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1、本章主要内容有：关于短路的一些基本概念，以及转移阻抗的计算方法。,第五章电力系统三相短路的基本知识,第一节 短路的一般概念,故障:一般指短路和断线,分为简单故障和复杂故障简单故障:电力系统中的单一故障复杂故障:同时发生两个或两个以上故障短路:指一切不正常的相与相之间或相与地之间（对于中性点接地的系统）发生通路的情况。,5.1.1 短路的原因、类型及后果,绝缘材料的自然老化，设计、安装及维护不良所带来的设备缺陷发展成短路。恶劣天气：雷击造成的闪络放电或避雷器动作，架空线路由于大风或导线覆冰引起电杆倒塌等。人为误操作，如运行人员带负荷拉刀闸，线路或设备检修后未拆除地线就加上电压引起短路。挖沟损伤电
2、缆，鸟兽跨接在裸露的载流部分等。,二、短路的主要原因,(1)电流剧增：设备发热增加，若短路持续时间较长，可能使设备过热甚至损坏;由于短路电流的电动力效应，导体间还将产生很大的机械应力，致使导体变形甚至损坏。(2)电压大幅度下降，对用户影响很大。(3)当短路发生地点离电源不远而持续时间又较长时，并列运行的发电机可能失去同步，破坏系统运行的稳定性，造成大面积停电，这是短路最严重的后果。(4)发生不对称短路时,三相不平衡电流会在相邻的通讯线路感应出电动势,影响通讯.,三、短路的危害,4.预防短路措施：,采取合理的防雷措施，加强运行维护管理；线路上安装电抗器。采用继电保护装置，切除故障设备，保证无故障
3、部分安全运行；架空线路采用自动重合闸装置；,四、计算短路电流的目的,短路电流计算结果是选择电气设备（断路器、互感器、瓷瓶、母线、电缆等）的依据；是电力系统继电保护设计和整定的基础；是比较和选择发电厂和电力系统电气主接线图的依据，根据它可以确定限制短路电流的措施。,（1）电势都同相位：短路过程中各发电机之间不发生摇摆，并认为所有发电机的电势都同相位。（2）负荷近似估计：或当作恒定电抗，或当作某种临时附加电源，视具体情况而定。（3）不计磁路饱和：系统各元件的参数都是恒定的，可以应用叠加原理。,计算短路电流的基本假设,（4）对称三相系统：除不对称故障处出现局部的不对称以外，实际的电力系统通常都当做是
4、对称的。（5）纯电抗表示:忽略高压输电线的电阻和电容，忽略变压器的电阻和励磁电流（三相三柱式变压器的零序等值电路除外），加上所有发电机电势都同相位的条件，这就避免了复数运算。（6）金属性短路:短路处相与相（或地）的接触往往经过一定的电阻（如外物电阻、电弧电阻、接触电阻等），这种电阻通常称为“过渡电阻”。所谓金属性短路，就是不计过渡电阻的影响，即认为过渡电阻等于零的短路情况。,11,计算短路电流的基本程序1.制定等值网络并计算各元件在统一基准值下的标幺值。2.网络简化：,图5.2 网络简化的最终形式(a)一个等值电源支路(b)多个有源支路的星形电路,3.考虑在短路点附近的大型电动机对短路电流的影
5、响。4.计算指定时刻短路点发生某种短路时的短路电流。5.计算网络个支路的短路电流和各母线的电压。,二、网络变换与化简,1.阻抗的串并联,几个阻抗并联，其等值阻抗为,或,1.网络的等值变换,星形与三角形变换,图6-30 星形(a)和三角形(b)变换,(a)(b),星网变换,图 5.4 星网变换,具有K个支路的星形网络变换为K个定点的网形网络，变换前后各顶点电压以及经这些点流入网络的电流不变，则网行网络中任意两个顶点m和s间的支路阻抗为,其中,16,在星形网络中某支路的端点发生短路，对于计算短路点的短路电流而言，各电源供给的短路电流仅决定于该电源的电势和电源点到短路点间的转移阻抗，而与各电源之间的
6、阻抗无关。因而，再以计算短路电流为目的的星网变换时，不必将网行网络中的全部阻抗算出，只要求出各电源点到短路点间的转移阻抗即可，此时，电源i到短路点f间的转移阻抗为,其中,（2）等值电源法,图 等值电源法,(a)(b),即,对于两条有源支路并联,式中,由戴维南定理得：,由图知,代入,5.3转移阻抗,转移阻抗的定义当复杂网络消去电源点与短路点以外的全部中间节点，得到如图所示的电路，Zif就是电源i对短路点f 的转移阻抗。设电力系统中有m个电源，根据叠加原理，在f点短路以后短路点总的短路电流等于m个电源分别单独作用提供的短路电流之和。即：,19,式中 是电源i单独作用，其他电源都被短接时，短路点f的
7、短路电流,转移阻抗的定义：电源i对短路点f的转移阻抗等于电势 与由 单独作用在f点产生的电流之比：,20,在短路电流的计算中，往往不仅需要知道短路点中的短路电流，而且还需要知道各电源单独提供的短路电流，这是用转移阻抗计算就十分方便，,用等值电源法将上图中的电路简化为最简形式，总的短路电流为,式中,是短路点的输入阻抗，数值上等于各电源点对短路点的转移阻抗的并联值,f,转移阻抗,5.3.2 求转移阻抗的方法1.网络化简法,求转移阻抗的过程,2.分布系数法,右图中，若各电源电势相等，即,22,各电源单独作用时向短路点提供的电流分别为,短路点的总电流为,设,称支路i的电流分布系数，它是电源i单独提供的
8、短路电流占总电流的份额。,若,23,例题：如图所示，已知 P116,以及各支路电抗，求网络各支路的电流分布系数和电源点对电路点的转移电抗。,图6-35 求电流分布系数示意图,电流分布系数的特点：,所以,因为,图6-35 求电流分布系数示意图,(2)分布系数与转移阻抗之间的关系,；,；,；,（3）电流分布系数的确定方法,单位电流法,令,网络还原法,图5-37 并联支路的电流分布系数,两端同时除以短路电流,对于两条并联支路且短路发生在总支路上时（）,三、起始次暂态电流和冲击电流的实用计算,1.起始次暂态电流的计算,起始次暂态电流：短路电流周期分量（基频分量）的初值。静止元件的次暂态参数与稳态参数相
9、同。,实用计算：,不计负载影响：,发电机：用次暂态电势 和次暂态电抗 表示。,异步电动机：,图6-40 异步电机简化相量图,近似计算：,综合负荷：,输电线路和变压器：次暂态参数与其稳 态参数相同。,用次暂态参数表示的等值电路及次暂态电流计算,2.冲击电流的计算,异步电机的提供的冲击电流：,冲击电流,发电机冲击系数P16,对小容量电机和综合负荷：,容量为200500kW的异步电机：,容量为1000kW以上的异步电机：,例65,四、短路电流计算曲线及其应用,作用：求任意时刻t的短路电流周期分量。,计算曲线的概念,定义计算电抗,则,在发电机的参数和运行初态给定后，短路电流仅是电源到短路点的距离 和时
10、间的函数。,2.计算曲线的制作,汽轮发电机(18种):12MW 200MW,水轮发电机(17种):12.5MW 225MW,制作计算曲线的典型接线图,当Xjs3.45时,3.计算曲线的应用,电源合并的原则：把短路电流变化规律大体相同的发电机合并起来。,（3)远离短路点的同类型发电厂合并；,（4)无限大功率电源（如果有的话）合并成 一组。,（1)与短路点电气距离相差不大的同类型发 电机合并；,（2)直接接于短路点的发电机（或发电厂）单独考虑；,应用计算曲线法的步骤（1）绘制等值网络；（2）求转移电抗：Xif(i=1,2,g)、Xsf；（3）求计算电抗；,（4）查表：Ipt1*，Ipt2*，Ipt
11、g*。,（5）无限大功率电源供给的短路周期电流,第i台等值发电机提供的短路电流为：,无限大功率电源提供的短路电流为：,短路点周期电流的有名值为：,(6)计算短路电流周期分量的有名值,例66,五、短路电流周期分量的近似计算,基本思想,假定电源为恒定电势源，周期分量的幅值不随时间而变化。,（4）电流有名值,（5）功率的有名值,近似计算的应用,确定未知系统的电抗(已知短路电流或短路功率)：,未知系统,例6-7,图6-48 例6-7的电力系统及其等值网络,例6-8,恒定电势源（又称无限大功率电源），是指端电压幅值和频率都保持恒定的电源，其内阻抗为零。一、三相短路的暂态过程,第二节 恒定电势源电路的三相
12、短路,图6-1 简单三相电路短路,短路前电路处于稳态：,a相的微分方程式如下：,其解就是短路的全电流，它由两部分组成：周期分量和非周期分量。,假定t0时刻发生短路,短路电流的强制分量,并记为,周期分量：,非周期电流：短路电流的自由分量,记为,特征方程,的根。,非周期分量电流衰减的时间常数,（C为由初始条件决定的积分常数）,短路的全电流可表示为：,短路电流不突变,短路前电流,积分常数的求解,短路电流关系的相量图表示,在时间轴上的投影代表各量的瞬时值,指短路电流最大可能的瞬时值，用 表示。其主要作用是校验电气设备的电动力稳定度。,(1)相量差 有最大可能值；(2)相量差 在t0时与时间轴平行。一般
13、电力系统中，短路回路的感抗比电阻大得多，即，故可近似认为。因此，非周期电流有最大值的条件为：短路前电路空载（Im=0),并且短路发生时，电源电势过零（0）。,二、短路冲击电流,非周期电流有最大初值的条件应为：,图6-3 短路电流非周期分量有最大可能值的条件图,非周期电流有最大值的条件为（1）短路前电路空载（Im=0)；（2）短路发生时，电源电势过零（0）。,将，和 0代入式短路全电流表达式：,短路电流的最大瞬时值在短路发生后约半个周期时出现（如图6-4）。若 Hz，这个时间约为0.01秒，将其代入式（6-8），可得短路冲击电流：,kim为冲击系数,实用计算时，短路发生在发电机电压母线时kim1
14、.9；短路发生在发电厂高压母线时kim1.85；在其它地点短路kim1.8。,P113,图6-4 非周期分量有最大可能值时的短路电流波形图,三、短路电流的有效值在短路过程中，任意时刻t的短路电流有效值，是指以时刻t为中心的一个周期内瞬时电流的均方根值，即,为了简化计算，通常假定：非周期电流在以时间t为中心的一个周期内恒定不变，因而它在时间t的有效值就等于它的瞬时值，即,对于周期电流，认为它在所计算的周期内是幅值恒定的，其数值即等于由周期电流包络线所确定的t时刻的幅值。因此，t时刻的周期电流有效值应为,图6-5 短路电流有效值的确定,根据上述假定条件，公式(6-10)就可以简化为：,短路电流的最
15、大有效值：,短路电流的最大有效值常用于校验某些电气设备的断流能力或耐力强度。,（6-11）,短路电流最大有效值出现在第一周期，其中心为：t=0.01s,短路容量也称为短路功率，它等于短路电流有效值同短路处的正常工作电压（一般用平均额定电压）的乘积，即,用标幺值表示时,短路容量主要用来校验开关的切断能力。,四、短路容量,第三节 同步发电机的基本方程,同步电机的结构,有阻尼绕组的凸极式同步发电机 定子方面有静止的三相绕组a、b、c；转子方面有与转子一起旋转的一个励磁绕组f、纵轴等效阻尼绕组D和横轴等效阻尼绕组Q。隐极式同步发电机，没有两个阻尼绕组。,理想同步发电机,(1)电机导磁部分的导磁系数不变
16、。即把同步发电机简化为一线性元件。(2)电机转子在结构上对纵轴及横轴分别对称。(3)定子a、b、c三相绕组在空间互差120,是完全对称而又相同的三个绕组。(4)定子绕组沿定子作均匀分布。这样可使定子电流在空气隙中产生正弦分布的磁势，定子绕组与转子绕组间的互感磁通在空气隙中也按正弦分布。,图6-6 同步发电机各绕组轴线正方向示意图,一、同步发电机的原始方程,正方向的规定：(1)绕组轴线的正方向作为磁链的正方向.(2)定子绕组产生的磁链方向与轴线方向相反时的电流为正值.(3)转子绕组产生的磁链方向与轴线方向相同时的电流为正值.（4）电压的正方向如图67示。,图6-7 同步发电机各回路电路,式中：,
17、1.电势方程和磁链方程,电势方程：,磁链方程：,南京理工大学,65,上述方程组共12各方程，其中有18个运行变量（电压、电流、磁链），一般电压作为已知量，另外12个未知量可通过方程组解出。,(1)定子各相绕组的自感系数（以a相为例）,2.电感系数,图6-8 定子绕组的自感,图6-8 定子绕组的自感,图6-8 自感Laa的变化规律,由此可见，a相自感系数是角的周期函数，其变化周期为。,以a相与b相之间的互感系数Lab为例,(2)定子绕组间的互感,图6-9 定子绕组间的互感,图6-9 定子绕组间的互感,图6-9 互感Lab的变化规律,由此可见，定子互感系数也是角的周期函数，其周期为。,转子各绕组的
18、自感系数Lff、LDD和LQQ都是常数，分别改记为Lf、LD和LQ。转子各绕组间的互感系数亦应为常数。两个纵轴绕组（励磁绕组f和阻尼绕组D）之间的互感系数LfD=LDf=常数。由于转子的纵轴绕组和横轴绕组互相垂直，它们之间的互感系数为零，即LfQ=LQf=LDQ=LQD=0。,(3)转子上各绕组的自感系数和互感系数,(4)定子绕组和转子绕组间的互感系数,以励磁绕组与定子a相绕组间的互感Laf为例,图6-10 定子绕组与励磁绕组间的互感,图6-10 定子绕组与励磁绕组间的互感,图6-10 互感Laf的变化规律,由此可见，定子绕组和转子绕组间的互感系数是角的周期函数，其周期为2。,二同步发电机的基
19、本方程1.派克变换磁链方程式中出现变系数的原因主要是：(1)转子的旋转使定、转子绕组间产生相对运动，致使定、转子绕组间的互感系数发生相应的周期性变化。(2)转子在磁路上只是分别对于d轴和q轴对称而不是任意对称的，转子的旋转也导致定子各绕组的自感和互感的周期性变化。,同步电机稳态对称运行时，电枢磁势幅值不变，转速恒定，对于转子相对静止。它可以用一个以同步转速旋转的矢量 来表示。如果定子电流用一个同步旋转的通用相量 表示，那么，相量 与相量 在任何时刻都同相位，而且在数值上成比例，如图6-11所示。,图6-11 通用电流相量在两种坐标系统上的投影关系,由两种不同的投影可得他们之间的关系,44,通过
20、这种变换，将三相电流ia、ib、ic变换成了等效的两相电流id和iq。可以设想：这两个电流是定子的两个等效绕组dd和qq中的电流。这组等效的定子绕组dd和qq不像实际的a、b、c三相绕组那样在空间静止不动，而是随着转子一起旋转。等效绕组中的电流产生的磁势对转子相对静止，它所遇到的磁路磁阻恒定不变，相应的电感系数也就变为常数了。,当定子绕组内存在幅值恒定的三相对称电流时，由式(6-27)确定的id和iq都是常数。即：等效的dd、qq绕组的电流是直流。如果定绕组中存在三相不对称的电流，只要是一个平衡的三相系统，即满足 ia+ib+ic=0仍然可以用一个通用相量来代表三相电流，不过这时通用相量的幅值
21、和转速都不是恒定的，因而它在d轴和q轴上的投影也是幅值变化的。,当定子三相电流构成不平衡系统时，三相电流是三个独立的变量，仅用两个新变量(d轴分量和q轴分量)不足以代表原来的三个变量。为此，需要增选第三个新变量i0，其值为,i0为定子电流的零轴分量。,从而构成了一个从a、b、c坐标系统到d、q、0坐标系统的变换，可写成矩阵形式,idq0=Piabc,由此可见，当三相电流不平衡时，每相电流中都含有相同的零轴分量i0。由于定子三相绕组完全对称，在空间互相位移120电角度，三相零轴电流在气隙中的合成磁势为零，故不产生与转子绕组相交链的磁通。它只产生与定子绕组交链的磁通，其值与转子的位置无关。上述变换
22、称为派克(Park)变换.,例6-1,d、q、0系统的电势方程,左乘P,由于dq0=Pabc,所以,于是得到d、q、0轴分量表示的电势方程式,3d、q、0系统的磁链方程和电感系数,左乘以P,经过运算可得,用标幺值表示时同步发电机的基本方程：,4.功率公式,（1）转子转速不变并等于额定转速；（2）电机纵轴向三个绕组只有一个公共磁通，而不存在只同两个绕组交链的漏磁通。,三、同步发电机稳态运行的电势方程,1.基本方程的实用化,(3)略去定子电势方程中的变压器电势，即认为,，这条假设适用于不计定子回路电磁暂态过程或者对定子电流中的非周期分量另行考虑的场合；(4)定子回路的电阻只在计算定子电流非周期分量
23、衰减时予以计及，而在其它计算中则略去不计。在(1)、(2)两项假设条件的基础上，可将基本方程改写如下：,转P83,和Eq分别代表励磁电流对定子绕组产生的互感磁链（即空载磁链）和相应的感应电势，Eq即通常所指的空载电势。,稳态时，等效阻尼绕组中电流为零，励磁电流 是常数。略去定子电阻R，定子电势方程将为,2.稳态运行的电势方程、相量图和等值电路,式中，,相量形式:选q轴作为虚轴，比q轴落后90的方向为实轴，则有：,相应的交流等值电路如图6-12所示。,图6-12 凸极机的等值电路（a）纵轴向（b）横轴向,令,可将式(6-49)合写成：,为了能用一个等值电路来代表凸极同步电机，引入一虚拟电势。,方
24、程式(6-50)便简化为：,图6-14 等值隐极机电路,同步电机稳态运行相量图如图6-13所示。,图6-13 同步电机稳态运行相量图,例6-2,图6-15 电势相量图,(1)先计算EQ；,(2)确定 的相位；,(3)计算电流和电压的两个轴向分量；,(4)计算空载电势Eq。,对称稳态运行时，电枢磁势的大小不随时间而变化，在空间以同步速度旋转，它同转子没有相对运动，因此不会在转子绕组中感应电流。突然短路时，定子电流在数值上发生急剧变化，电枢反应磁通也随着变化，并在转子绕组中感应电流，这种电流又反过来影响定子电流的变化。这种定子和转子绕组电流的互相影响就是突然短路暂态过程的特点。,第四节 同步电机的
25、三相短路,一、突然短路暂态过程的特点,二、无阻尼绕组同步电机突然三相短路的物理分析,图6-16 无阻尼绕组同步发电机正常稳态运行时磁链分解示意图,(a)(b),1、超导体闭合回路磁链守恒原则（1）超导体：电阻为零的导体。（2）超导体磁链守恒原则：超导体回路能永久维持磁链不变。（3）超导体磁链守恒原则的数学描述：若回路为超导体，则R=0，便有（4）同步电机的各种绕组的电阻相对电抗来说很小，在分析时假定电阻为零，即作为超导体闭合回路来分析。,短路瞬间，外接阻抗减小,产生定子基频电流增量,电枢反应增强，转子磁链减小,为保持磁链守恒，转子中产生自由直流分量,定子绕组产生自由基频电流分量,电枢反应增强，
26、定子磁链增大,定子直流分量,恒定直流,倍频分量,转子基频分量,产生的脉动磁链分解为正反两个方向以同步速旋转的磁链,定子电流,转子电流,i0,强制分量,自由分量,图6-17 定子和转子电流的相互关系示意图,三、同步发电机的暂态电势和暂态电抗,无阻尼绕组同步电机的磁链平衡方程,图6-18 无阻尼绕组发电机的磁链平衡等值电路(a)纵轴向(b)横轴向,(a)(b),电路图,如果定义：,则,消去,暂态电势，不突变,暂态电抗,当变压器电势 时，忽略电阻则有：,(a)(b),图6-19 用暂态参数表示的同步发电机等值电路(a)纵轴向(b)横轴向,相量形式,两个方程相加可得：,令,于是,图6-20 用E和 表示的同步发电机的等值电路,同步电机相量图,例6-3,图6-22 例6-3的电势相量图,四、同步发电机的次暂态电势和次暂态电抗,图6-23 有阻尼绕组电机的磁链平衡等值电路(a)纵轴向(b)横轴向,用戴维南等值定理进行简化,纵轴方向,横轴方向,当电机处于稳态或忽略变压器电势时(忽略电阻)：便得定子电势方程：,用交流相量的形式写成：,两式相加：,略去第三项：,图6-26 同步电机相量图,例6-4,图6-28 例6-4的电势相量图,
