，用计算机求解。,位移法按位移求解,在平面

16、应力问题中，物理方程是,求得应力分量,位移法，应力法直接解题法,将几何方程 代入，得,再将上式代入平衡微分方程,简化后，得到用位移表示的平衡微分方程,代入应力边界条件,简化后，得到用位移表示的应力边界条件,对于平面应变问题，须在上面的各个方程中将 E 换为，将,换为,如图所示悬挂板，在o点固定，下端自由，材料比重为，试求该板的应力分量和位移分量。,一维问题v=0,u=u(x),泊松比0,g,代入用位移表示的平衡微分方程,解出,利用边界条件,得出,所以,将平面问题几何方程中x对 y的二阶导数和y对x的 二阶导数相加，得到,应力法按应力求解,变形协调方程或相容方程,对于平面应力问题，将物理方程代入

17、变形协调方程，得到,利用物理方程将变形协调方程中的应变分量消去，使之只包含应力分量（基本未知函数）。,利用平衡微分方程，将上式简化为只包含正应力而不包含剪应力。将平衡微分方程写成如下形式,将前一方程对x求导，后一方程对y求导，然后相加，并注意,得,代入，简化后，得到平面应力问题的相容方程,将 换为，可得到平面应变问题的相容方程,小结,按位移求解平面应力问题,位移分量须满足,边界条件,在 上,在 Su 上,平衡微分方程,对于按位移求解平面应变问题，须在上面的平衡微分方程和边界条件中将 E 换为，将 换为,按位移求解平面应变问题,求出位移分量后，用几何方程求得应变分量,然后用右式求得应力分量。,按应力求解平面应力问题,应力分量须满足,边界条件,在 上,平衡微分方程,相容方程,对于按应力求解平面应变问题，须在上面的相容方程中将 换为。,按应力求解平面应变问题,求出应力分量后，用物理方程求得应变分量,然后对几何方程积分求得位移分量，并使其满足位移边界条件。,在 Su 上,