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1、3.光在几类特殊晶体中的传播规律,(1)各向同性介质或立方晶体(2)单轴晶体 A.两种特许线偏振光波(本征模式)B.e 光的波法线方向和光线方向(3)双轴晶体,4.2.1 光在晶体中传播的解析法描述,(1)各向同性介质或立方晶体 主介电系数 1=2=3=n02 将波法线菲涅耳方程通分、整理，得到：,1=2=3=n02，并注意到 k12+k22+k32=1，上式简化为：,k1E1+k2E2+k3E3=0,解得重根 n=n=n0。,把 n=n=n0 代入(4.2-34)，得到三个完全相同的关系式：,在各向同性介质中，沿任意方向传播的光波折射率都等于主折射率 n0，即光波折射率与传播方向无关。,在各
2、向同性介质或立方晶体中传播的光波，允许有两个传播速度相同的线性不相关的偏振态，两偏振方向正交。相应的振动方向不受限制，并不局限于某一特定的方向上。,(2)单轴晶体,则：k1=0,k2=sin,k3=cos,ne no 正单轴晶体ne no 负单轴晶体,A 两种特许线偏振光波(本征模式),为讨论方便，取 在x2Ox3平面内，并与 x3 轴夹角为。,主介电系数为：,(4.2-31),解得：,(4.2-45),化简得,(4.2-44),将 代入(4.2-31)得到,n=no,n与光传播方向无关，相应的光波称为寻常光波，即 o光。,在晶体中只有 x3 轴一个方向是光轴，称为单轴晶体。,对于 e 光，当
3、=/2 时，n=ne；当=0 时，n=no。可见，当 与 x3 轴方向一致时，光的传播特性如同在各向同性介质中一样，n=n=no，因此把 x3 轴称为光轴。,n与光传播方向有关，随 变化，相应的光波称为异常光波(非寻常光波、非常光波)，即 e 光。,将 n=n=no和k1=0,k2=sin,k3=cos 代入(4.2-34)式，得,O 光,因此 O 光的 平行于x1轴，。对于一般的 方向，O 光的 垂直于 与光轴(x3)所决定的平面。又由于，所以 O 光。,第一式中系数为零，E1 有非零解；,第二、三式系数行列式不为零，E2=E3=0。,将 n=n和 k1=0,k2=sin,k3=cos 代入
4、(4.2-34)式，得,e 光,一式中系数不为零，所以 E1=0；,二、三式系数行列式为零，E2 和 E3 有非零解。,D1=01E1=0，所以 在x2O x3面内，但 不平行于。另外、与光轴共面，但 与 不平行。仅当=/2 时，E2=0，与光轴平行，。,位于x2O x3平面内，即 与光轴(x3)所决定的平面内。,单轴晶体中存在两种特许偏振方向的光波(本征模式)：o光和 e光。对应于某一波法线方向 有两条光线：和，两种光波的()彼此垂直。,对于o光：，并且垂直于 与光轴所确定的平面；折射率不依赖于 的方向；与波法线方向重合。这种特性与光在各向同性介质中的传播特性一样，所以称为寻常波。,对于 e
5、光：与 一般不平行，并且都在 与光轴所确定的平面内。它们与光轴的夹角随 的方向改变；折射率随 的方向变化；与波法线方向不重合。这种特性与光在各向同性介质中的传播特性不一样，所以称为异常光波。,图4-6 单轴晶体中的 o 光和 e 光,B.e 光的波法线方向和光线方向 由上分析已知，单轴晶体中 e 光波法线方向与光线方向之间存在着一个夹角，通常称为离散角。确定这个角度，对于晶体光学元件的制作和许多应用非常重要。,对于 同一e 光：取 x3 轴为光轴，均在主截面 x2Ox3 平面内，与 x3 轴的夹角为，与 x3 轴的夹角为，且所取坐标系为单轴晶体的主轴坐标系，则有,根据离散角的定义,将(4.2-
6、51)式代入，整理得,(4.2-52),(4.2-53),可见：,当=0或=90，即光波法线方向 平行或垂直于光轴时，=0。此时，与、与 方向重合。,/2时，对于正单轴晶体，ne no，0，e光的光线较其波法线靠近光轴；对于负单轴晶体，ne no，0，e光的光线较其波法线远离光轴。,当 与光轴间的夹角 满足：时，,证明：时，,将=对 求导，得,为得到最大离散角 M，应令 d/d=0，即,由，有,求解得：,由此得：,实际应用中，经常要求晶体元件工作在最大离散角的情况下，同时满足正入射条件。,通光面(晶面)与光轴的夹角=90。,则 满足：,(3)双轴晶体 12 3，n1n2 n3。通常 1 2 3
7、。双轴晶体有两个光轴，当光沿该二光轴方向传播时，其相应的二特许线偏振光波的传播速度(或折射率)相等。由波法线菲涅耳方程可以证明，两个光轴都在x1Ox3平面内，并且与 x3 轴的夹角分别为 和。,小于 45 的晶体，叫正双轴晶体;大于 45 的晶体，叫负双轴晶体。,由(4.2-31)式可以证明，若光波法线方向 与二光轴方向的夹角为1和2时，相应的二特许偏振光的折射率满足：,当1=2=，即当波法线方向 沿二光轴角平分面时，相应的二特许偏振光的折射率为：,对于某个给定的波法线方向，其相应的二特许偏振光的光矢量()振动方向和光线传播方向 就确定了。,1.折射率椭球(光率体)2.折射率曲面和波矢曲面3.
8、菲涅耳椭球4.射线曲面,4.2.2 光在晶体中传播的几何法描述,1.折射率椭球(光率体),(1)折射率椭球方程(2)折射率椭球的性质(3)利用折射率椭球确定 D,E,k,s方向的几何方法(4)应用折射率椭球讨论晶体的光学性质,折射率椭球方程由光的电磁理论，主轴坐标系中，晶体中的电场储能密度:,在给定能量密度 we 的情况下，该方程为(D1、D2、D3)空间的椭球面。,故有,若令：,图 4-10 折射率椭球(光率体),若从主轴坐标系原点出发作波法线矢量，再过坐标原点作中心截面(k)与 垂直，(k)与椭球的截线为一椭圆，该椭圆的半长轴和半短轴的矢径分别记作 ra(k)和 rb(k)。,(2)折射率
9、椭球的性质,两个重要性质：,与波法线方向 相应的两个特许线偏振光的折射率 n 和 n，分别等于椭圆的两个主轴的半轴长：,与波法线方向 相应的两个特许线偏振光 的振动方向 和，分别平行于 和，即：,这里，是 矢量方向上的单位矢量。,两个重要性质：,对于给定晶体，已知晶体的主介电张量，可以作出相应的折射率椭球，从而就可以通过几何作图法定出与波法线矢量 相应的两个特许线偏振光的折射率和 的振动方向。,折射率椭球的物理意义：表征晶体折射率在晶体空间的各个方向上全部取值分布的几何图形。椭球的三个半轴长分别等于三个主介电系数的平方根，其方向分别与介电主轴方向一致。通过椭球中心的每一个矢径方向代表 的一个振动方向，其长度为 在此方向振动的光波折射率，故矢径可表示为。所以折射率椭球有时也称为()曲面。,共面，该平面与折射率椭球的交线是一椭圆。,(3)利用折射率椭球确定 的方向,作 业,5，6，7，10,
