《传热学V4-第五章-对流传热的理论基础.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《传热学V4-第五章-对流传热的理论基础.ppt（28页珍藏版）》请在三一办公上搜索。
1、第五章对流传热的理论基础,传热学 Heat Transfer,对流换热：流体流过固体壁面时由于流体、固体表面温差所引发的热量交换。,5-1 对流传热概述,特点：流体与固体表面直接接触；存在温差；同时存在导热和对流；近壁面存在速度梯度较大的边界层。,牛顿冷却公式,研究目的：揭示 h 的影响因素；定量计算表面换热系数 h；研究强化对流换热的措施。,传热学 Heat Transfer,5-1 对流传热概述,对流换热的主要影响因素：流动的起因；流体有无相变；流动的形态；换热表面的几何因素；流体的物理性质。,表面换热系数 h 取决于多种因素，是一个复杂的函数：,自然对流,强迫对流,传热学 Heat Tr
2、ansfer,5-1 对流传热概述 对流换热的分类,传热学 Heat Transfer,5-1 对流传热概述,对流换热的研究方法：,分析法；比拟法；基于相似理论的实验方法（第六、七章）；数值计算方法（略）。,分析法求解对流换热问题的实质：如何从解得的温度场计算表面传热系数？根据对流换热量贴壁流体层的导热量，建立 h 与流体温度场的关联。,：流体导热系数 t/y：贴壁流体层的温度梯度,注意与导热问题第三类边界条件的区别,传热学 Heat Transfer,5-2 对流传热问题的数学描述,假设：流体为连续介质，流动为二维；流体为不可压缩牛顿流体；常物性、无内热源；忽略粘性耗散热；忽略辐射换热。,四
3、个未知量：u,v,p,t。需要四个方程：基于质量守恒的连续方程 基于动量守恒的动量方程（x,y方向）基于能量守恒的能量方程,传热学 Heat Transfer,5-2 对流传热问题的数学描述,基于质量守恒的连续方程：,单位时间流入流出微元体的净质量=微元体内流体质量的变化,二维、不可压缩、稳态（定常）流动：,传热学 Heat Transfer,5-2 对流传热问题的数学描述,基于动量守恒的动量方程（纳维-斯托克斯方程）：,作用在微元体上外力的总和微元体中流体动量的变化率牛顿第二运动定律 F=am,惯性力,体积力,压力梯度,粘性力,传热学 Heat Transfer,5-2 对流传热问题的数学描
4、述,能量守恒方程：热力学第一定律 QE+W,导入与导出的净热量+热对流传递的净热量+内热源发热量=总能量的增量+对外膨胀功,假设：无内热源，低速流动，流体不对外作功,Q导热+Q对流=U热力学能,传热学 Heat Transfer,5-2 对流传热问题的数学描述,Q导热+Q对流=U热力学能,单位时间导入导出的净热量：,单位时间热力学能的增量：,单位时间沿 x 方向热对流传递到微元体的净热量：,单位时间沿 y 方向热对流传递到微元体的净热量：,传热学 Heat Transfer,5-2 对流传热问题的数学描述,Q导热+Q对流=U热力学能,单位时间导入导出的净热量：,单位时间热力学能的增量：,单位时
5、间热对流传递到微元体的净热量：,+,二维、不可压缩、常物性、无内热源的能量方程,对流项包含流速u v，所以对流换热问题中换热与流动密切相关。,传热学 Heat Transfer,5-2 对流传热问题的数学描述,二维、稳态、常物性、无内热源、不计重力、不可压缩牛顿流体的对流换热完整微分方程组：,注意：对流换热问题能量方程的边界条件只有第一类、第二类边界条件。,传热学 Heat Transfer,5-3边界层型对流传热问题的数学描述,动量方程中的惯性力项和能量方程中的对流项均为非线性项，难以直接求解,简化,普朗特速度边界层,波尔豪森热边界层,流动,对流换热,类比,传热学 Heat Transfer
6、,普朗特速度边界层的概念：,固壁表面附近流体速度剧烈变化的薄层称为速度边界层，速度边界层外的主流区速度梯度视为零。,实际流动 边界层内粘性流动+主流区无粘性理想流动,实验发现：流体近壁面流动时基于粘性力的速度梯度主要存在于近壁面的薄层，主流区速度梯度很小。,Ludwig Prandtl 1875-1953,5-3边界层型对流传热问题的数学描述,传热学 Heat Transfer,普朗特速度边界层的概念：,层流：流体分层流动，各层间无掺混。湍流：流体间相互掺混，无规则脉动。,如何区分？,流动形态与流速，距离和流体物性相关,临界雷诺数 Rec,Osborne Reynolds 1842-1912,
7、5-3边界层型对流传热问题的数学描述,传热学 Heat Transfer,普朗特速度边界层的概念：,光滑平板：Rec5105光滑圆管：Rec2100,xxc,ReRec 层流,xxc,ReRec 湍流,层流底层（粘性底层）：紧靠壁面处，粘性力占主导地位，使粘附于壁的一极薄层仍然会保持层流特征。层流底层内具有最大的速度梯度。,5-3边界层型对流传热问题的数学描述,传热学 Heat Transfer,波尔豪森热边界层的概念：,固壁表面附近流体温度剧烈变化的薄层称为热边界层t，热边界层外的主流区温度梯度视为零。,实际对流换热 热边界层内对流换热,实验发现：流体对流换热时温度梯度主要存在于近壁面的薄层
8、，主流区温度梯度几乎为零。,热边界层厚度 t 的量级与速度边界层 一致，但是两者不一定相等，主要取决于普朗特数 Pr。,5-3边界层型对流传热问题的数学描述,传热学 Heat Transfer,波尔豪森热边界层的概念：,与边界层内速度分布一样，热边界层内的温度分布也与流动形态密切相关。,应用边界层理论进行流动和传热的计算前，一定要明确层流还是湍流。,层流：温度呈抛物线分布湍流：温度呈幂函数分布,边界层内流动形态为湍流时可强化传热,5-3边界层型对流传热问题的数学描述,传热学 Heat Transfer,边界层的特点：边界层厚度t，与壁面尺寸相比是小量，而t与 量级一致；边界层内速度梯度和温度梯
9、度很大；流动区域分为边界层区和主流区，主流区的速度梯度和温度梯度可忽略；边界层内存在层流和湍流形态。引入边界层概念的意义：可以有效减小计算区域。对流换热问题主要集中于边界层内，主流视为理想流体；应用边界层概念可以有效简化微分方程组。边界层概念的适用范围：对于流动分离的问题，边界层概念不适用。,5-3边界层型对流传热问题的数学描述,传热学 Heat Transfer,边界层微分方程组的推导：,数量级分析：比较方程中各量或各项量级的相对大小，保留量级较大的量或 项，而舍去量级小的项，实现方程的合理简化。,令：1 表示量级较大的量，表示量级较小的量。,六个基本量级,主流速度 u1压力 p1温度 t
10、1壁面特征长度 l 1速度边界层厚度 温度边界层厚度 t,x l 1y u u1v,边界层内参数的量级,5-3边界层型对流传热问题的数学描述,传热学 Heat Transfer,对流换热完整微分方程组,对流换热边界层微分方程组,边界层内任一截面压力与 y 无关而等于主流压力 p,二维、稳态、常物性、无内热源、不计重力、不可压缩牛顿流体,5-3边界层型对流传热问题的数学描述,传热学 Heat Transfer,外掠等温平壁层流分析解,控制方程:对流换热边界层微分方程,定解条件:,Re 5105,层流,假定主流流向压力梯度为零:,5-4 流体外掠平板传热层流分析解及比拟理论,速度边界层,边界层厚度
11、：,范宁局部摩擦阻力系数：,热边界层,热边界层厚度：,局部对流传热系数：,传热学 Heat Transfer,外掠等温平壁层流分析解,Re 5105,层流,假定主流流向压力梯度为零:,5-4 流体外掠平板传热层流分析解及比拟理论,特征数方程形式,努塞尔数:,雷诺数:,普朗特数:,无量纲特征数,等温平板x0l 平均值,定性温度:,传热学 Heat Transfer,外掠平壁对流换热问题的分析解,假定主流流向压力梯度为零:,普朗特数:,普朗特数的物理意义:表示流体动量扩散与热扩散能力的对比。可反映热边界层与流动边界层厚度的相对大小。,Pr1:能量方程与动量方程完全一致，只要边界条件形式也一致，则解
12、的形式 就会一致，即边界层内速度分布热边界层温度分布。速度边界层厚度 热边界层厚度 t。Pr 1:速度边界层厚度 热边界层厚度 t Pr 1:速度边界层厚度 热边界层厚度 t,5-4 流体外掠平板传热层流分析解及比拟理论,传热学 Heat Transfer,外掠平壁湍流对流流动问题,外掠平壁湍流对流换热问题,比拟理论,比拟理论：由于湍流中的热量传递关联于湍流流动阻力，通过建立努赛尔数Nu 与 湍流阻力系数 cf 的关系式，由 cf 求取湍流对流换热问题的近似解。,无量纲时均湍流边界层微分方程：,比拟,5-4 流体外掠平板传热层流分析解及比拟理论,传热学 Heat Transfer,只要a，m=t，则能量方程完全等价于动量方程无量纲速度的解过余温度的解,外掠平壁湍流对流换热问题的比拟关系式,Pr1，雷诺比拟,0.6Pr60，契尔顿-柯尔本比拟,j因子,斯坦顿数,平板湍流边界层阻力系数实验值：,5-4 流体外掠平板传热层流分析解及比拟理论,传热学 Heat Transfer,外掠平壁对流换热问题的解,湍流,+,5-4 流体外掠平板传热层流分析解及比拟理论,传热学 Heat Transfer,作业：5-15-25-65-95-165-20,
