化工原理ppt课件第1章：流体流动.ppt

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1、第一章 流体流动,1.1 概述 流体流动是各单元操作的基础。化工生产中主要应用流体流动基本原理及其流动规律的方面有：, 流体流动阻力及流速、流量测量, 流动对传热、传质及化学反应的影响, 流体的混合,流程分析： 流体在泵（或鼓风机）、流量计以及管道中流动等，是流体动力学问题。流体在压差计，水封箱中的水处于静止状态，则是流体静力学问题。 为了确定流体输送管路的直径，计算流动过程产生的阻力和输送流体所需的动力。选择输送设备的类型和型号，以及测定流体的流量和压强等。流体流动将影响过程系统中的传热、传质过程等，是其他单元操作的主要基础。,1.1.1 流体流动的考察方法,1. 连续性假定,连续性假定对绝

2、大多数情况是适合的，但高真空下的气体除外。,目的：可用微积分和连续函数来描述流体的各种参数。,连续性假定流体是由无数质点组成，彼此间没有间隙，完全充满所占空间的连续介质。,1.1.1 流体流动的考察方法,2.运动的描述方法,欧拉法描述各有关参数在空间各点的分布情况和随时间的变化。该固定空间称为控制体。 在控制体的控制面上有力的作用和能量、质量交换。,1.1.1 流体流动的考察方法,拉格朗日法选定流体质点，跟踪观察描述运动参数。 （微观考察方法）欧拉法固定空间位置，考察经过此地的流体运动参数。 （宏观考察方法）,3.流线与轨线,由于同一点在指定某一时刻只有一个速度（矢量），所以各流线不会相交。,

3、1.1.1 流体流动的考察方法,轨线是同一流体质点在不同时刻所占空间位置的连线。流线是同一瞬时不同流体质点的速度方向连线。,1.1.2 流体流动中的作用力,在流体中任取一微元体积作为研究对象，它受到的力有质量力和表面力两类。,1. 质量力施加于流体所有质点上，且与质量成正比的力。 对于均质流体质量力与流体的体积成正比，因此也称为体积力。,例如：流体在重力场中所受到的重力、在离心力场中所受到的离心力、带电流体受到的静电力、电流通过流体产生的电磁力等都是体积力。在化学工程中，通常只考虑重力。,其数值也就分别等于自由落体加速度g在x、y、z轴上的分量，则：,1.1.2 流体流动中的作用力,若设作用在

4、质量为m的流体上的重力为F，则单位质量的质量力为F/m，从物理学可知其数值就等于自由落体加速度g，若用 分别表示单位质量的质量力在x、y、z轴上的分量，则：,2. 表面力与流体微元接触的外界（器壁、或指定的流体微元周围的其他流体）施加于该流体微元之力。,表面力与作用的表面积成正比，单位面积上的表面力称之为应力。通常可以将表面力分解为法向分力与切向分力，如图所示。,单位面积上的法向力又称之为压强。单位面积上的切向力称之为剪切应力,静止流体：表观为静压力运动流体：压力和粘性力,1.1.2 流体流动中的作用力,1.2 流体静力学基本方程式,1.2.1 流体的密度,1. 气体的密度 压强不太高，温度不

5、太低时，可按理想气体处理。但气体密度随P、T 而变，因而须标明其状态。,若手册中查出P,T 下的 操作状态P,T的，则,某状态下理想气体的密度：,或,:Pa气体的绝对压强p0:Pa气体的绝对压强（标准状态下）T:K气体的绝对温度,本节讨论流体在重力和压力作用下的平衡规律,2. 液体的密度 压力的变化对其密度的影响很小，可以忽略不计，故通常可视液体为不可压缩流体。但T 影响较大，一般查手册可得。,3. 混合物的密度, 气体混合物的密度 以1m3 混合气体为基准，各组分混合后其质量不变，则,同样，也可由下式求得：, 液体混合物的密度 以1kg液体混合物为基准，各组分混合后其体积不变，则,1.2.1

6、 流体的密度,1.2.2 静止流体的压强分布,流动的流体的静压强垂直于流动方向,1. 静压强的特性,1.2.3 流体静力学基本方程式,1. 取控制体作力衡算,2. 结合本过程解微分方程,2. 静力学方程应用条件,3. 流体的总势能,绝对压强：以绝对零压为基准，是流体的真实压强表压强：以大气压为基准真空度：负的表压强,1.2.4 压强的表示方法,1atm=1.033kgf/cm2 =760mmHg=10.33mH2O =1.0133105 N/m2,1kgf/cm2 =735.6mmHg=10mH2O =9.807104 N/m2,换算关系：,单位表示： SI制：N/m2Pa 制外单位：物理大气

7、压，atm工程大气压，at(kgf/cm2) mmHg柱，mH2O柱,1.2.4 压强的表示方法,1.2.5 静力学基本方程式的应用,1. U形管压差计可测量流体中某点的压力亦可测量两点之间的压力差 在正U形管中要求指示剂密度大于工作介质密度 在倒U形管中，则反之（通常用空气）。,倾斜液柱压差计倾斜液柱压差计又称斜管压差计，被测系统压力差很小时使用。,1.2.5 静力学基本方程式的应用,1.2.5 静力学基本方程式的应用,3.液封 如图，为了控制器内气体压力不超过给定的数值，常常使用安全液封装置（或称水封装置）。其目的是确保设备的安全，若气体压力超过给定值，气体则从液封装置排出。,液封还可达到

8、防止气体泄漏的目的，而且它的密封效果极佳，甚至比阀门还要严密。例如煤气柜通常用水来封住，以防止煤气泄漏，如图所示。,4.微差压差计,其特点为：张室及U形管内装有互不相溶的两种指示液A和C，为了将读数放大，应尽可能使两种指示液的密度相接近。两U形管两端顶部装两扩大室，亦称“水库”，其直径比管径大10倍以上。这样可忽略扩大室中的液面变化。可得下式：,1.2.5 静力学基本方程式的应用,1.3 流体动力学,1. 流速与流率, 流速即流体流动的速度。对于任意流动状态速度为一空间向量，以u表示。（ux，uy、uz）,在流动截面上各点的流速称为点流速。一般，各点流速不相等，在同一截面上的点流速的变化规律称

9、为速度分布,1.3.1 流体流动的基本概念, 流率 单位时间内流体通过流动截面的量。 以流体的体积计量的称为体积流率（流量） 以质量计量称为质量流率 二者关系：,1.3.1 流体流动的基本概念,2. 稳态流动与不稳态流动,流体流动和热量、质量传递过程中，流体质点的所有物理量都可能是空间坐标（x、y、z）和时间t的函数。但实际过程中，物理量不一定都随时间变化，故有稳态与非稳态过程之分。,当流体流过任一截面时，流速、流率和压力等其他有关的物理量不随时间而变化，称为稳态流动或定常流动。 流体流动时，任一截面处的有关物理量中只要有一个随时间而变化，则称为不稳态流动或不定常流动。,1.3.1 流体流动的

10、基本概念,3. 粘性定律和粘度,流体具有粘性，表现在流体流动时，由于粘性作用，流体层之间会产生剪应力；而且当流体与固体壁面接触时，它会附着于壁面上不滑脱。流体运动时的粘性作用，可用牛顿粘性定律描述。,流体在圆管内分层流动示意图,1.3.1 流体流动的基本概念, 牛顿粘性定律,牛顿粘性定律表明，流体的剪应力与法向速度梯队成正比，和法向压力无关。满足牛顿粘性定律的流体( 为常数的流体)称为牛顿型流体。,流动中的流体，相邻两流体间的相互作用称为流体间的内摩擦力F(剪力）。此力的方向平行于表面。单位面积上所受的剪力称为剪应力 即 =F/AN/m2,1.3.1 流体流动的基本概念, 粘度流体流动的特征,

11、粘性系数或粘度是流体的一种物性。表示单位接触表面积上法向速度梯队为1时，由于流体粘性所引起的内摩擦力或剪应力的大小。,1.3.1 流体流动的基本概念,换算如下：,1厘泊（cP）102 泊（P）103 Ns/m2103 Pas,运动粘度：,单位：SI制,C.G.S制,1.3.1 流体流动的基本概念,温度对粘度的影响： 气体的粘度比液体的粘度大约小两个数量级。,压力对粘度的影响一般可以忽略不计,混合物的粘度 对于不缔合混合液体：,对于低压混合气体：,1.3.1 流体流动的基本概念,4. 粘性流体与理想流体,自然界中的流体都具有粘性，具有粘性的流体统称为粘性流体或实际流体。完全没有粘性即0 的流体称

12、为理想流体。 理想流体实际上不存在，但引入理想流体的概念在研究实际流体流动时很重要。因为粘性的存在给流体流动的数学描述和处理带来很大困难，因此对于粘度较小的流体如水和空气等，在某些情况下可首先将其视为理想流体。但当粘性对流动起主导作用时，则实际流体不能按理想流体处理。,5. 非牛顿型流体,不为常数的流体称为非牛顿型流体。讨论非牛顿型流体时常取剪应力和法向速度梯度之比为表观粘度。,1.3.1 流体流动的基本概念,表1 牛顿型流体与非牛顿型流体特性,1.3.2 连续性方程式,对于一个稳定流动系统，系统内任意位置上均无物料累积，所有物料衡算关系可以写为： 流入体系的质量流量流出体系的质量流量,推广到

13、管路系统中的任意截面，则有：,（1-1）,若流体不可压缩，为常数，则上式化为,（1-2）,（1-1）和（1-2）称为一维稳态流动的连续性方程式。对于圆形管道，不可压缩流体稳态流动的连续性方程可写为：,1.3.2 连续性方程式,1.3.3 机械能守恒,1. 假设流体为理想流体，沿轨线取微元作受力分析：,整理得：,同理有：,等式两边乘以dx、dy、dz，得：,按照速度的定义，有： 代入上式，得：,三式相加，得：,1.3.3 机械能守恒,积分（、g为常数），得：,此即沿轨线的柏努利方程,1.3.3 机械能守恒,1.3.3 机械能守恒,2. 理想流体管流的机械能守恒管流：流体充满圆管内空间且沿管轴向流

14、动,均匀管流，即流线平行，则截面为平面。,直接应用：,1.3.3 机械能守恒,3. 实际流体管流的机械能衡算,实际流体在应用柏努利方程时要有一些修正： 理想流体粘性流体 引入阻力损失 hf 流体输送机械外加功 引入 he由此得到扩展的柏努利方程式：,生产中常见的管流情况下（湍流） 1生产中少数管流情况下（层流） 2此时，动能项的值很小，一般允许均以 表示截面上单位质量流体的平均动能。,通常位能及压强能均取管流轴心线上的值。,1.3.3 机械能守恒,(1) gz、u2/2、p/与he、hf 的区别； 有效功率：Ne=he qm = he qV 轴功率：N=Ne/,(2) 对不稳定流动系统的任一瞬

15、间，柏努利方程式亦成立。(3) 当体系无外功，且处于静止状态，则变为： gz1+p1/= gz2+p2/,4. 柏努利方程式的讨论,(4) 对于可压缩流体的流动系统，当 仍适用，但流体密度应以两截面的平均密度代替。,(5) 对于实际流体，he = 0时, p1p2 流动系统机械能不守恒.,(6) 柏努利方程式的三种形式：,以单位质量流体为基准：,以单位重量流体为基准：,以单位体积流体为基准：,5. 柏努利方程式的几何意义,6. 应用时应注意：,1.3.4 柏努利方程的应用,解释虹吸现象水为何会自动流出？ 欲提高管子出口的流速，采取的措施？ 比较1-1，2-2，3-3截面压力的大小？ 3-3截面

16、的极限压力？出口的极限速度？,思考：恒速器的原理？,（3）确定管道中流体的流量,已知：R=20mm，hf= (单位，m），,解：解题思路：,1-2间列柏努利方程,d1=600mm 求qV？,U形压差计方程,u1qv,课本：P21-22 重力射流 压力射流,用U型管压差计测定稳定流动的均匀管道上A、B两点的压差，读数R代表的真实意义？,取截面A-A和B-B，列柏努利方程：,(a)式表明，压差计的读数R直接反映的不是两测压点之间的静压差，而是两处位能与静压能总和之差，即虚拟压差。只有当管路处于水平状态时，才能直接测得两测压点之间的压差。,比较(a)、(b)式，对于均匀管路，不论两测压口是否处于等高

17、面，压差计的读数R均反映出两测压点之间由于摩擦力所造成的能量损失。,（4）管道内流体的压力及压差计指示,D=80mm,d=40mm, qv=13.57m3/h ,两测压点所在截面之间的摩擦损失为260mm水柱，求R？,取截面1-1，2-2：z1=z2=0,（5）确定管道中流体的流量,已知：R=40mm，hf=2.5 (单位，m），,解：解题思路：,1-2间列柏努利方程,d1=600mm 求qv？,1-1, 2-2间列柏努利方程，得：,由U形管压差计计算式，得：,（6）功率的计算,储液池水面维持恒定，输水管径为763mm , 喷咀处的压力为6.15104 Pa（表压）， 34.5kg/h ，水流

18、经所有管路（不包括喷头）的总阻力为160/kg，试求：泵的有效功率和轴功率。,以1-1为基准水平面，在1一1与2-2两截面间列柏努利方程：,1. 画示意图，标明方向，选取合适的截面。2. 选取截面，应注意： （a）连续流、满流 （b）截面应与流向垂直 （c）截面上的已知量尽可能多或易求。大截面，u0 （d）两截面上的z、u、p应与截面间 hf 相对应。3. 单位一致，截面上的压强表示方法应一致（绝压或表压）。,1.3.5 柏努利方程的应用要点,1.4.1 流动形态,1. 雷诺实验,1.4 流体流动的内部结构,3. 流型的判据雷诺数,2.两种流型 层流 (laminar flow) 湍流 (tu

19、rbulent flow),1.4.2 湍流的基本特征,1. 层流时的速度分布,1.4.3 流体在圆管内的速度分布,则外表面所受剪应力：,把（2）代入（1）得：,积分：,2. 湍流时的速度分布,实验研究结果：,3. 平均速度和动能校正系数, 层流的u和, 湍流的u和,平板上边界层的形成,1. 边界层（boundary layer),主流区,边界层,u=0.99uo,x,1.4.4 边界层及边界层脱体,2. 边界层的发展,湍流区：层流内层： 过渡层： ,圆管入口段边界层的发展,d/2,3. 边界层分离,C,1.5 流体流动阻力,1.5.1 直管阻力损失,1. 层流时直管阻力损失,2. 湍流时直管

20、阻力损失,106, 规划实验减少工作量,（1）,以层流的阻力损失计算式为例：,可以写为：,（2）,未处理前函数形式为：,处理后可写为：,可推测湍流时,的无因次形式为：,106 103,线性化处理：,可求出K、a、b、c,关键：必须无一遗漏地找出影响过程的主要因素经过因次分析法组成有一定物理意义的无因次数群。,因次分析法的基础：量纲一致性原则基本定理：定理,1.5.2 直管阻力损失的计算式,1. 统一的表达形式：,（层）,（湍）,范宁公式,2. 摩擦系数, 层流（Re2000）, 湍流,考莱布鲁克式（Colebrook),实际管的当量,1.5.3 局部阻力损失,1. 局部阻力系数法,1.5.3

21、局部阻力损失,2.当量长度法,突然扩大,突然缩小,容器的进口：1.0 容器出口：0.5,几种典型的局部阻力,1.5.3 局部阻力损失,1.5.4 管路总阻力损失的计算,不同管径：,相同管径：,1.6 流体输送管路的计算,简单管路：单一管线，串联管路，循环管路复杂管路：有分支或合流,液面恒定，将阀门关小，分析管内流量及A、B处压力表如何变化？,1.6.1 阻力对管内流动的影响,1. 简单管路,结论：, 其他条件不变时，管内任何局部阻力的增大将使该管内的流速下降，反之亦然。, 其他条件不变时，关小阀门必将导致阀前（或阀上游）压力上升，阀后（或阀下游）压力下降，反之亦然。,讨论：,用机械能衡算式分析

22、某处静压力的变化时，不宜将局部阻力系数已起变化的部分包括在衡算式内。如A处压力：,2. 分支管路,液面恒定，将A关小，总管和各支管的流量及支点前O处压力表如何变化？,O处压力变化分析,3. 汇合管路,K2开大，各管内流量和O点压力变化？,O点压力变化分析,K3 关小，则 p0 , u3 上游支路 u1 , u2 但 1-1的位头大于2-2，若阀门继续关小，可能出现由于p0 而使u2=0 ; 再关小，流体将倒流至低位槽 中。,1.6.2 管路计算,(2),(3), 设计型计算,设计要求：为完成qV ，确定d，,给定条件：,流速的选择, 操作型计算,a 已知流量和管道尺寸、管件，计算管路系统的阻力

23、损失b 给定流量、管长、管件和允许压降，计算管径c 已知管道尺寸、管件和允许压降，求流速或流量,1.6.2 管路计算,1. 简单管路计算,循环管路：,例1 一油田用60025、长L100km、水平铺设的管线将原油送至某油库。原油：0.187Pas，890kg/m3。因油管允许承受的最高压力为6 MPa（表），故全程需设两个泵站。第一个泵站设在油田处，问要使油管达到最大输送能力，第二个泵站应设在何处？此时输送量为多少？假设局部阻力损失忽略不计，0.1mm,解：假设第二个泵站设在距第一个泵站L1米处。,整个系统稳定且管径均一，故：,又管线很长，上式中动能项可忽略，故（1）、（2）简化为：,当式中

24、各自取最大值时，u达到最大。,4 4,由题意知， 代入(3),(4)得：,把p1，L1，d代入(3)，整理得：,假设流动处于完全湍流区，设初值,本题：,试差结果为：,最大输送能力为：,2.分支与汇合管路的计算, 总管流量等于各支管流量之和：, 主管的阻力损失须分段考察：, 流体在某一支点处无论以后向何处分流，其总机械能为一定值，即,已知各参数求EA：,3. 并联管路, 总管流量等于各支管流量之和：, 各支管的阻力损失相等,对总管系：,对支管1（A-1-B）：,对支管2（A-2-B）：, 各支路的流量分配：,若123 ,则可简化：,例：已知：一并联管路 qV=2m3/h ，各支管长度： l1=1

25、200m l2=1500m l3=800m d1= 0.6m d2=0.5m d3=0.8m 水1000 kg/m3 1.0 10-3 Pa S 0.2mm 求 qV1 、 qV2、 qV3,解：假设 三支管内 值均相同，则,qV=qV1 + qV2 + qV3=2 m3/s解得： qV1 =0.49 m3/s ，qV2 =0.278 m3/s ，qV3=1.232 m3/s u1=1.733 m/s u2=1.416m/s u3=2.54 m/s然后求算 Re , 验算 值Re1=u1d1p1/1.04 106 /d 10.00033Re20.71 106 /d 20.0004Re30.71

26、 106 /d 30.0004,查图：10.016 20.0165 30.0155相互很接近 ，1 2 3 基本满足，故上述所求结果亦基本正确。,设d时间内，1-1面下降了dz1，由质量守恒定律可得：,1.6.3 非稳定流动举例,1.7.1 皮托管（Pitot tube）,1.7 流速和流量的测量,毕托管的安装：,保证测量点位于均匀流段，上游50d以上，下游直管长度10d。保证毕托管口截面严格垂直于流动方向。毕托管直径应小于管径的1/50。,优点：流体阻力较小，适用于大直径气体管道中的流速。缺点：测量的是点速度；压差很小，常配微差计； 对含固体杂质流体不易采用。,1.7.2 孔板流量计（orifice meter）,特点：,安装要点:,上游：（1540）d ，下游： （ 510）d垂直于直管不能反装,1.7.3 文丘里流量计(Venturi meter),特点：,永久阻力损失,优点：能量损失小，读数方便，测量范围宽，能用于腐蚀性流体。缺点：玻璃管易破损、不能承受高温和高压。,安装：保持竖直并安装支路以便于检修,特点：1、皮托管：测量的是点速度,2、孔板流量计：等截面，变压差，阻力大,3、转子流量计：变截面，恒流速，恒压差,文丘里流量计：阻力小，造价高,