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1、,第2章 单自由度系统的振动,返回总目录,振动理论与应用,Theory of Vibration with Applications,返回首页,第2章单自由度系统的振动,目录,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动 2.6 简谐激励受迫振动理论的应用 2.7 周期激励作用下的受迫振动 2.8 任意激励作用下的受迫振动 2.9 响应谱,2.1 无阻尼系统的自由振动 2.2 计算固有频率的能量法 2.3 瑞利法 2.4 有阻尼系统的衰减振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2
2、.1 无阻尼系统的自由振动,第2章单自由度系统的振动,天津大学,关于单自由度系统振动的概念,典型的单自由度系统:弹簧-质量系统,梁上固定一台电动机，当电机沿铅直方向振动时，可视为集中质量。如不计梁的质量，则相当于一根无重弹簧，系统简化成弹簧-质量系统,返回首页,Theory of Vibration with Applications,第2章单自由度系统的振动,天津大学,2.1.1 自由振动方程 2.1.2 振幅、初相位和频率 2.1.3 等效刚度系数 2.1.4 扭转振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,第2章单自由度系统的振动,2.1.
3、1 自由振动方程,当物块偏离平衡位置为x距离时，物块的运动微分方程为,其中,取物块的静平衡位置为坐标原点O，x轴顺弹簧变形方向铅直向下为正。当物块在静平衡位置时，由平衡条件，得到,无阻尼自由振动微分方程,固有圆频率,返回首页,Theory of Vibration with Applications,第2章单自由度系统的振动,其通解为：,其中C1和C2为积分常数，由物块运动的起始条件确定。设t=0时，可解,返回首页,2.1.1 自由振动方程,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,两种形式描述的物块振动，称为无阻尼自由振动，简称
4、自由振动。,另一种形式,无阻尼的自由振动是以其静平衡位置为振动中心的简谐振动,返回首页,2.1.1 自由振动方程,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,2.1.2 振幅、初相位和频率,系统振动的周期,系统振动的频率,系统振动的圆频率为,圆频率 是物块在自由振动中每2 秒内振动的次数。f、只与振动系统的弹簧常量k和物块的质量 m 有关，而与运动的初始条件无关。因此，通常将频率f 称为固有频率，圆频率 称为固有圆频率。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振
5、动,用弹簧静变形量dst表示固有圆频率的计算公式,物块静平衡位置时,固有圆频率,返回首页,2.1.2 振幅、初相位和频率,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,2.1.3 等效刚度系数,单自由度线性系统无阻尼自由振动微分方程,等效的概念,这一方程，可以等效为广义坐标的形式,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,等效的概念,返回首页,2.1.3 等效刚度系数,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统
6、的自由振动,串联弹簧与并联弹簧的等效刚度,例 在图中，已知物块的质量为m，弹簧的弹簧刚度系数分别为k1、k2，分别求并联弹簧与串联弹簧直线振动系统的固有频率。,解：（1）并联情况。弹簧并联的特征是：二弹簧变形相等。,振动过程中，物块始终作平行移动。处于平衡位置时，两根弹簧的静变形都是dst，而弹性力分别是,系统平衡方程是,返回首页,2.1.3 等效刚度系数,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,如果用一根弹簧刚度系数为k的弹簧来代替原来的两根弹簧，使该弹簧的静变形与原来两根弹簧所产生的静变形相等，则,k称为并联弹簧的等效刚度系
7、数。,并联后的等效弹簧刚度系数是各并联弹簧刚度系数的算术和。,系统的固有频率,返回首页,2.1.3 等效刚度系数,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,（2）串联情况。串联弹簧的特征是：二弹簧受力相等。,当物块在静平衡位置时，它的静位移dst等于每根弹簧的静变形之和，即 dst=d1st+d2st,由于每根弹簧所受的拉力都等于重力mg，故它们的静变形分别为,如果用一根弹簧刚度系数为 k 的弹簧来代替原来的两根弹簧，此弹簧的静变形等于,返回首页,2.1.3 等效刚度系数,Theory of Vibration with Appl
8、ications,2.1 无阻尼系统的自由振动,如果用一根弹簧刚度系数为k 的弹簧来代替原来的两根弹簧，此弹簧的静变形等于,k称为串联弹簧的等效刚度系数,串联后的弹簧刚度系数的倒数等于各串联弹簧刚度系数倒数的算术和,返回首页,2.1.3 等效刚度系数,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,组合弹簧的等效刚度,例 质量为m的物块悬挂如图所示。设杆AB的质量不计，两弹簧的弹簧刚度系数分别为k1和k2,又AC=a，AB=b，求物块的自由振动频率。,解：将各弹簧的刚度系数按静力等效的原则，折算到质量所在处。先将刚度系数k2换算至质量m
9、所在处C的等效刚度系数k。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,C,2.1.3 等效刚度系数,2.1 无阻尼系统的自由振动,先将刚度系数k2换算至质量m所在处C的等效刚度系数k。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,C,设在C处作用一力F，按静力平衡的关系，作用在B处的力为,此力使B 弹簧 k2 产生 变形，,而此变形使C点发生的变形为,得到作用在C处而与k2弹簧等效的刚度系数,2.1.3 等效刚度系数,2.1 无阻尼系统的自由振动,C,物块的自由振动频率为,与弹簧k1串联,返回首页,Theor
10、y of Vibration with Applications,得系统的等效刚度系数,2.1.3 等效刚度系数,2.1 无阻尼系统的自由振动,弹性梁的等效刚度,例 一个质量为m的物块从 h 的高处自由落下，与一根抗弯刚度为EI、长为的简支梁作塑性碰撞，不计梁的质量，求该系统自由振动的频率、振幅和最大挠度。,返回首页,2.1.3 等效刚度系数,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,解：当梁的质量可以略去不计时，梁可以用一根弹簧来代替，于是这个系统简化成弹簧质量系统。如果知道系统的静变形 则求出系统的固有频率,由材料力学可知，简
11、支梁受集中载荷作用，其中点静挠度为,求出系统的固有频率为,中央受集中载荷的简支梁的等效弹簧刚度系数为,返回首页,2.1.3 等效刚度系数,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,以梁承受重物时的静平衡位置为坐标原点O，建立坐标系，并以撞击时刻为零瞬时，则t=0时，有,自由振动的振幅为,梁的最大挠度,返回首页,2.1.3 等效刚度系数,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,2.1.4 扭转振动,等效系统,内燃机的曲轴、轮船的传动轴等，在运转中常常产生扭转振动，简称
12、扭振。,扭振系统称为扭摆。OA 为一铅直圆轴，圆盘对其转动惯量为IO。在研究扭摆的运动规律时，假定OA的质量略去不计，圆盘的位置可由圆盘上任一根半径线和该线的静止位置之间的夹角 来决定，称扭角。圆轴的抗扭刚度系数为kn，表示使圆盘产生单位扭角所需的力矩。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,根据刚体转动微分方程建立该系统的运动微分方程,扭振的运动规律,对于单自由度振动系统来说，尽管前述直线振动和当前扭振的结构形式和振动形式均不一样，但其振动规律、特征是完全相同的。,返回首页,2.1.4 扭转振动,Theory of
13、 Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,图(a)所示为扭振系统两个轴并联的情况；图(b)为两轴串联的情况；图(c)则为进一步简化的等效系统。,并联轴系的等效刚度系数,串联轴系的等效刚度系数,返回首页,2.1.4 扭转振动,Theory of Vibration with Applications,2.1 无阻尼系统的自由振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.2 计算固有频率的能量法,第2章单自由度系统的振动,天津大学,计算固有频率的能量法的理论基础是机械能守恒定律。,无阻尼单自由振动系统中
14、，势能与动能之和保持不变。,常量,式中T是动能，V是势能。如果取平衡位置O为势能的零点，系统在任一位置,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.2 计算固有频率的能量法,天津大学,当系统在平衡位置时，x=0,速度为最大，势能为零，动能具有最大值Tmax；当系统在最大偏离位置时，速度为零，动能为零，而势能具有最大值Vmax。由于系统的机械能守恒,用能量法计算固有频率的公式,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.2 计算固有频率的能量法,天津大学,例 船舶振动记录仪的原理图如图所示。重物P连同杆B
15、D对于支点B的转动惯量为IE,求重物P在铅直方向的振动频率。已知弹簧AC的弹簧刚度系数是k。,解：这是单自由度的振动系统。系统的位置可由杆BD自水平的平衡位置量起的 角来决定。,系统的动能,设系统作简谐振动，则其运动方程,角速度为,返回首页,Theory of Vibration with Applications,系统的最大动能为,2.2 计算固有频率的能量法,天津大学,如取平衡位置为系统的势能零点。设在平衡位置时，弹簧的伸长量为。此时，弹性力Fst=k,方向向上。,该系统的势能,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.2 计算固有频率的能量
16、法,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.3 瑞利法,第2章单自由度系统的振动,天津大学,返回首页,Theory of Vibration with Applications,利用能量法，将弹簧的分布质量的动能计入系统的总动能，仍按单自由度系统求固有频率的近似方法，称为瑞利法。应用瑞利法，首先应假定系统的振动位形。,等效质量,对于图示系统，假设弹簧上各点在振动过程中任一瞬时的位移与一根等直弹性杆在一端固定另一端受轴向力作用下各截面的静变形一样。,根据胡克定律，各截面的静变形与离固定端的距离成正比。依据此假设计算弹簧的动能，并表示为集中质量的动
17、能为,2.3 瑞利法,天津大学,返回首页,Theory of Vibration with Applications,例 在图示系统中，弹簧长l，其质量ms。求弹簧的等效质量及系统的固有频率。,左端距离为 的截面的位移为，则d 弹簧的动能为,假设弹簧各点在振动中任一瞬时的位移和一根直杆在一端固定另一端受轴向载荷作用时各截面的静变形一样，,解：令x表示弹簧右端的位移，也是质量m的位移。,2.3 瑞利法,天津大学,返回首页,Theory of Vibration with Applications,弹簧的总动能,系统的总动能为,系统的势能为,固有频率为,设,2.3 瑞利法,返回首页,Theory
18、of Vibration with Applications,2.4 有阻尼系统的衰减振动,第2章单自由度系统的振动,天津大学,阻尼系统中存在的各种阻力：干摩擦力，润滑表面阻力，液体或气体等介质的阻力、材料内部的阻力。,物体运动沿润滑表面的阻力与速度的关系,c粘性阻尼系数或粘阻系数。它与物体的形状、尺寸及介质的性质有关，单位是牛顿米/秒(Ns/m)。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.4 有阻尼系统的衰减振动,运动微分方程,图示为一有阻尼的弹簧-质量系统的简化模型。以静平衡位置O为坐标原点，选x轴铅直向下为正，有阻尼的自由振动微分方程,特
19、征方程,特征根,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.4 有阻尼系统的衰减振动,solution of the form,2.4 单自由度系统的衰减振动,特征根与运动微分方程的通解的形式与阻尼有关,强阻尼（npn）情形,临界阻尼(n=pn)情形,阻尼对自由振动的影响,运动微分方程,特征根,返回首页,Theory of Vibration with Applications,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,临界情形是从衰减振动过渡到非周期运动的临界状态。这时系统的阻尼系数是表征运动规律在性质上发生变化的重要临界值。设cc为临界阻尼系数
20、，由于z=n/pn=1，即,z 阻尼系数与临界阻尼系数的比值，是z 称为阻尼比的原因。,cc只取决于系统本身的质量与弹性常量。由,返回首页,Theory of Vibration with Applications,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,具有临界阻尼的系统与过阻尼系统比较，它为最小阻尼系统。因此质量m将以最短的时间回到静平衡位置，并不作振动运动，临界阻尼的这种性质有实际意义，例如大炮发射炮弹时要出现反弹，应要求发射后以最短的时间回到原来的静平衡位置，而且不产生振动，这样才能既快又准确地发射
21、第二发炮弹。显然，只有临界阻尼器才能满足这种要求。,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,强阻尼(1)情形,临界阻尼(1)情形,这两种情形下，运动不再是周期型的，而是按负指数衰减,引入阻尼比,返回首页,Theory of Vibration with Applications,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,特征根,其中,其中C1和C2为积分常数，由物块运动的起始条件确定。设t=0时，可解,C1=x0,返回首页,Theory of Vibration with Applications,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,另一种形式,这种情形下，自由振动不是等幅简谐振动，是
22、按负指数衰减的衰减运动。衰减运动的频率为 p d，衰减速度取决于 p n，二者分别为本征值的虚部和实部。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,衰减振动:物块在平衡位置附近作具有振动性质的往复运动，但它的振幅不是常数，随时间的推延而衰减。有阻尼的自由振动视为准周期振动。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.4 单自由度系统的衰减振动,T=2p/pn为无阻尼自由振动的周期。,阻尼对周期的影响,欠阻尼自由振动的周期Td：物体由最大偏离位置起经过一次振动循环
23、又到达另一最大偏离位置所经过的时间。,由于阻尼的存在，使衰减振动的周期加大。通常z 很小，阻尼对周期的影响不大。例如，当z=0.05时，Td=1.00125T，周期 Td 仅增加了 0.125%。当材料的阻尼比 z1时，可近似认为有阻尼自由振动的周期与无阻尼自由振动的周期相等。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,设衰减振动经过一周期Td，在同方向的相邻两个振幅分别为Ai和Ai+1，即,两振幅之比为,称为振幅减缩率或减幅系数。如仍以z=0.05为例，算得,物体每振动一次，振幅就减少27%。由此可见，在欠阻尼情况下，周期的变化虽然微小，但振幅的衰
24、减却非常显著，它是按几何级数衰减的。,返回首页,2.4 单自由度系统的衰减振动,阻尼对周期的影响,Theory of Vibration with Applications,天津大学,振幅减缩率的自然对数称为对数减缩率或对数减幅系数，以d 表示,例 在欠阻尼（z 1）的系统中，在振幅衰减曲线的包络线上，已测得相隔N个周期的两点P、R的幅值之比xP/xR=r，如图所示，试确定此振动系统的阻尼比z。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.4 单自由度系统的衰减振动,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,解：振动衰减曲线的包络线方程为,设P、R
25、两点在包络线上的幅值为xP、xR，则有,当z 21时,此式对估算小阻尼系统的z值是很方便的。例如，经过10个周期测得P、R两点的幅值比r=2，将N=10、r=2代入上式，得到该系统的阻尼比,返回首页,Theory of Vibration with Applications,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.4.2 库伦阻尼系统的自由振动,物体在干燥表面上相对滑动时所受到的摩擦阻力称为库伦阻尼或干摩擦阻尼。它与正压力成比例，而与相对运动速度的方向相反。即库伦阻尼力的大小为Fd=fFN。式中f为摩擦
26、系数，FN为法向约束力的大小。由于这种阻尼力的大小不依赖于质点的位移和速度，所以库伦阻尼是一种常数阻尼。,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.4.2 库伦阻尼系统的自由振动,根据牛顿第二定律得质量m的运动微分方程为,天津大学,2.4 单自由度系统的衰减振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.4.2 库伦阻尼系统的自由振动,根据牛顿第二定律得质量m的运动微分方程为,返回首页,Theory of Vibration with Application
27、s,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,第2章单自由度系统的振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.1 振动微分方程2.5.2 受迫振动的振幅B、相位差的讨论2.5.3受迫振动系统力矢量的关系 2.5.4受迫振动系统的能量关系 2.5.5等效粘性阻尼 2.5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,天津大学,受迫振动,激励形式,系统在外界激励下产生的振动。,外界激励一般为时间的函数，可以是周期函数，也可以是非周期函数。简谐激励是最简单的激励。一般的周期性激励可以通过傅里叶级数展开成简谐激励的叠加。,返回首页
28、,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.1 振动微分方程,简谐激振力,F0为激振力的幅值，w为激振力的圆频率。以平衡位置O为坐标原点，x轴铅直向下为正，物块运动微分方程为,具有粘性阻尼的单自由度受迫振动微分方程，是二阶常系数线性非齐次常微分方程。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,简谐激励的响应全解,有阻尼系统在简谐激励力作用下的运动微分方程,微分方程全解：齐次方程的解加非齐次方程的特解,有阻尼系统在简谐激励下，运动微分方程的全解
29、,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5.1 振动微分方程,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,有阻尼系统在简谐激励下，运动微分方程的全解,返回首页,Theory of Vibration with Applications,x2(t)-有阻尼系统简谐激励响应中的特解是指不随时间衰减的稳态响应：,2.5.1 振动微分方程,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,这表明：稳态受迫振动是与激励频率相同的谐振动。,稳态受迫振动的振幅与滞后相位差均与初始条件无关，仅仅取决于系统和激励的特性。,返回首页,Theory of Vibration with Ap
30、plications,2.5.1 振动微分方程,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.2 受迫振动的振幅B、相位差 的讨论,则有,若令,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5.2 受迫振动的振幅B、相位差 的讨论,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,在低频区和高频区，当 1时，由于阻尼影响不大，为了简化计算，可将有阻尼系统简化为无阻尼系统。,返回首页,Theory of Vibration with Applicatio
31、ns,2.5.2 受迫振动的振幅B、相位差 的讨论,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,幅频特性与相频特性,1、0 的附近区域(低频区或弹性控制区)，0，响应与激励同相；对于不同的 值，曲线密集，阻尼影响不大。,返回首页,2、1的区域(高频区或惯性控制区)，响应与激励反相；阻尼影响也不大。,3、1的附近区域(共振区)，急剧增大并在 1略为偏左处有峰值。通常将1，即 pn 称为共振频率。阻尼影响显著且阻尼愈小，幅频响应曲线愈陡峭。在相频特性曲线图上，无论阻尼大小，1时，总有，/2,这也是共振的重要现象。,Theory of Vibration with Applications,2.5.2 受迫振
32、动的振幅B、相位差 的讨论,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,例 题,例 质量为M的电机安装在弹性基础上。由于转子不均衡，产生偏心，偏心距为 e，偏心质量为m。转子以匀角速w转动如图示，试求电机的运动。弹性基础的作用相当于弹簧常量为k的弹簧。设电机运动时受到粘性欠阻尼的作用，阻尼系数为c。,解：取电机的平衡位置为坐标原点O，x轴铅直向下为正。作用在电机上的力有重力Mg、弹性力F、阻尼力FR、虚加的惯性力FIe、FIr，受力图如图所示。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,根据达朗贝尔原理，有,=h,返回首页,例
33、 题,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,电机作受迫振动的运动方程为,当激振力的频率即电机转子的角速度等于系统的固有频率pn时，该振动系统产生共振，此时电机的转速称为临界转速。,返回首页,例 题,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,阻尼比z 较小时，在l=1附近，b值急剧增大，发生共振。由于激振力的幅值me2与2成正比。当0时，0，B0；当1时，1，Bb，即电机的角速度远远大于振动系统的固有频率时，该系统受迫振动的振幅趋近于。,幅频特性曲线和相频特
34、性曲线,返回首页,例 题,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.3受迫振动系统力矢量的关系,已知简谐激振力,稳态受迫振动的响应为,现将各力分别用 B、的旋转矢量表示。,应用达朗贝尔原理，将弹簧质量系统写成,式不仅反映了各项力之间的相位关系，而且表示着一个力多边形。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,（a）力多边形(b)z 1(c)z=1(d)z
35、1,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.3受迫振动系统力矢量的关系,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.4受迫振动系统的能量关系,从能量的观点分析，振动系统稳态受迫振动的实现，是输入系统的能量和消耗的能量平衡的结果。现将讨论简谐激振力作用下的系统，在稳态受迫振动中的能量关系。受迫振动系统的稳态响应为,周期,1.激振力,在系统发生共振的情况下，相位差，激振力在一周期内做功为，做功最多。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.粘性阻尼力 做的功,上式
36、表明，在一个周期内，阻尼做负功。它消耗系统的能量。而且做的负功和振幅B的平方成正比。由于受迫振动在共振区内振幅较大，所以，粘性阻尼能明显地减小振幅、有效地控制振幅的大小。这种减小振动的方法是用消耗系统的能量而实现的。,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.4受迫振动系统的能量关系,返回首页,Theory of Vibration with Applications,3.弹性力 做的功,能量曲线,表明弹性力在一个振动周期内做功之和为零。,在一个振动周期内激振力做功之和等于阻尼力消耗的能量,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.4受迫振动系统的能量关系,返回首页,Theory of Vib
37、ration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.5 等效粘性阻尼,在工程实际中，振动系统存在的阻尼大多是非粘性阻尼。非粘性阻尼的数学描述比较复杂。为了便于振动分析，经常应用能量方法将非粘性阻尼简化成等效粘性阻尼。等效的原则是：粘性阻尼在一周期内消耗的能量等于非粘性阻尼在一周期内消耗的能量。假设在简谐激振力作用下，非粘性阻尼系统的稳态响应仍然是简谐振动，即,非粘性阻尼在一个周期内做的功,粘性阻尼在一周期内消耗的能量,等效粘性阻尼系数,返回首页,Theory of Vibration with Applications,利用式,得到在该阻尼作用下受迫振动
38、的振幅,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.5 等效粘性阻尼,返回首页,Theory of Vibration with Applications,库仑阻尼阻尼力表示为,一周期内库仑阻尼消耗的能量为,等效粘性阻尼系数,得到稳态振动的振幅表达式,求速度平方阻尼,等效粘性阻尼系数,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.5 等效粘性阻尼,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,系统在过渡阶段对简谐激励响应是瞬态响应与稳态响应叠加。先考虑在给定初始条件下无阻尼系统对简谐
39、激励的响应,系统的运动微分方程和初始条件写在一起为,通解是相应的齐次方程的通解与特解的和,即,返回首页,Theory of Vibration with Applications,根据初始条件确定C1、C2。于是得到全解为,其特点是振动频率为系统的固有频率,但振幅与系统本身的性质及激励因素都有关。,对于存在阻尼的实际系统,自由振动和自由伴随振动的振幅都将随时间逐渐衰减,因此它们都是瞬态响应。,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,返回首页,Theory of Vibration with Applications,共振时的情况,假设初始条件为,由共振的定
40、义,时上式是 型,利用洛必达法则算出共振时的响应为,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,返回首页,Theory of Vibration with Applications,可见,当时,无阻尼系统的振幅随时间无限增大.经过短暂时间后,共振响应可以表示为,此即共振时的受迫振动.反映出共振时的位移在相位上比激振力滞后,且振幅与时间成正比地增大,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,图 共振时的受迫振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,有阻尼系统在过渡阶段对简谐激励
41、的响应.在给定初始条件下的运动微分方程为,全解为,式中,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,返回首页,Theory of Vibration with Applications,如果初始位移与初始速度都为零，则成为,可见过渡阶段的响应仍含有自由伴随振动。,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,过渡阶段的响应,在简谐激励的作用下，有阻尼系统的 总响应由三部分组成,无激励时自由振动的初始条件响应，其振幅与激励无关。伴随激励而产生的自由振动自由伴随振动，其振幅不仅与系统特性有关，而且与激励有关。以激励频率作简谐振动，其
42、振幅不随时间衰减稳态受迫振动。,第一部分和第二部分振动的频率都是自由振动频率pd；由于阻尼的作用，这两部分的振幅都时间而衰减。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,若系统无阻尼，即使在零初始条件下，也存在自由伴随振动项，并且由于无阻尼，因而振动不会随时间衰减。因此，无阻尼系统受简谐激励产生的受迫振动，一般总是pn和 两个不同频率简谐振动的叠加。,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.5 简谐激励作用下的受迫振动,2.
43、5.6简谐激励作用下受迫振动的过渡阶段,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.6 简谐激励受迫振动理论的应用,第2章单自由度系统的振动,天津大学,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.6.1积极隔振2.6.2消极隔振,2.6 简谐激励受迫振动理论的应用,返回首页,Theory of Vibration with Applications,回转机械、锻压机械等在运转时会产生较大的振动，影响其周围的环境；有些精密机械、精密仪器又往往需要防止周围环境对它的影响。这两种情形都需要实行振动隔离，简称隔
44、振。隔振可分为两类:一类是积极隔振，即用隔振器将振动着的机器与地基隔离开；另一类是消极隔振，即将需要保护的设备用隔振器与振动着的地基隔离开。这里说的隔振器是由一根弹簧和一个阻尼器组成的模型系统。在实际应用中隔振器通常选用合适的弹性材料及阻尼材料，如木材、橡胶、充气轮胎、沙子等等组成。,2.6 简谐激励受迫振动理论的应用,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.6.1积极隔振,振源是机器本身。积极隔振是将振源隔离，防止或减小传递到地基上的动压力，从而抑制振源对周围环境的影响。积极隔振的效果用力传递率或隔振系数来衡量，定义为,其中H和HT分别为隔振
45、前后传递到地基上的力的幅值。,在采取隔振措施前，机器传递到地基的最大动压力Smax=H。机器与地基之间装上隔振器。系统的受迫振动方程为,激振力,2.6 简谐激励受迫振动理论的应用,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.6.1积极隔振,此系统的受迫振动方程为,此时，机器通过弹簧、阻尼器传到地基上的动压力,即F和R是相同频率，在相位上相差 的简谐力。,根据同频率振动合成的结果，得到传给地基的动压力的最大值,2.6 简谐激励受迫振动理论的应用,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.6.2消极隔振,
46、振源来自地基的运动。消极隔振是将需要防振的物体与振源隔离，防止或减小地基运动对物体的影响。消极隔振的效果也用传递率表示，定义为,B为隔振后传到物体上的振动幅值b地基运动的振动幅值。,地基为简谐运动,隔振后系统稳态响应的振幅为,2.6 简谐激励受迫振动理论的应用,返回首页,Theory of Vibration with Applications,位移传递率与力传递率具有完全相同的形式。,，1，才隔振，且 值越大，越小，隔振效果越好。,常选 为2.5-5之间。,另外 以后，增加阻尼反而使隔振效果变坏。,为了取得较好的隔振效果，系统应当具有较低的固有频率和较小的阻尼。不过阻尼也不能太小，否则振动系
47、统在通过共振区时会产生较大的振动。,2.6.2消极隔振,2.6 简谐激励受迫振动理论的应用,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.7 周期激励作用下的受迫振动,第2章单自由度系统的振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.7 周期激励作用下的受迫振动,先对周期激励作谐波分析，将它分解为一系列不同频率的简谐激励。然后，求出系统对各个频率的简谐激励的响应。再由线性系统的叠加原理，将每个响应分别叠加，即得到系统对周期激励的响应。,设粘性阻尼系统受到周期激振力,谐波分析方法，得到,系统的运动微分方
48、程为,返回首页,Theory of Vibration with Applications,由叠加原理，并考虑欠阻尼情况，得到系统的稳态响应,2.7 周期激励作用下的受迫振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,例 弹簧质量系统，受到周期性矩形波的激励。试求系统的稳态响应。(其中),解：周期性矩形波的基频为,矩形波一个周期内函数,将矩形波分解为,2.7 周期激励作用下的受迫振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,可得稳态响应,将矩形波分解为,从频谱图中看，系统只对激励所包含的谐波分量有响应。对
49、于频率靠近系统固有频率的那些谐波分量，系统响应的振幅放大因子比较大，在整个稳态响应中占主要成分。,画出系统的响应频谱图,2.7 周期激励作用下的受迫振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.8 任意激励作用下的受迫振动,第2章单自由度系统的振动,返回首页,Theory of Vibration with Applications,2.8 任意激励作用下的受迫振动,2.8.1系统对冲量的响应2.8.2系统对单位脉冲力的响应 2.8.3 单位脉冲响应函数的时-频变换2.8.4 系统对任意激振力的响应 2.8.5 传递函数,返回首页,Theory
50、 of Vibration with Applications,2.8 任意激励作用下的受迫振动,2.8.1系统对冲量的响应,物块受到冲量的作用时，物块的位移可忽略不计。但物块的速度却变化明显。根据力学中的碰撞理论，可得物块受冲量作用获得的速度,对作用时间短、变化急剧的力常用它的冲量进行描述。,1.用冲量描述瞬态作用,返回首页,Theory of Vibration with Applications,如果取 为冲量作用的瞬时等价于对初始条件的响应,初位移,初速度,得到单自由度无阻尼振动系统对冲量的响应,如果 作用在 的时刻，未加冲量前，系统静止，则物块的响应为,2.8 任意激励作用下的受迫振
