固体扩散机制及扩散动力学方程ppt课件.ppt

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1、扩 散,第一节 引 言第二节 固体扩散机制及扩散动力学方程第三节 扩散系数第四节 影响扩散系数的因素,第一节 引 言 就固体中原子（或离子）的运动而论，有两种不同的方式。一种为大量原子集体的协同运动，或称机械运动；另一种为无规则的热运动，其中包括热振动和跳跃迁移： 所谓扩散是由于大量原子的热运动引起的物质的宏观迁移。,一、从不同的角度对扩散进行分类（1）按浓度均匀程度分： 有浓度差的空间扩散叫互扩散；没有浓度差的扩散叫自扩散（2）按扩散方向分： 由高浓度区向低浓度区的扩散叫顺扩散，又称下坡扩散; 由低浓度区向高浓度区的扩散叫逆扩散，又称上坡扩散。,（3）按原子的扩散方向分： 在晶粒内部进行的扩

2、散称为体扩散；在表面进行的扩散称为表面扩散；沿晶界进行的扩散称为晶界扩散。表面扩散和晶界扩散的扩散速度比体扩散要快得多，一般称前两种情况为短路扩散。此外还有沿位错线的扩散，沿层错面的扩散等。,二、扩散的推动力 当不存在外场时，晶体中粒子的迁移完全是由于热振动引起的。只有在外场作用下，这种粒子的迁移才能形成定向的扩散流。也就是说，形成定向扩散流必需要有推动力，这种推动力通常是由浓度梯度提供的。 但应指出，在更普遍情况下，扩散推动力应是系统的化学位梯度；,第二节 固体扩散机构及其动力学方程2.1 固体扩散机构 与气体、液体不同的是固体粒子间很大的内聚力使粒子迁移必须克服一定势垒，这使得迁移和混和过

3、程变得极为缓慢。然而迁移仍然是可能的。但是由于存在着热起伏，粒子的能量状态服从波尔兹曼分布定律。,图1 粒子跳跃势垒示意图,晶体中粒子迁移的方式，即扩散机构示意图。其中：1.易位扩散： 如(a)。2.环形扩散： 如(b)。3.间隙扩散： 如(c)。 4.准间隙扩散： 如(d)。5.空位扩散： 如(e)。,图2 晶体中的扩散,讨论：在以上各种扩散中，1.易位扩散所需的活化能最大。2.由于处于晶格位置的粒子势能最低，在间隙位置和空位处势能较高(见图)：故空位扩散所需活化能最小因而空位扩散是最常见的扩散机理，其次是间隙扩散和准间隙扩散。,2.2 扩散动力学方程菲克定律一、基本概念 1.扩散通量 扩散

4、通量单位时间内通过单位横截面的粒子数。用J表示，为矢量（因为扩散流具有方向性）量纲：粒子数/（时间.长度2）单位：粒子数/（s.m2）,2.稳定扩散和不稳定扩散1）稳定扩散稳定扩散是指在垂直扩散方向的任一平面上，单位时间内通过该平面单位面积的粒子数一定，即任一点的浓度不随时间而变化， J=const。 2）不稳定扩散不稳定扩散是指扩散物质在扩散介质中浓度随时间发生变化。扩散通量与位置有关。,二、 菲克第一定律 1858年，菲克（Fick）参照了傅里叶（Fourier）于1822年建立的导热方程，获得了描述物质从高浓度区向低浓度区迁移的定量公式。 假设有一单相固溶体，横截面积为A，浓度C不均匀，

5、在dt时间内，沿方向通过处截面所迁移的物质的量与处的浓度梯度成正比：,图3 扩散过程中溶质原子的分布,由扩散通量的定义，有 （1） 上式即菲克第一定律式中J称为扩散通量常用单位是g/(cm2.s)或mol/(cm2.s) ； D是同一时刻沿轴的浓度梯度；是比例系数，称为扩散系数。,图4 溶质原子流动的方向与浓度降低的方向一致,讨论：对于菲克第一定律，有以下三点值得注意：（1）式（1）是唯象的关系式，其中并不涉及扩散系统内部原子运动的微观过程。（2）扩散系数反映了扩散系统的特性，并不仅仅取决于某一种组元的特性。（3）式（1）不仅适用于扩散系统的任何位置，而且适用于扩散过程的任一时刻。,三、 菲克

6、第二定律 当扩散处于非稳态，即各点的浓度随时间而改变时，利用式（1）不容易求出。但通常的扩散过程大都是非稳态扩散，为便于求出，还要从物质的平衡关系着手，建立第二个微分方程式。,（1） 一维扩散 如图3所示，在扩散方向上取体积元 和 分别表示流入体积元及从体积元流出的扩散通量，则在t时间内，体积元中扩散物质的积累量为,图5 扩散流通过微小体积的情况,如果扩散系数与浓度无关，则上式可写成 一般称下两式为菲克第二定律。,图4 菲克第一、第二定律的关系,四、 扩散方程的应用 对于扩散的实际问题，一般要求出穿过某一曲面（如平面、柱面、球面等）的通量J，单位时间通过该面的物质量dm/dt=AJ，以及浓度分

7、布c(x,t)，为此需要分别求解菲克第一定律及菲克第二定律。,（一） 一维稳态扩散 作为一个应用的实例，我们来讨论气体通过金属膜的渗透过程。设金属膜两侧气压不变，是一个稳定扩散过程。根据积分得：,氢对金属膜的一维稳态扩散,因为气体在金属膜中的溶解度与气体压力有关，令S=kP，而且通常在金属膜两测的气体压力容易测出。因此上述扩散过程可方便地用通过金属膜的气体量F表示：,引入金属的透气率表示单位厚度金属在单位压差（以为单位）下、单位面积透过的气体流量 =DS 式中D 为扩散系数，S为气体在金属中的溶解度，则有 在实际中，为了减少氢气的渗漏现象，多采用球形容器、选用氢的扩散系数及溶解度较小的金属、以

8、及尽量增加容器壁厚等。,（二）不稳态扩散 非稳态扩散方程的解，只能根据所讨论的初始条件和边界条件而定，过程的条件不同方程的解也不同，下面分几种情况加以讨论：1、一维无穷长物体中的扩散；2、在整个扩散过程中扩散质点在晶体表面的浓度Cs保持不变（即所谓的恒定源扩散）；3、一定量的扩散相Q由晶体表面向内部的扩散。,1、一维无穷长物体中的扩散,无穷长的意义是相对于扩散区长度而言，若一维扩散物体的长度大于，则可按一维无穷长处理。由于固体的扩散系数D在10-210-12cm2s-1很大的范围内变化，因此这里所说的无穷并不等同于表观无穷长。,求解过程,设A，B是两根成分均匀的等截面金属棒，长度符合上述无穷长

9、的要求。A的成分是C2，B的成分是C1。将两根金属棒加压焊上，形成扩散偶。取焊接面为坐标原点，扩散方向沿X方向，扩散偶成分随时间的变化如图5所示，求解菲克第二定律。,求解过程续,根据初始条件 t=0时，C=C1，(x0) C=C2，(x0) 边界条件 t时，C=C1，(x=) C=C2，(x=)采用变量代换法求解，结果如下：,式中 是高斯误差函数。,图5,讨论,上式的用法 给定扩散系统，已知扩散时间t，可求出浓度分布曲线C(x,t)。具体的方法是，查表求出扩散系数D，由D、t以及确定的，求出，查表7-1求出，代入上式求出C(x,t)。 已知某一时刻C(x,t)的曲线，可求出不同浓度下的扩散系数

10、。具体的方法是，由C(x,t)计算出，查表求出，t、x已知，利用可求出扩散系数D。,讨论续,任一时刻C(x,t)曲线的特点 对于x=0的平面，即原始接触面，有=0，即，因此该平面的浓度恒定不变；在，即边界处浓度，有即边界处浓度也恒定不变。 曲线斜率浓度曲线关于中心（x=0, ）是对称的。随着时间增加，曲线斜率变小，当时，各点浓度都达到，实现了浓度分布的均匀化。,讨论续,抛物线扩散规律 浓度C(x,t)与有一一对应的关系，由于,因此C(x,t)与之间也存在一一对应的关系，设K(C)是决定于浓度C的常数，必有X2=K(C)t 此式称为抛物线扩散规律，其应用范围为不发生相变的扩散。,2、恒定源扩散,

11、恒定源扩散特点是，表面浓度保持恒定，而物体的长度大于 。对于金属表面的渗碳、渗氮处理来说，金属外表面的气体浓度就是该温度下相应气体在金属中的饱和溶解度C0，它是恒定不变的；而对于真空除气来说，表面浓度为0，也是恒定不变的。,在t时间内，试样表面扩散组元I的浓度Cs被维持为常数，试样中I组元的原始浓度为c1，厚度为 ，数学上的无限”厚，被称为半无限长物体的扩散问题。此时，Ficks secondlaw的初始、边界条件应为t=0，x 0，c= ；t 0，x=0，c= Cs ；x=，c= 满足上述边界条件的解为式中erf（）为误差函数，可由表查出。,应用：钢件渗碳可作为半无限长物体扩散问题处理。进行

12、气体渗碳时，零件放入温度约为930 的炉内，炉中通以富CO的气体（如CH4）或其他碳氢化合物类气体。来自炉气中的C扩散进入零件的表面，使表层的含C量增加。上式可简化为,例1：含0.20%碳的碳钢在927 进行气体渗碳。假定表面C含量增加到0.9%，试求距表面0.5mm处的C含量达0.4%所需的时间。已知D972=1.28 10 -11 m2/s解：已知c s，x，c0，D，c x代入式得erf（）=0.7143查表得erf（0.8）=0.7421，erf（0.75）=0.7112，用内差法可得=0.755因此，t=8567s=2.38h,例2：渗碳用钢及渗碳温度同上，求渗碳5h后距表面0.5m

13、m处的c含量。解：已知c s，x，c0，D，t代入式得（0.9% - c x ）/0.7%=erf（0.521）=0.538 c x =0.52%与例1比较可以看出，渗碳时间由2.38h增加到5h，含0.2%C的碳钢表面0.5mm处的C含量仅由0.4%增加到0.52%。,图6,3、恒定量扩散边界条件归纳如下：求解,应用：1）这一解常用于扩散系数的测定。将一定量的放射性示踪元素涂于固体长棒的一个端面上，在一定的条件下将其加热到某一温度保温一定的时间，然后分层切片，利用计数器分别测定各薄层的同位素放射性强度以确定其浓度分布。,将前式两边取对数，得以lnc（x，t）-x2作图得一直线 斜率k=-1/

14、4Dt， D=-（1/4tk）,应用续2）制作半导体时，常先在硅表面涂覆一薄层硼，然后加热使之扩散。利用上式可求得给定温度下扩散一定时间后硼的分布。 例如，测得1100硼在硅中的扩散系数D=4 10 -7m2.s-1，硼薄膜质量M=9.43 10 19原子，扩散7 10 7 s后，表面（x=0）硼浓度为,第三节 扩散系数 通常，扩散系数可作为表征扩散的一个参量。它不仅与扩散机构，也与扩散介质和外部条件有关。因此可以认为扩散系数是物质的一个物性指标。,一、无序扩散系数 扩散是由于热运动引起的物质粒子传递迁移的过程。对于晶体来说，这就是原子或缺陷从一个平衡位置到另一个平衡位置跃迁的过程，而且是许多

15、原子进行无数次跃迁的结果。 (1),图7 扩散粒子在t时间内经n次无序跃迁后的净位移示意图,若各个跃迁矢量相等且方向无序的，如在晶体中样，即|S1|=|S2|=|Sj|=S,则式(1)中第二项为零，因为Sj和Sk平均值的正值和负值是大抵相等的，因此 R2n=nS2 （2）,现在进一步讨论这种无序跃迁和扩散系数之间的关系。 如图2所示。,参考平面,平均浓度,平均浓度,C,Rn,图8 存在有dc/dx浓度梯度的介质中，粒子通过参考平面相互反向扩散的数目示意图,在时间t内，从I区通过参考平面跃迁的粒子数N= RnC/6。自区反向通过参考平面跃迁的粒子数 故单位时间，单位截面积上的净扩散粒子数为 与菲

16、克第一定律比较，则扩散系数Dr为 Dr=nS2/6t=qS2/6 式中:q(n/t)是单位时间内原子的跃迁次数，S叫做跃迁距离,下面讨论影响q的因素扩散机构的影响体现在缺陷浓度Nd上；可供质点跃迁的结点数A;质点可能的跃迁频率；则用数学式表示：q= NdA 则Dr= NdA S2/6,举例：,体心立方晶体，空位位于体心处，空位扩散是无序扩散。则可供质点跃迁的结点数A=8 跃迁距离S=31/2a0/2空位扩散系数Dr= NdA S2/6=a0 Nd,推广,为了使Dr= NdA S2/6=a0 Nd 适用于不同的结构状态，引入晶体的几何因子， 则无序扩散系数又可表示为： D=a02 Nv 此为无序

17、扩散系数的数学表达式，即适用于空位扩散机构，也适用于间隙扩散机构，是几何因子，由晶体结构决定，如体心立方晶体为1。,二、自扩散与相关系数 1自扩散 所谓自扩散是指原子(或离子)以热振动为推动力通过由该种原子或离子所构成的晶体，向着特定方向所进行的迁移过程。与自扩散效应相对应的扩散系数叫自扩散系数(selfdiffusion coefficient)。为了测定自扩散系数，可用放射性同位素作示踪原子。,2相关系数 建立在无规行走(Random Walk)模型基础上的空位扩散和间隙扩散均是假定晶体内各原子的跃迁是完全独立的、自由的和无规则的。但是，示踪原子的自扩散情况就不是这样。,设想在一个立方面心

18、格子中，示踪原子一旦靠近空位，就得到跃迁的可能性，但是由于在空位周围邻接着另外11个普通原子，那么示踪原子跳进该空位的几率就是112，示踪原于跳进去以后，在它自己原采的格位上留下一个空位，空位又以相同的几率向它周围任何一个格位跃迁，示踪原子也跟着参与扩散，很可能再跳回到先前的空位里，这样来回跃迁的结果，使示踪原子前后跃迁的效果互相抵消，即没有发生位移。或者也可能出现另一个正常原子跳到这个空位里，把空位从示踪原子身边移开。,因此，在考虑沿特定方向原于的扩散时，上述反向跃迁所造成的结果是：示踪原子自扩散系数(D*)小于无序扩散系数(Dr)，或者说示踪原子的自扩散系数只相当于无序扩散系数的一个分数。

19、 D*=f Dr 式中的系数(f )叫相关系数或相关因数(correlation factor)，它是由晶体结构和扩散机理所决定的小于1的常数，,表2 由空位机理产生的对示踪原子的相关系数,三、扩散机构和扩散系数的关系 通过扩散过程的宏观规律和微观机制分析可知，扩散首先是在晶体内部形成缺陷，然后是能量较高的缺陷从一个相对平衡位置迁移到另一个相对平衡位置。因此，根据缺陷化学及绝对反应速度理论的相关知识就可建立不同扩散机制下的扩散系数。,无序扩散是在假定系统中不存在定向推动力的条件下进行的，也就是说，粒子不是沿一定趋向跃迁，而是一种无规则的游动扩散过程，每一次跃迁都和先前一次跃迁移无关，一般晶体中

20、的空位扩散和间隙扩散是符合这种条件的。所谓空位扩散是指晶体中的空位路迁入邻近原子，而原子反向迁入空位；间隙扩散则是指晶体内的填隙原于或离子沿晶格间隙的迁移过程。,1、空位扩散系数 空位扩散属于无序扩散，可用无序扩散系数来描述。在空位扩散机理中，只有当邻近的结点上有空位时，质点才能够跃迁。所以单位时间内空位的跃迁次数(n/t 或q)与晶体内的空位浓度或缺陷浓度(N)、质点跃迁到邻近空位的跃迁频率()以及与可供空位跃迁的结点数(A)有关，即： n/t=A Nv 代入无序扩散系数的微观表达式，有： D=a02 Nv,其中， 是质点的跃迁频率，若一个质点从一个位置跳越到另一个相邻位置的势垒为Gm，同时

21、考虑到G=HTS的热力学关系，则在给定温度下，单位时间内晶体中每一个质点成功地跳越势垒(Gm)的次数可用绝对反应速度理论求得：,上式中o为原子在晶格平衡位置上的振动频率，Gm、Sm、Hm分别为原子从平衡状态到活化状态的自由能、熵和焓的变化。,Gf：空位形成的自由能；Sf：空位形成的熵变；Hf：空位形成的焓变；,此为空位扩散系数的微观表达式,令,Q= Hf+Hm,此为空位扩散系数的宏观表达式，其中Do称为频率因子，Q称为扩散活化能。,在间隙扩散机理中，由于晶体中间隙原子浓度往往很小，所以实际上间隙原子所有邻近间隙位置都是空的。因此，可供间隙原子跃迁的位置几率可近似地看成为1。这样，可导出间隙机构

22、的扩散系数(Di)为：,2、间隙扩散系数,间隙扩散系数也可用下式表示： 其中Do称为频率因子，Q称为扩散活化能。,因为空位扩散和间隙扩散是固体中的主要扩散现象，因此，可将扩散系数的宏观表达式写成：,四、本征扩散与非本征扩散在离子晶体中，点缺陷主要来自两个方面：1)本征点缺陷，由这类点缺陷引起的扩散叫本征扩散。2)掺杂点缺陷，由于掺入价数与溶剂不同的杂质原于，在晶体中产生点缺陷，例如在KCl晶体中掺入CaCl2，则将发生如下取代关系：从而产生阳离子空位。由这类缺陷引起的扩散为非本征扩散。,这样存在于体系中的空位浓度(N)就包含有由温度所决定的本征缺陷浓度(N)和由杂质浓度所决定的非本征缺陷浓度(

23、NI)两个部分,N= N+ NI 得：,当温度足够低时，由温度所决定的本征缺陷浓度(N)大大降低，它与杂质缺陷浓度(NI)相比，可以近似忽略不计，从而有： 其中 此时的扩散系数叫非本征扩散系数。,当温度足够高时，由温度所决定的本征缺陷浓度(N)很大，杂质缺陷浓度(NI)与它相比，可以近似忽略不计，从而有：,此时的扩散系数叫本征扩散系数。,如果按照式中所表示的扩散系数与温度的关系，两边取自然对数，可得lnD-QRT+ln D0，用lnD与1T作图。实验测定表明，在NaCl晶体的扩散系数与温度的关系图上出现有弯曲或转折现象(见图9) 这便是由于两种扩散的活化能差异所致，这种弯曲或转折相当于从受杂质

24、控制的非本征扩散向本征扩散的变化。在高温区活化能大的应为本征扩散，在低温区的活化能较小的应为非本征扩散。,图9 微量CdCl2掺杂的NaCl单晶中Na的自扩散系数与温度的关系,T(),700 600 500 400 350,10-9,10-11,10-13,103/T(K-1),1.00 1.20 1.40 1.60,Patterson等人测定了NaCl单晶中Na+离子和C1-离子的本征与非本征扩散系数以及由此实测值计算出的扩散活化能。 NaCl单晶中自扩散活化能,五、非化学计量氧化物中的扩散 除掺杂点缺陷引起非本征扩散外，非本征扩散也发生于一些非化学计量氧化物晶体材料中在这类氧化物中，典型的

25、非化学计量空位形成方式可分成如下两种类型：1.金属离子空位型2.氧离子空位型,1.金属离子空位型 造成这种非化学计量空位的原因往往是环境中氧分压升高迫使部分Fe2+、Ni2+、Mn2+等二价过渡金属离子变成三价金属离子，如：,当缺陷反应平衡时，平衡常数Kp由反应自由焓G0控制。 考虑平衡时MM=2VM，因此非化学计量空位浓度VM:,将VM的表达代入式中的空位浓度项，则得非化学计量空位对金属离子空位扩散系数的贡献： 讨论：若温度不变，根据式用1nDM与lnPO2作图所得直线斜率为16，图10为实验测得氧分压与CoO中钴离子空位扩散系数的关系图，其直线斜率为16，说明理论分析与实验结果是一致的，即

26、Co2+的空位扩散系数与氧分压的16次方成正比；,图10 Co2+的扩散系数与氧分压的关系,若氧分压PO2不变，lnD1T图直线斜率负值为(HM+HO/3)RO。,2氧离子空位型 以ZrO2-x为例，高温氧分压的降低将导致如下缺陷反应发生: 反应平衡常数：,考虑到平衡时e=2Vo，故： 于是非化学计量空位对氧离子的空位扩散系数贡献为：,倘若在非化学计量化合物中同时考虑本征缺陷空位、杂质缺陷空位以及由于气氛改变所引起的非化学计量空位对扩散系数的贡献，其lnD1T图由含两个折点的直线段构成。高温段与低温段分别为本征空位和杂质空位所控制，而中段则为非化学计量空位所控制，图11示意地给出了这一关系。,

27、log D,log PO2,图11 在缺氧的氧化物中，扩散与氧分压、温度的关系,6,1,1/T,因此，在考虑沿特定方向原于的扩散时，上述反向跃迁所造成的结果是：示踪原子自扩散系数(D*)小于无序扩散系数(Dr)，或者说示踪原子的自扩散系数只相当于无序扩散系数的一个分数。 D*=f Dr 式中的系数(f )叫相关系数或相关因数(correlation factor)，它是由晶体结构和扩散机理所决定的小于1的常数，有关空位扩散机理的相关系数示于表2。,六、多元系统的扩散系数,多元系统往往存在着几种离子同时进行的扩散 ，称为互扩散。 多元系统扩散的特点：存在化学位梯度，通常是几种离子同时进行的扩散，

28、各离子有自己的分扩散系数，菲克定律中的扩散系数D反映了扩散系统的特性，并不仅仅取决于某一种组元的特性。,1、多元系统的分扩散系数和互扩散系数：,能斯特爱因斯坦（Nernst-Einstein）公式,描述多元系统中组分i的分扩散系数Di和自扩散系数Di*的关系式。其中 是组分i的活度系数 Ci是组分i的浓度,对于二元系统可有,对于理想溶液， 1， 则：,能斯特爱因斯坦（Nernst-Einstein）公式续,达肯（Darken）方程,描述的是多元系统中互扩散系数和分扩散系数之间的关系对于二元系统有：,其中， 是互扩散系数在理想体系中，,当体系非常稀释时，即N20，N11时，体系的互扩散系数 就接

29、近于溶质2的分扩散系数D2，即，上述Darken方程已在金属材料的扩散实验中得到证实，但对于离子化合物的固溶体，上式不能直接用于描述离子的互扩散过程，而应进一步考虑体系电中性等复杂因素。,达肯（Darken）方程续,2、克根达尔效应,能斯特-爱因斯坦（Nernst-Einstein）公式从理论上证明多元系统中各粒子具有各自的分扩散系数。 随后的克肯达尔效应则从实验上证实了N-E公式的正确性。克根达尔等人用实验证明了多元系统中互扩散时各组元的扩散系数不同，以及在置换式固溶体中原子扩散的过程不是通过溶剂与溶质原子直接换位进行（易位扩散）的，而是空位扩散机制。,实验过程： 在长方形的黄铜（Cu+30

30、%Zn）棒上缚上很细的钼丝作为标记，再在黄铜上镀铜，将钼丝包在黄铜与铜中间。 黄铜与铜构成扩散偶；高熔点金属钼丝仅仅作为标志物，在整个过程中并不参与扩散；黄铜的熔点比铜的熔点低；扩散组元为铜和锌，二者构成置换式固溶体。 上述样品在785度保温，使铜和锌发生互扩散，相对钼丝来说，显然锌向外，铜向内扩散。实验发现，一天之后这两层钼丝均向内移动了0.0015cm，56天之后移动0.0124cm。,克肯达尔实验过程,钼丝向内移动的原因：,1）铜、锌的扩散系数相等，相对钼丝进行等原子的交换，由于锌的原子尺寸大于铜，扩散后外围的铜点阵常数增大，而内部的黄铜点阵常数缩小，使钼丝向内移。但是，如果点阵常数的变

31、化是钼丝移动的唯一原因，那么移动的距离只应该有观察值的十分之一左右。直接否定了易位扩散机制。2）扩散过程中锌的扩散流要比铜的扩散流大得多，这个大小的差别是钼丝内移的主要原因，界面向扩散系数大的一侧移动。,克肯达尔效应（Kirkendall effect）的含义,由于多元系统中各组元扩散速率不同而引起的扩散偶原始界面向扩散速率快的一侧移动的现象称为克肯达尔效应（Kirkendall effect）。这种现象在合金系统及一些氧化物系统普遍存在。 在扩散过程中，标志物总是向着含低熔点组元较多的一侧移动。相对而言，低熔点组元扩散快，高熔点组元扩散慢。正是这种不等量的原子交换造成了克肯达尔效应。,克肯达

32、尔效应的理论意义,克肯达尔效应揭示了扩散宏观规律与微观机制的内在联系，具有普遍性，在扩散理论的形成与发展以及生产实践都有十分重要的意义。 1）、克肯达尔效应直接否定了置换型固溶体扩散的换位机制，支持了空位机制。在锌铜互扩散中，低熔点组元锌和空位的亲和力大，易换位，这样在扩散过程中从铜中流入到黄铜中的空位就大于从黄铜中流入到铜中的空位数量。即存在一个从铜到黄铜的净空位流，结果势必造成中心区晶体整体收缩，从而造成钼丝内移。 2）、克肯达尔效应说明，在扩散系统中每一种组元都有自己的扩散系数，由于DZnDCu，因此JZnJCu。注意，这里所说的DZn，DCu均不同于菲克定律中所用的扩散系数D。,克肯达

33、尔效应的实际意义,克肯达尔效应往往会产生副效应。若晶体收缩完全，原始界面会发生移动；若晶体收缩不完全，在低熔点金属一侧会形成分散的或集中的空位，其总数超过平衡空位浓度，形成孔洞，甚至形成克肯达尔孔，而在高熔点金属一侧的空位浓度将减少至低于平衡空位浓度，从而也改变了晶体的密度。试验中还发现试样的横截面同样发生了变化。,克肯达尔效应的实际意义续,Ni-Cu扩散偶经扩散后，在原始分界面附近铜的横截面由于丧失原子而缩小，在表面形成凹陷，而镍的横截面由于得到原子而膨胀，在表面形成凸起。,克肯达尔效应的实际意义续,克肯达尔效应的这些副效应在材料生产和使用中往往产生不利的影响。以电子器件为例，其中包括大量的

34、布线、接点、电极以及各式各样的多层结构，而且要在较高的温度工作相当长的时间。上述副效应会引起断线、击穿、器件性能劣化甚至使器件完全报废；在集成电路中，为了给电路提供外部引线，要将金丝与铝焊在一起。在电路工作过程中，铝和金原子穿过界面相互扩散，由于扩散速率不同产生的空位聚集而形成空洞。随着空洞的长大，Au-Al接头变弱，最终可能失效。接头周围由于出现合金化而变成紫色，这种过早的失效称为紫灾（purple plague）。,第五节 影响扩散系数的因素,扩散是一个基本的动力学过程，对材料制备、加工中的性能变化及显微结构形成以及材料使用过程中性能衰减起着决定性的作用，对相应过程的控制，往往从影响扩散速

35、度的因素入手来控制，因此，掌握影响扩散的因素对深入理解扩散理论以及应用扩散理论解决实际问题具有重要意义。,扩散系数是决定扩散速度的重要参量。讨论影响扩散系数因素的基础常基于下式,从数学关系上看，扩散系数主要决定于温度，显于函数关系中，其他一些因素则隐含于D0和Q中。这些因素可分为外在因素和内在因素两大类。,一、扩散介质结构的影响 通常，扩散介质结构越紧密，扩散越困难，反之亦然。 例如在一定温度下，锌在具有体心立方点阵结构(单位晶胞中含2个原子)的-黄铜中的扩散系数大于具有在面心立方点阵结构(单位晶胞中含4个原子)时-黄铜中的扩散系数。对于形成固溶体系统，则固溶体结构类型对扩散有着显著影响。例如

36、，间隙型固溶体比置换型容易扩散。,二、扩散相与扩散介质的性质差异 一般说来，扩散相与扩散介质性质差异越大,扩散系数也越大。 这是因为当扩散介质原子附近的应力场发生畸变时，就较易形成空位和降低扩散活化能而有利于扩散。故扩散原子与介质原子间性质差异越大，引起应力场的畸变也愈烈，扩散系数也就愈大。,表 1 若干金属在铅中的扩散系数,三、结构缺陷的影响 实验表明，在金属材料和离子晶体中，原子或离子在晶界上扩散远比在晶粒内部扩散来得快。有实验表明，其些氧化物晶体材料的晶界对离子的扩散有选择性的增加作用，例如在Fe2O3，、CoO、SrTiO3，材料中晶界或位错有增加O2-离子的扩散作用，而在BeO、UO

37、2、Cu2O和(Zr，Ca)O2等材料中则无此效应。,图13 Ag的自扩散系数Db，晶界扩散系数Dg和表面扩散系数Ds,0.4 0.8 1.2 1.6 2.0 2.4 3.0,Ds,Dg,Dg,四、温度与杂质的影响 图14给出了一些常见氧化物中参与构成氧化物的阳离子或阴离子的扩散系数随温度的变化关系。 应该指出，对于大多数实用晶体材料，由于其或多或少地含有一定量的杂质以及具有一定的热历史，因而温度对其扩散系数的影响往往不完全象图所示的那样，1nD1T间均成直线关系，而可能出现曲线或者不同温度区间出现不同斜率的直线段。这一差别主要是由于活化能随温度变化所引起的。,图14 扩散系数与温度的关系,图

38、15 硅酸盐中阳离子的扩散系数,Na,Ca,Si,0.5 1.0 1.5,10-5,10-6,10-7,10-8,10-9,10-10,D(cm2/s-1),1000/T(k-1),利用杂质对扩散的影响是人们改善扩散的主要途径。一般而言，高价阳离子的引入可造成晶格中出现阳离子空位和造成晶格畸变，从而使阳离子扩散系数增大。且当杂质含量增加，非本征扩散与本征扩散温度转折点升高. 反之，若杂质原子与结构中部分空位发生缔合，往往会使结构中总空位增加而有利于扩散。,扩散是物质内质点运动的基本方式，当温度高于绝对零度时，任何物系内的质点都在作热运动。当物质内有梯度(化学位、浓度、应力梯度等)存在时，由于热运动而触发(导致)的质点定向迁移即所谓的扩散。因此，扩散是一种传质过程，宏观上表现出物质的定向迁移。在气体和液体中，物质的传递方式除扩散外还可以通过对流等方式进行；在固体中，扩散往往是物质传递的惟一方式。扩散的本质是质点的无规则运动。晶体中缺陷的产生与复合就是一种宏观上无质点定向迁移的无序扩散。,本章小结：,