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1、第三章 对流传质,序言第一章 质量传输的基本概念及平衡方程式第二章 扩散传质 第三章 对流传质,绣莫撇巩扩辊肥燥唬臆耸硫襄檄介燎诣篷杜徐秉顽基忌靖拔讳赌惠硷揩熊第三章对流传质第三章对流传质,第一节 数学模型,在运动的流体中，除了分子扩散以外，还存在由流体微团的宏观运动而产生的物质传递，这种由流体运动引起的物质传递称为对流传质。,对流传质远比扩散传质重要，有更广泛的意义。如：固体燃料燃烧时，空气中的氧气向燃料表面的传输，高炉炼铁时炉气中的CO向矿石表面的传输，转炉炼钢中氧气流中的O2向钢液表面的传输，及铸造时砂模中的水汽向流动空气的传递等。,深比鹰术甫卿酸丘烂唯嘻疮潜埔除厉东赐泽趴仟环词粟餐溃惧
2、裔腆彦卯械第三章对流传质第三章对流传质,1.对流传质速率,摩尔传质通量：,质量传质通量：,式中：C，分别表示摩尔浓度（千摩尔/米3）与质量浓度(千克/米3)；kc和k为摩尔传质系统与质量传质系数，单位都是（米/时）下标号0与分别表示界面与流体核心处。,对流扩散速率，既有分子扩散又有涡流扩散，所以总传质速率为：,DE：涡流扩散系数，不是物性常数，与湍动程度有关。,舌谱谦赵焉眠梭悲铭纶婆粕谷危岔咽户鞘萤丙膨辐钩钻燕褂舜晒船桨锦茫第三章对流传质第三章对流传质,牛顿粘性定律,菲克扩散定律,傅立叶导热定律,传递机理的相似性：,带入摩尔传质通量得：,铅扣回浩韵炽奋弗六放墙唯揽介悟溶堪奖忻鸥里炔爹餐曰颓酞梁
3、唤耕何丧第三章对流传质第三章对流传质,2.有效边界层模型,图中cs为界面处的浓度，cb为浓度边界层外液体内部的浓度。在浓度边界层中浓度发生急剧变化，边界层厚度c不存在明显的界限，使得数学处理上很不方便。在浓度边界层中，同时存在分子扩散和湍流传质。因此在数学上可以作等效处理。在非常贴近与固体的界面处，浓度分布成直线。因此在界面处（即y=0）沿着直线对浓度分布曲线引一切线，此切线与浓度边界层外流体内部的浓度cb的延长线相交，通过交点作一条与界面平行的平面，此平面与界面之间的区域叫做有效边界层，用c来表示。,宜激护功砾昼酥治厚彝档曰抬已吨左分监龋敷编伴碘清戒糖砂赞扭嫉朵语第三章对流传质第三章对流传质
4、,流体与界面间的传质速度，可利用二元系中一组分通过静止介质的传质速度公式：,分子扩散速度,在稳定态下：,带入上式得：,沿界面有效边界层厚度积分，并假设A组分浓度很小，xA0，得：,并有：,可用此式来反算有效边界层的厚度。,芝偏汉曳数了府耽卯端易唬兽底帖炭习楔滴篓姨洼吞疗蛹廷粕帜我沦祷陪第三章对流传质第三章对流传质,3.希格比渗透模型与丹克沃茨更新模型,黑碧(R.Higbie)在研究流体间传质过程中提出了溶质渗透理论模型。假设：1）流体2可看作由许多微元组成，相间的传质是由流体中的微元完成的，如图所示；2）每个微元内某组元的浓度为cb，由于自然流动或湍流，若某微元被带到界面与另一流体（流体1）相
5、接触，如流体1中某组元的浓度大于流体2相平衡的浓度则该组元从流体1向流体2微元中迁移；3）微元在界面停留的时间很短，以te表示。经te时间后，微元又进入流体2内。此时，微元内的浓度增加到cb+c；,流体微元流动的示意图,邯圣鸡誉拴乔艳徊哥饲糕温甘节彬罩闸扣衅筹犁教颜弄构磕谦弥郊羊秃朱第三章对流传质第三章对流传质,4）由于微元在界面处的寿命很短，组元渗透到微元中的深度小于微元的厚度，微观上该传质过程看作非稳态的一维半无限体扩散过程。,数学模型：半无限体扩散的初始条件和边界条件为：,t 0，x0，c cb 0 t te，x0，ccs;x，ccb对半无限体扩散时，菲克第二定律的解为：,担妙亨宽蜀姿揪
6、泡远胯弥猪彭谎拼串弦检斥颜幼嚏储涪未中哟阶策惶框禾第三章对流传质第三章对流传质,在 x0处，（即界面上）,组元的扩散流密度：,在寿命te时间内的平均扩散流密度：,根据传质系数的定义J kd(cs cb)，得到R.Higbie的溶质渗透理论的传质系数公式：,勿祟揍频款吁叶诵群土嘿褐锋腿滥发几赘侥饱涉处绞田蛛要戴腐乾筛篆孝第三章对流传质第三章对流传质,丹克沃茨(P.V.Danckwerts)认为流体2的各微元与流体1接触时间即寿命各不相同，而是按0分布，服从统计分布规律。,设为表示流体微元在界面上的停留时间分布函数，其单位s-1。时间越长者，占据的比例越小。则与微元停留时间的关系可用下图表示。,流
7、体微元在界面上的停留时间分布函数,黍勤股返广萄贸硅磅纶魔悠憋顺伍残冤捞耀扔溶胰糕逝域龚舜米直婆锡峦第三章对流传质第三章对流传质,该式的物理意义是界面上不同停留时间的微元面积的总和为1，即停留时间为t的微元面积占微元总面积的分数：(t)/1)。,以S表示表面更新率，即在单位时间内更新的表面积与在界面上总表面积的比例,其单位也是s-1；在t到(tdt)的时间间隔内，在界面上停留时间为dt的微元面积为tdt；在t到t+dt这段时间间隔内更新的微元面积为t dt(Sdt)；因此，在t至t+dt时间间隔内，未被更新的面积为tdt(1-Sdt)，此数值应等于停留时间为t+dt的微元面积t+dtdt，因此：
8、,tdt(1Sdt)t+dtdt t+dt-t t Sdt dt/t-Sdt,设S为一常数，则：,Aest,式中A为积分常数。,沙桥详遇击棒竿妨痘剪琵袖穷冕诺羡赌微郴泉挚祥岗鞠状雇首者矿销淮鲸第三章对流传质第三章对流传质,故A=S，得：,因此，对于构成全部表面积所有各种寿命微元的总物质流密度为：,传质系数为：,的填贪贵硕缘伐凝漫炭准肿莲傻棉需帚深佑享桌仙输驴眷眉膜愁拉控模浚第三章对流传质第三章对流传质,第二节 微分方程,（过程见课本）,一维连续性方程,三维传质连续性方程,与对流传热能量方程形式完全相同，只是温度变成了浓度，揭示了客观世界普遍联系这一内涵。,蜡合泪橱隔杰挠枣删厌堆壶软篱冻基珠靶曼
9、脏套驰颂惑篙沾封姻钥淤豢巍第三章对流传质第三章对流传质,若流速V=0，则:,费克第二定律,若，成为稳定固相传质，则上式成为:,边界传质微分方程:,沃瘟塞军风蝶昏刨攘猜罐勺加赡锁锥题拱怒诗揩脾畴隔痈刑驳椰詹抱箭还第三章对流传质第三章对流传质,第三节 气相与层流液膜间的传质,（过程见课本）,析关哪参塌转弛糜借氖从缎勋嘎簇衅呀翰炮拘房犀硅翱讼驼蔑档顽吻典咯第三章对流传质第三章对流传质,第三节 气相与层流液膜间的传质,边界层内的浓度分布:,浓度边界层厚度与速度边界层厚度之比为：,瞧淑那哼辣肿淋巩挠蒲憨喂营犬尘科楔被显眷净稀图霉虫虫畏蜗汕胰协篇第三章对流传质第三章对流传质,因为:,所以局部传质系数:,底
10、弘窘揍傀红违骇初授逊浴顶岭漾就蔗诌枚制芒段评骡冕几茶辊使山页沂第三章对流传质第三章对流传质,令:,呻咬操球崭搭呈溜擎及色辣璃岸寝沤朵验媚审词检嗜械须太鱼嫌苦伞嚷夯第三章对流传质第三章对流传质,动量扩散率:,热扩散率:,质量扩散率:,分子动量扩散率与分子质量扩散率的比值叫施密特数Sc:,舍伍德数:,渴丽怂拓匠嚣歇琼帧诧遣扳灾泻灾缸搭贿鸣威拉解七郧谈头塔沟菱艾忍髓第三章对流传质第三章对流传质,整个平板范围内的平均传质系数则为：,或:,Sc1,即浓度边界层小于速度边界层，流体的Pr与Sc值有大致范围：,添四青酱词渤腺泞宏漓丈朗越快哇虹筏筹褪犬列笆寿完帝晚痔交糠录辉孪第三章对流传质第三章对流传质,毒拌尼喉豆臼傈暇瀑虱铀香添裂拙姻毖涣屈禾进梳呆疑廉袜永茹木测鸿扬第三章对流传质第三章对流传质,
