《动量守恒习题ppt课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《动量守恒习题ppt课件.ppt（27页珍藏版）》请在三一办公上搜索。
1、动量守恒定律,1、动量守恒定律的内容：,一个系统不受外力或者所受合外力为零，这个系统的总动量保持不变。,2、动量守恒定律的表达式：,（1）系统作用前、后总动量：p1p2=p1p2,（2）相互作用的物体1和物体2的动量变化：,11（22）或 1= - 2,（3）系统总动量的变化：总=0,3、动量守恒定律的适用范围：普遍适用宏观和微观，低速和高速。,对动量守恒条件的理解,1、系统不受外力(理想) 。,3、系统受外力的合力虽不为零，但系统外力比内力小得多，如碰撞问题中的摩擦力,爆炸过程中的重力等外力比起相互作用的内力来要小得多,且作用时间极短,可以忽略不计.,4、系统所受外力的合力虽不为零，但在某个
2、方向上所受合外力为零，则系统在这个方向上动量守恒。,2、系统所受合外力为零。,质量为30kg的小孩以8m/s的水平速度跳上一辆静止在光滑水平轨道上的平板车，已知平板车的质量为90kg，求小孩跳上车后他们共同的速度。,解：取小孩和平板车作为系统，由于整个系统所受合外为为零，所以系统动量守恒。规定小孩初速度方向为正，则：,相互作用前：v1=8m/s，v2=0，设小孩跳上车后他们共同的速度速度为v，由动量守恒得,m1v1=(m1+m2)v,v= =2m/s，数值大于零，表明速度方向与所取正方向一致。,4、确定系统动量在研究过程中是否守恒？,应用动量守恒定律解题的步骤,1、明确研究对象：将要发生相互作
3、用的物体可视为系统,3、进行受力分析,运动过程分析：系统内作用的过程也是动量在系统内发生转移的过程。,2、明确始末状态：一般来说，系统内的物体将要发生相互作用，和相互作用结束，即为作用过程的始末状态。,5、选定正方向，列动量守恒方程及相应辅助方程，求解做答。,质量为2m的物体A以一定速度沿光滑的水平面运动，与一个静止的物体B碰撞后粘在一起，共同速度为碰前的2/3，则B物体的质量为多少？,解：对AB系统，动量守恒设A的速度为V，B的质量为mB，以A的速度方向为正方向，得：,2mV=(2m+mB)V2/3,mB=m,如图所示，A、B两物体的质量比mAmB=32，它们原来静止在平板车C上，A、B间有
4、一根被压缩了的弹簧，A、B与平板车上表面间动摩擦因数相同，地面光滑.当弹簧突然释放后，则有（ ）A.A、B系统动量守恒B.A、B、C系统动量守恒C.小车向左运动 D.小车向右运动,B C,如图所示，质量为M的小车在光滑的水平面上以v0向右匀速运动，一个质量为m的小球从高h处自由下落，与小车碰撞后，反弹上升的最大高度仍为h.设M m，发生碰撞时弹力N mg，球与车之间的动摩擦因数为,则小球弹起后的水平速度可能是（ ）A.v0B.0C.2 D.-v0,C,.气球质量为200 kg，载有质量为50 kg的人，静止在空中距地面20 m高的地方、气球下悬一根质量可忽略不计的绳子，此人想从气球上沿绳慢慢下
5、滑到地面，为了安全到达地面，这根绳长至少应为_m（不计人的高度).,.甲乙两船自身质量为120 kg，都静止在静水中，当一个质量为30 kg的小孩以相对于地面6 m/s的水平速度从甲船跳上乙船时，不计阻力，甲、乙两船速度大小之比：v甲v乙=_.,如图所示甲、乙两人做抛球游戏，甲站在一辆平板车上，车与水平地面间摩擦不计.甲与车的总质量M=100 kg，另有一质量m=2 kg的球.乙站在车的对面的地上，身旁有若干质量不等的球.开始车静止，甲将球以速度v（相对地面）水平抛给乙，乙接到抛来的球后，马上将另一质量为m=2m的球以相同速率v水平抛回给甲，甲接住后，再以相同速率v将此球水平抛给乙，这样往复进
6、行.乙每次抛回给甲的球的质量都等于他接到的球的质量为2倍,求：（1）甲第二次抛出球后，车的速度大小.（2）从第一次算起，甲抛出多少个球后，再不能接到乙抛回来的球.,（1）,v,向左 （2）5个,如图所示质量相同的A、B、C三木块从同一高度自由下落，当A木块落至某一位置时被水平飞来的子弹很快地击中（设子弹未穿出）.C刚下落时被水平飞来的子弹击中而下落，则A、B、C三木块在空中的运动时间tA,tB,tC的关系是_.,A、B两只载货小船，平等逆向航行，当它们头尾相齐时，两只船上各将质量为m=50kg的麻袋放到对面的船上，结果A船停了下来，B以V=8.5m/s沿原方向航行，若两船质量（包括麻袋）分别为
7、MA=500kg，MB=1000kg。求两船原来的速度是多少？,1m/s -9m/s,一辆平板车在光滑轨道上作匀速运动，它对地速度V1=5m/s,车与所载货物的总质量M=200kg，现将m=20kg的货物以相对车为u=5m/s的速度水平向车后抛出，求抛出货物后车对地的速度为多少？,注意：矢量性、同系性、瞬时性,5.5m/s 方向仍沿原来方向,碰撞,两个物体在极短时间内发生相互作用，这种情况称为碰撞。由于作用时间极短，一般都满足内力远大于外力，所以可以认为系统的动量守恒。碰撞又分弹性碰撞、非弹性碰撞、完全非弹性碰撞三种。,碰撞的全过程：设光滑水平面上，质量为m1的物体A以速度v1向质量为m2的静
8、止物体B运动，B的左端连有轻弹簧。在位置A、B刚好接触，弹簧开始被压缩，A开始减速，B开始加速；到位置A、B速度刚好相等（设为v），弹簧被压缩到最短；再往后A、B开始远离，弹簧开始恢复原长，到位置弹簧刚好为原长，A、B分开，这时A、B的速度分别为。全过程系统动量一定是守恒的；而机械能是否守恒就要看弹簧的弹性如何了。,（1）弹簧是完全弹性的。系统动能减少全部转化为弹性势能，状态系统动能最小而弹性势能最大；弹性势能减少全部转化为动能；因此、状态系统动能相等。这种碰撞叫做弹性碰撞。由动量守恒和能量守恒可以证明A、B的最终速度分别为：,推导过程,讨论,、m1=m2 V1/=0 V2/=V1 交换速度,
9、、m1m2 V1/=V1 V2/=V1 撞飞物体,、 m1m2 V1/=V1 V2/=0 对墙打乒乓球，反弹速度是相对的 ？,（2）弹簧不是完全弹性的。系统动能减少，一部分转化为弹性势能，一部分转化为内能，状态系统动能仍和相同，弹性势能仍最大，但比小；弹性势能减少，部分转化为动能，部分转化为内能；因为全过程系统动能有损失（一部分动能转化为内能）。这种碰撞叫非弹性碰撞。,（3）弹簧完全没有弹性。系统动能减少全部转化为内能，状态系统动能仍和相同，但没有弹性势能；由于没有弹性，A、B不再分开，而是共同运动，不再有过程。这种碰撞叫完全非弹性碰撞。可以证明，A、B最终的共同速度为。在完全非弹性碰撞过程中
10、，系统的动能损失最大，为：,【例】 质量为M的楔形物块上有圆弧轨道，静止在水平面上。质量为m的小球以速度v1向物块运动。不计一切摩擦，圆弧小于90且足够长。求小球能上升到的最大高度H 和物块的最终速度v。,解析：系统水平方向动量守恒，全过程机械能也守恒。在小球上升过程中，由水平方向系统动量守恒得：,由系统机械能守恒得：,解得,全过程系统水平动量守恒，机械能守恒，得,点评：本题和上面分析的弹性碰撞基本相同，唯一的不同点仅在于重力势能代替了弹性势能。,子弹打木块类问题,子弹打木块实际上是一种完全非弹性碰撞。作为一个典型，它的特点是：子弹以水平速度射向原来静止的木块，并留在木块中跟木块共同运动。下面
11、从动量、能量和牛顿运动定律等多个角度来分析这一过程。,【例】 设质量为m的子弹以初速度v0射向静止在光滑水平面上的质量为M的木块，并留在木块中不再射出，子弹钻入木块深度为d。求木块对子弹的平均阻力的大小和该过程中木块前进的距离。,解析：子弹和木块最后共同运动，相当于完全非弹性碰撞。从动量的角度看，子弹射入木块过程中系统动量守恒：,从能量的角度看，该过程系统损失的动能全部转化为系统的内能。设平均阻力大小为f，设子弹、木块的位移大小分别为s1、s2，如图所示，显然有s1-s2=d,对子弹用动能定理：,对木块用动能定理：,、相减得：,点评：这个式子的物理意义是：fd恰好等于系统动能的损失；根据能量守
12、恒定律，系统动能的损失应该等于系统内能的增加；可见，即两物体由于相对运动而摩擦产生的热（机械能转化为内能），等于摩擦力大小与两物体相对滑动的路程的乘积（由于摩擦力是耗散力，摩擦生热跟路径有关，所以这里应该用路程，而不是用位移）。,由上式不难求得平均阻力的大小：,至于木块前进的距离s2，可以由以上、相比得出：,从牛顿运动定律和运动学公式出发，也可以得出同样的结论。由于子弹和木块都在恒力作用下做匀变速运动，位移与平均速度成正比：,一般情况下,，所以s2d。这说明，在子弹射入木块过程中，木块的位移很小，可以忽略不计。这就为分阶段处理问题提供了依据。象这种运动物体与静止物体相互作用，动量守恒，最后共同
13、运动的类型，全过程动能的损失量可用公式：,当子弹速度很大时，可能射穿木块，这时末状态子弹和木块的速度大小不再相等，但穿透过程中系统动量仍然守恒，系统动能损失仍然是EK= f d（这里的d为木块的厚度），但由于末状态子弹和木块速度不相等，所以不能再用式计算EK的大小。,反冲问题,当物体的部分以一定的速度离开时，剩余部分将获得一个反向的冲量，这种现象叫反冲,【例】 总质量为M的火箭模型 从飞机上释放时的速度为v0，速度方向水平。火箭向后以相对于地面的速率u喷出质量为m的燃气后，火箭本身的速度变为多大？,解析：火箭喷出燃气前后系统动量守恒。喷出燃气后火箭剩余质量变为M-m，以v0方向为正方向，,质量
14、为M的小船以速度v0行驶，船上有两个质量皆为m的小孩a和b，分别静止站在船头和船尾.现在小孩a沿水平方向以速率v（相对于静止水面）向前跃入水中，然后小孩b沿水平方向以同一速率v（相对于静止水面）向后跃入水中.求小孩b跃出后小船的速度.,质量为m的人站在质量为M，长为L的静止小船的右端，小船的左端靠在岸边。当他向左走到船的左端时，船左端离岸多远？,解析：先画出示意图。人、船系统动量守恒，总动量始终为零，所以人、船动量大小始终相等。从图中可以看出，人、船的位移大小之和等于L。设人、船位移大小分别为l1、l2，则 ：,mv1=Mv2，两边同乘时间t，ml1=Ml2，而l1+l2=L，,点评：应该注意
15、到：此结论与人在船上行走的速度大小无关。不论是匀速行走还是变速行走，甚至往返行走，只要人最终到达船的左端，那么结论都是相同的。 做这类题目，首先要画好示意图，要特别注意两个物体相对于地面的移动方向和两个物体位移大小之间的关系。,以上所列举的人、船模型的前提是系统初动量为零。如果发生相互作用前系统就具有一定的动量，那就不能再用m1v1=m2v2这种形式列方程，而要利用(m1+m2)v0= m1v1+ m2v2列式。,爆炸类问题,【例】 抛出的手雷在最高点时水平速度为10m/s，这时突然炸成两块，其中大块质量300g仍按原方向飞行，其速度测得为50m/s，另一小块质量为200g，求它的速度的大小和
16、方向。,分析：手雷在空中爆炸时所受合外力应是它受到的重力G=( m1+m2 )g，可见系统的动量并不守恒。但在爆炸瞬间，内力远大于外力时，外力可以不计，系统的动量近似守恒。,设手雷原飞行方向为正方向，则整体初速度V0=10m/s；m1=0.3kg的大块速度为V1=50m/s、m2=0.2kg的小块速度为v2,由动量守恒定律：,m/s,此结果表明，质量为200克的部分以50m/s的速度向反方向运动，其中负号表示与所设正方向相反,某一方向上的动量守恒,【例】 如图所示，AB为一光滑水平横杆，杆上套一质量为M的小圆环，环上系一长为L质量不计的细绳，绳的另一端拴一质量为m的小球，现将绳拉直，且与AB平
17、行，由静止释放小球，则当线绳与A B成角时，圆环移动的距离是多少？,解析：系统在水平方向不受外力，因而水平动量守恒 。设细绳与AB成角时小球的水平速度为v，圆环的水平速度为V，则由水平动量守恒有：MV=mv,且在任意时刻或位置V与v均满足这一关系，加之时间相同，公式中的V和v可分别用其水平位移替代，则上式可写为：Md=m（L-Lcos）-d,解得圆环移动的距离：d=mL（1-cos）/（M+m）,如图所示，一质量为M的平板车B放在光滑水平面上，在其右端放一质量为m的小木块A，mM,A、B间动摩擦因数为，现给A和B以大小相等、方向相反的初速度v0,使A开始向左运动，B开始向右运动，最后A不会滑离B，求：（1）A、B最后的速度大小和方向；（2）从地面上看，小木块向左运动到离出发点最远处时，平板车向右运动的位移大小。,解析：（1）由A、B系统动量守恒定律得：,Mv0-mv0=（M+m）v,所以 v=,方向向右,（2）A向左运动速度减为零时，到达最远处，此时板车移动位移为s,速度为v,则由动量守恒定律得：Mv0-mv0=Mv,对板车应用动能定理得：,-mgs=,mv2-,mv02,联立解得：s= v02,
