《《振型的正交性》PPT课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《《振型的正交性》PPT课件.ppt（28页珍藏版）》请在三一办公上搜索。
1、四、多自由度体系的振动,多自由度无阻尼自由振动振型的正交性多自由度的受迫振动杆系结构有限元动力分析多自由度时程分析方法结论与讨论,虽然很多工程问题可以化为单自由度问题计算，但为了有足够的分析精度，一些问题也必须作多自由度进行分析。在等效粘滞阻尼理论下，第二章讨论了两和多自由度体系的运动方程，理论上阻尼矩阵C=Cij，Cij表示j自由度单位速度引起的i自由度方向的阻尼力。但实际上Cij一般是确定不了的。目前多自由度问题分析先求无阻尼自由振动确定频率、振型等动力特性，然后利用振型的正交性，在假定阻尼矩阵也正交条件下，将多自由度分析通过振型分解化为单自由度问题的组合来解决。再一次体现了，化未知问题为
2、已知问题的研究方法和思想。对复杂荷载情况（象地震地面运动等离散荷载）要用时程分析方法或随机振动理论来解决（第六章）。因此，首先介绍无阻尼自由振动。,4.1 多自由度无阻尼自由振动,多自由度运动方程为,无阻尼自由振动运动方程为,设其解为Asint，代入运动方程可得(-2M+K)Asint=0为使系统有非零的振动解答，必须-2M+K=0（1）或者(-2M+K)A=0（2）上述两式分别称为频率和特征方程。由式（1）展开可得双n次方程，对一般建筑工程结构，求解可得到n个实的不等的正根，它们即为系统的频率。但一般更多是从式（2）出发。,4.1 多自由度无阻尼自由振动,式（2）可改写为 2MA=KA（3）
3、数学上称作广义特征值问题。为了将其化为标准实对称矩阵特征值问题，需作如下改造：设 M=(M1/2)TM1/2（4）M1/2A=X 则 A=(M1/2)-1X（5）代回式（3）得2(M1/2)TX=K(M1/2)-1X（6）方程两边再左乘(M1/2)T-1，则2X=(M1/2)-1TK(M1/2)-1X（7）记(M1/2)-1TK(M1/2)-1=D（8）由于K是对称矩阵，从式（8）可见D是对称矩阵。将式（8）代入式（7）可得2X=DX（9）,4.1 多自由度无阻尼自由振动,式 2X=DX（9）就是实对称矩阵标准特征值问题的方程，利用线性代数所介绍的特征值问题解法就可求得D矩阵的特征对2，X，再
4、由式（5）可求得广义特征问题的振型矩阵A。由数学可知，对建筑工程一般问题，从n阶的特征方程（3）可求得n个特征对，也即有n个频率i以及和i对应的振型Ai。按i从小到大排列可得结构的频谱，1和A1分别称为第一频率（基本频率或基频）、第一振型。其他依次称第二、第三等等频率、振型。有了任意n自由度问题自由振动解法、结论，两自由度问题可以作为它的特例，按上述解法、思路进行分析。,4.1 多自由度无阻尼自由振动,对两自由度问题来说，根据具体问题运动方程可以用刚度法建立，也可以用柔度法建立。因此，教材上分别基于刚度法和柔度法进行了具体讨论，给出了频率、振型和刚度系数、质量的关系以及和柔度系数、质量的关系。
5、这些公式能记住更好，但我认为不记也没关系，关键是记住如下一些基本概念。1）在无阻尼自由振动下-M=Ku，也即惯性力和弹性恢复力平衡，且它们同相位。因此如果设振幅为A，式（3）也可通过列惯性力、恢复力的幅值方程得到。2）当基于柔度法时，位移由惯性力引起，柔度法特征方程同上理由（同相位），也可直接列幅值方程建立A=2fMA（10）3）拿上具体问题后，关键是正确确定M、K或f，有了它们不管什麽结构，由统一格式可写出式（3）或式（10）。,4.1 多自由度无阻尼自由振动,4）两自由度问题n=2。展开特征方程将得到双二次频率方程，根据具体的刚、柔度系数和质量，解此频率方程即可得频率1和2。5）将频率1和
6、2代回特征方程只能得到和某频率对应的位移比值（齐次方程只能得到比值），对它可以进行“规格化”,一般使最大值等于1，即可得振型。6）自由振动的通解可由各频率的简谐振动解答叠加得到，振幅、相位由质量的初位移、初速度（n个自由度有2n个初始条件）来确定。综上可见，有了M、K或f，剩余工作主要是数学运算了。但要达到熟练掌握，必须到SMCAI里多看一些例子、多做一些练习。限于学时这里不举例了。,4.2 振型的正交性,因为 i2MAi=KAi、j2MAj=KAj前一式左乘AjT、后一式左乘AiT，再将两式相减，由于质量、刚度的对称性，可得(i2-j2)AjTMAi=0(11)由此可得AjTMAi=0(12
7、)上式乘j2，考虑到j2MAj物理意义是第j振型对应的惯性力幅值，因此式（12）表明第j振型对应的惯性力在第i振型位移上不做功。从式（12）和特征方程立即可证AjTKAi=0(13)它表明第j振型对应的弹性恢复力在第i振型位移上不做功。,4.2 振型的正交性,式(12)和式(13)从数学上说，是不同振型对质量、刚度加权正交。也即振型具有正交性。从第i振型幅值方程，立即可得i2AiTMAi=AiTKAi(14)记Mi*=AiTMAi(15)称作第i振型广义质量，记Ki*=AiTKAi(16)称作第i振型广义刚度。则i2=Ki*/Mi*(17)也即第i频率的平方可象单自由度一样，由广义刚度和质量来
8、求。式(12)和(13)是最基本、最常用的正交关系。,4.2 振型的正交性,因为 i2MAi=KAi(a)两边同时左乘AjTKM-1，则i2AjTKM-1MAi=i2AjTK Ai=i2AjTKM-1KAi=0(b)式(a)两边同时左乘AjTKM-1KM-1，则可证i2AjTKM-1KAi=i2AjTK(M-1K)2Ai=0(c)按此思路继续左乘,即可证明AjTK(M-1K)nAi=0(18)类似地，请自行证明AjTM(K-1M)nAi=0(19)式(18)和式(19)中n是正整数。它们还可合并为一个式子，请大家思考如何合并？这是更一般的正交关系。,4.2 振型的正交性,式(12)和(13)或
9、式(18)和(19)正交性在多自由度分析中有极重要的作用，应该深刻理解。利用正交性可作如下工作：1）在正确确定K、M前提下，可用它校核振型计算的正确性。2）已知振型、K、M的条件下，可用它求振型对应的频率。3）可用正交性将任意位移分解成振型的组合。例如有位移y，可设y=ciAi，ci 为组合系数。等式两边同时左乘AjTM，根据正交性则有AjTMy=cjMj*(d)由此可求出组合系数cj，代回y=ciAi即可得按振型分解的结果。,4.2 振型的正交性,4）可将多自由度问题化成单自由度问题来解决。实际上，只要设u(t)=yi(t)Ai，代入运动方程可得Mi(t)Ai+K yi(t)Ai=0(e)方
10、程两边同时左乘AjT，根据正交性则有Mj*j(t)+Kj*yi(t)=0(20)从式(20)可得(根据单自由度自由振动结果)yi(t)=aisin(it+ci)(f)代回多自由度所假设的解，即可得u(t)=aisin(it+ci)Ai(21)5）式(21)中的待定常数ai、ci可由初始条件确定。如何确定请自行考虑。6）正交性还是受迫振动分析的基础。,4.3 多自由度的受迫振动,4.3.1 多自由度受迫振动的振型分解法 多自由度任意荷载下运动方程为,象上节4）一样，设u=yi(t)Ai，也即位移分解成各振型的组合，组合系数yi(t)称广义坐标。则Mi(t)Ai+Ci(t)Ai+Kyi(t)Ai=
11、P(t)(a)如果阻尼矩阵对振型不正交，也即AjTCAi0(b)则式(a)将是联列的微分方程组，求解将是很困难的。为此，通常引入正交阻尼假设，也称Rayleigh(瑞利)比例阻尼如下C=0M+1K(22)也即认为阻尼和系统质量、刚度成正比，0比1可用振型正交性由阻尼比i，j和频率i，j确定(作业)。,4.3 多自由度的受迫振动,在正交阻尼假设下，AiTCAi=Ci*(23)式(a)两边同时左乘AiT，则可得Mi*i(t)+Ci*i(t)+Ki*yi(t)=AiTP(t)(24)其中Mi*、Ci*、Ki*分别称为第i振型广义质量、广义阻尼、广义刚度。再记第i振型广义荷载为AiTP(t)=Pi*(
12、t)(25)则式(24)是广义坐标yi(t)的单自由度方程Mi*i(t)+Ci*i(t)+Ki*yi(t)=Pi*(t)(26)利用Duhamel积分可求出式(26)的解答为,代回u=yi(t)Ai，即可得多自由度受迫振动解答。,4.3 多自由度的受迫振动,如果 P(t)=Pf(t)(27)则 Pi*(t)=AiTPf(t)=Pi*f(t)(c)记 i=AiTP/Mi*=Pi*/Mi*(28)称为第i振型的振型参与系数。则可得Mi*i(t)+Ci*i(t)+Ki*yi(t)=i Mi*f(t)(29)或 i(t)+2iii(t)+i2yi(t)=if(t)(30)在零初始条件下，广义坐标为,代
13、回u=yi(t)Ai，即可得u=ii(t)Ai。i(t)称为第i振型的广义位移。,(31),(32),4.3 多自由度的受迫振动,4.3.2 简谐荷载下的受迫振动反应 设动荷载（转动机器引起）为 P(t)=Psint(33)则由式(28)可求得各振型的振型参与系数i，当只讨论稳态振动，并且认为i=i,d(忽略阻尼对频率的影响)时，根据单自由度所得结果，广义位移为i(t)=isin(it-i)/i2(34)式(34)中i为第i振型动力系数i=(1-i2)2+4i2i2-1/2(35)其中i为第i振型频率比(i=/i)，i为第i振型相位角tgi=2i/i(1-i2)(36)将式(34)代回 u=i
14、i(t)Ai，得u(t)=iisin(it-i)/i2Ai(37)无阻尼情况自然可以当作有阻尼情况的特例，在上述结果中令i=0得到。,4.3 多自由度的受迫振动,4.3.3 简谐荷载受迫振动反应分析步骤 当动荷载为 Psint或 Pcost 时，多自由度系统稳态反应分析，可按如下步骤进行1）确定系统质量M、刚度K（或柔度f）矩阵。2）求无阻尼自由振动的振型Ai、频率i。3）用阻尼比1,2和频率1,2求瑞利阻尼的0和1。4）求i振型振型参与系数i=AiTP/AiTMAi。5）求i振型阻尼比i=1/2(0/i+1i)6）求i振型动力系数i=(1-i2)2+4i2i2-1/2。7）求i振型相位角i=
15、arctg2i/i(1-i2)。8）求i振型广义位移i(t)=isin(it-i)/i2。9）将各振型广义位移代回u=ii(t)Ai，则得最终结果u(t)=iisin(it-i)/i2Ai(37),4.4 杆系结构有限元动力分析,4.4.1 基本原理 对动力问题，设单元位移场仍表示成d=Nde，只是现在d=d(x,t)，de=d(t)。设杆单元的密度为，将微段惯性力-aAdx作为体积力，则这一单元荷载的总虚功为,(38),引入单元一致质量矩阵me,(39),4.4 杆系结构有限元动力分析,由式(39)代入形函数并积分，对质量均匀分布的平面弯曲单元，其单元一致质量矩阵me为,(40),作业：试求
16、拉压杆单元的一致质量矩阵k。,4.4 杆系结构有限元动力分析,当在无阻尼情况下，用虚位移原理进行单元分析可得单元刚度方程,（注意：现在的分析是对单元局部坐标系的）由此“单元刚度方程”出发，经坐标转换、整体集装（定位向量“对号入座”）后，可得有限元所建立的运动方程,(41),(42),如果要考虑阻尼，则可利用瑞利阻尼，由结构一致质量矩阵M和结构刚度矩阵K来建立结构阻尼矩阵C。,4.4 杆系结构有限元动力分析,4.4.2 几点说明1）以单元上无荷载作用，仅产生单位位移的形函数作为单元位移场，这是常用的一种近似处理。2）结构一致质量矩阵和结构刚度矩阵非零元素分布一样。3）Clough教授曾经指出，对
17、于框架结构，将杆件一半质量集中在杆端，用集中质量法计算不仅在处理后可减少未知数个数（自由度），而且往往精度更好。4）当采用集中质量法时，M中相应转动自由度的对角线元素（转动惯量）为零，假设位移编码将转动自由度集中在最后编，则无阻尼运动方程分块形式为 M1+K11u+K12=R1K21u+K22=R2由此消去，可得只有线位移自由度的方程。,4.4 杆系结构有限元动力分析,4.4.2 几点说明5）如果分析时用集中质量法且不考虑轴向变形，则集装后最终质量矩阵是每层质量对角排列的形式。这是目前杆系模型的常用计算方案。6）对于上述杆系模型的计算程序，质量矩阵很简单。但是集装形成刚度矩阵时，要做4）中所述
18、的“静力缩聚”。当R2=0时，K1=K11-K12K22-1K21，运动方程为 M1+K1u=R1(43)自由度数等于框架的层数。7）本节基本原理是对杆系结构进行说明的，象计算结构力学力里一样，思路、方法也可用于其他位移有限元动力分析。8）程序Vibra可用来计算杆系结构的自振特性等等，请大家使用。,4.5 多自由度时程分析方法,4.5.1 多自由度的线加速度法 在3.3节介绍了单自由度线加速度法，从运动方程的相似性 m+c+ku=P(t)M+C+Ku=P(t)显然在0,t时间间隔内假设加速度线性变化,则将3.3节m,c,k,P换成M、C、K、P(t)，即可得到多自由度线加速度法的等效刚度和等
19、效荷载。数值积分能做线性、非线性时程分析，对非正交阻尼矩阵也能求解。重要、高层结构要用时程分析。4.5.2 多自由度的Wilson-法 线加速度法要求t小于系统最短周期的1/10，当自由度很多时频率将很高周期很短，这一要求使计算很费时间。而且进一步数学分析表明它是条件稳定的。,4.5 多自由度时程分析方法,Wilson提出，假设0,t加速度线性变化,仿线加速度法进行推导,可得K*=a0M+a1C+K(44)P(t+t)*=P(t)+(P(t+t)-P(t)+M(a0u(t)+a2(t)+2(t)+C(a1u(t)+2(t)+a3(t)(45)K*u(t+t)=P(t+t)*(46)由式(46)
20、可解出u(t+t)，进一步可以求的t+t时刻的状态向量。4.5.3 Wilson-法的步骤1）形成系统M、C、K；2）确定初始状态向量u(0)、(0)、(0)；3）确定(一般为1.4)和t;按以下公式计算常数,4.5 多自由度时程分析方法,a0=6/(t)2;a1=3/(t);a2=2a1;a3=t/2;a4=a0/;a5=-a2/;a6=1-3/;a7=t/2;a8=t2/6(47)4）按式(44)计算等效刚度；5）对等效刚度进行LDLT 分解，获得D和L；6）按式(45)计算等效荷载；7）用线性方程组的LDLT法解u(t+t)；8）按以下公式计算t+t时刻的状态向量(t+t)=a4(u(t
21、+t)-u(t)+a5(t)+a6(t)(t+t)=(t)+a7(t+t)+(t)(48)u(t+t)=u(t)+t(t)+a8(t+t)+2(t)9）按6）8）逐步计算，求整个时程的反应。4.5.4 Wilson-法的几点说明1）这是无条件稳定的算法；,4.5 多自由度时程分析方法,2）用这种方法会带来附加的阻尼（算法阻尼），使频率减少，周期增长。3）当t太大时，有所谓“超越现象”，导致发散。4）其截断误差为t2量级，因此精度较低。提高精度就得减小步长t，这又将增加工作量。4.5.5 其他数值逐步积分方法 为了提高精度，国内外学者做了很多研究，目前常用的算法除上述两种外，还有Newmark法
22、、Helbot-Herbo法、Runge-Kutta法、Gill法、中心差分法、修正的Wilson-法（孙焕纯）、四阶的差分格式（杨真荣）等等，本人也曾提出一种“高阶单步法HSM”，可用于线性、非线性、振动控制等计算。从截断误差来说，为t5量级，无算法阻尼，无超越现象。计算程序中包含了这种算法。,4.6 几点结论,无阻尼自由振动非常重要。它最终化为数学的特征值问题，可用对称正定矩阵的雅可比法求全部特征值和特征向量。也可用其他方法求部分特征值、特征向量。如果数学中没学，搞清算法子程序的功能、接口变量（入口、出口），可以作为“黑箱”调用。振型正交性非常重要。利用正交性所能做的工作要深刻理解。振型分
23、解法将多自由度复杂问题化成单自由度问题来解决。要从中加深体会科学研究的思想方法。教材中通过举例，介绍了刚度不合理时的鞭击效应和合理设计可消除振动的吸振器原理等应该深刻理解，在将来工作中或避免或利用。阻尼是一个复杂的未能很好解决的问题，目前结构分析中常用的是比例阻尼（瑞利阻尼）。,4.6 几点结论,简谐荷载下，多自由度受迫振动的分析步骤应在理解原理基础上牢记。随着计算机的普及，用有限元进行动力分析地位愈来愈高。应深刻理解有限元动力分析的基本原理，以便举一反三。逐步积分数值方法多种多样，其基本思路都是设法尽可能精确地从前一个已知的（或前两步）状态向量来求下一时刻的状态向量。应试从已知质量、刚度、阻尼矩阵和荷载的情况下（作已知数据输入），自行按所给的步骤编制Wilson法程序。从而加深理解。本章所讨论的荷载都是确定性的荷载，实际结构受风、地震地面运动激励，荷载是不确定的。这就得借助计算机进行多种已记载（称作样本）荷载的计算，从而保证结构的可靠性。,
