《工程热力学第三章ppt课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《工程热力学第三章ppt课件.ppt（78页珍藏版）》请在三一办公上搜索。
1、教学目标：使学生深入理解并熟练掌握热力学第一定律的内容和实质，能将工程实际问题建立热力学模型。知识点：理解和掌握热力学第一定律基本表达式基本能量方程；理解和掌握闭口系、开口系和稳定流动能量方程及其常用的简化形式；掌握能量方程的内在联系与共性，热变功的实质。能力点：培养学生正确、灵活运用基本能量方程，对工程实际中的有关问题进行简化和建立模型的能力。培养学生结合系统的特点推导出闭口系、开口系及稳定流动过程能量方程的逻辑思维能力和演绎思维能力。,第三章热力学第一定律,德育点：对学生进行能源的合理利用、节能及环保等相关的可持续发展观念的教育。重 点：热力学第一定律的实质，闭口、开口系统热力学第一定律解
2、析式的表述形式及适用条件，在不同工程场合中的热工计算，及充气和放气过程的计算。难 点：热力学第一定律及其应用是本课程的重点内容，应深刻理解这个定律的普遍适用性，牢固掌握各种热力学第一定律表达式的适用条件，并能将理论与工程实际相联系。,能量转换与守恒定律指出：一切物质都具有能量。能量既不可能创造，也不能消灭，它只能在一定的条件下从一种形式转变为另一种形式。而在转换中，能量的总量恒定不变。,热力学第一定律是能量转换和守恒定律在热力学上的应用，确定了热能和机械能之间的相互转换的数量关系。 热力学第一定律：热能和机械能在转移和转换的过程中，能量的总量必定守恒。,第一类永动机：不消耗能量而连续作功的设备
3、。,3-1热力学能和总能,能量是物质运动的度量，运动有各种不同的形态，相应的就有各种不同的能量。系统储存的能量称为储存能，它有内部储存能与外部储存能之分。系统的内部储存能即为热力学能，又称为内能。,下面的热力学系统具有哪些方面的能量?,内部能量,外部动能,外部势能,一、热力学能(内能),热力学能是储存在系统内部的能量，它与系统内工质的内部粒子的微观运动和粒子的空间位置有关，是下列各种能量的总和：分子热运动形成的内动能。它是温度的函数。分子间相互作用形成的内位能。它是比体积和温度的函数。维持一定分子结构的化学能、原子核内部的原子能及电磁场作用下的电磁能等。,热力学能是状态参数，是热力状态的单值函
4、数：,热力学能 比热力学能符 号： U u单 位： 焦耳（J） J/kg 千焦(kJ) kJ/kg,二、外部储存能,需要用系统外的参考坐标系测量的参数来表示的能量，称为外部储存能，它包括系统的宏观动能和重力位能：,重力位能：,宏观动能：,系统的储存能,热力学能,宏观动能,宏观位能,即,系统的储存能,三、系统的总储存能（简称总能）,1kg工质的总能为比总能：,或,内 能,宏观动能,宏观位能,储 存 能,一、作功与传热,作功和传热是能量传递的两种方式，因此功量与热量都是系统与外界所传递的能量，其值并不由系统的状态确定，而是与传递时所经历的具体过程有关。所以，功量和热量不是系统的状态参数，而是与过程
5、特征有关的过程量，称为迁移能。,3-2系统与外界传递的能量,问题: 能量是否还有其它的传递方式?,气缸,活塞,飞轮,热源,观察下面的过程,看热能是如何转换为功的,工质、机器和热源组成的系统,假设过程是可逆的。问题：过程可逆的条件是什么？,气缸,活塞,飞轮,热源,左止点,1,p,v,可逆过程模拟,气缸,活塞,飞轮,热源,左止点,1,2,p,v,续41,气缸,飞轮,热源,左止点,1,2,p,v,续41,气缸,飞轮,热源,左止点,1,2,p,v,续41,气缸,飞轮,热源,左止点,1,2,p,v,续41,气缸,飞轮,热源,左止点,1,2,p,v,续41,气缸,飞轮,热源,左止点,1,p,v,续41,气
6、缸,飞轮,热源,左止点,1,p,v,续41,气缸,飞轮,热源,左止点,1,p,v,续41,气缸,飞轮,热源,左止点,右止点,1,2,p,v,续41,气缸,飞轮,热源,左止点,右止点,1,2,p,v,续41,问题：左图中阴影部分的面积代表什么？,作功：借作功来传递能量总是和物体的宏观位移有关。作功过程中往往伴随着能量形态的变化。,传热：借传热来传递能量不需要物体的宏观移动。传热是相互接触的物体间存在温差时发生的能量传递过程。,气缸,飞轮,热源,左止点,气缸,飞轮,热源,左止点,右止点,1,2,p,v,续41,二、容积功,可逆过程的容积功在pv图中的表示,图上曲线下面的面积代表容积功,1,2,p,
7、v,可逆过程中容积功在 图上的表示,强调：,2.,称为压缩功,1.,称为膨胀功,有,有,有,工质在开口系统中流动而传递的功，叫推动功。,三、随物质流传递的能量,在作推动功时，工质的状态没有改变（如图中的C点），因此推动功不会来自系统的储存能热力学能，而是系统以外的物质，这样的物质称为外部功源。工质在传递推动功时只是单纯地传递能量，像传输带一样，能量的形态不发生变化。,工质在流动时，总是从后面获得推动功，而对前面作出推动功，进出系统的推动功之差称为流动功（也是系统为维持工质流动所需的功）。,工质从进口到出口，从状态1膨胀到状态2，膨胀功为w ，在不计工质的动能与位能变化时，开系与外界交换的功量应
8、为膨胀功与流动功之差w - ( pv ),汽轮机简单模型,四、焓,一、焓的定义：,焓的单位：J，比焓的单位：J/kg,二、焓是状态参数,三、焓的意义,焓是物质进出开口系统时带入或带出的热力学能与推动功之和，是随物质一起转移的能量。焓是一种宏观存在的状态参数，不仅在开口系统中出现，而且在分析闭口系统时，它同样存在。,3-3闭口系统能量方程,热力学第一定律的能量方程式就是系统变化过程中的能量平衡方程式，任何系统、任何过程均可根据以下原则建立能量方程式：,进入系统的能量,离开系统的能量,系统中储存能量的增加,一、闭口系统能量方程,闭口系统的能量方程是热力学第一定律在控制质量系统中的具体应用，是热力学
9、第一定律的基本能量方程式。,设闭系中工质从外界吸热Q后，从状态1变化到状态2，同时对外作功W，则：,此式就是闭口系的能量方程式。,对于控制质量闭口系来说，常见的情况在状态变化过程中，系统的宏观动能与位能的变化为零，或可以忽略不计，因此更见的闭口系的能量方程是：,若闭口系经过一个微元过程，则能量方程为微分形式：,对于1kg工质，能量方程式为：,对于循环：,有限过程:,微元过程:,以上各能量方程式适用于闭系各种过程（可逆或不可逆）及各种工质（理想气体、实际气体或液体）,闭系能量方程总结：,m kg工质经过有限过程,m kg工质经过微元过程,1 kg工质经过有限过程,1 kg工质经过微元过程,注意上
10、述方程的使用前提:系统无宏观动能和宏观势能变化!,二、热力学第一定律在循环过程中的应用,如右图：假如循环工质为1kg，对每一个过程，按照热力学第一定律：,又,所以,三、理想气体热力学能变化计算,适用于理想气体一切过程或者实际气体定容过程,用定值比热计算:,用平均比热计算 :,经验公式,代入,例题21一个装有2kg工质的闭口系经历了如下过程：过程中系统散热25kJ，外界对系统做功100KJ，比热力学能减小15KJ/kg，并且整个系统被举高1000m。试确定过程中系统动能的变化。,解:,根据:,(1),(2),将(2)代入(1),得:,(3),将已知条件代入(3),得:,例题22如图所示活塞面积A
11、为4cm2，体积为20cm3的气缸内充满压力为0.1MPa、温度20C的空气，弹簧刚度系数k为100N/cm，初始时弹簧未变形。缓慢地对空气加热，求当空气压力增加到表压力为0.2MPa时共需加入多少热量。 （大气压力p0=0.1MPa ，u=0.707 T KJ/Kg，且满足状态方程PV=mRgT, Rg=287J/(kgK) ）,解:,取汽缸内的空气为热力系，这是一个闭口系。,(1),(2),根据题意:,(3),根据:,所以:,(4),(5),根据气体状态方程:,而又:,所以:,(6),所以：,又：,所以：,得到：,3-4开口系统能量方程式,实际热力设备中实施的能量转换往往是工质在热力装置中
12、循环不断地流经各相互衔接的热力设备，完成不同的热力过程后才能实现能量转换。因此分析这类热力设备时，常采用开口系即控制容积的分析方法。,工质在设备内流动时，在同一截面上参数近似地看作是均匀的。并认为同一截面上各点流速一致。,一、开口系能量方程,有dm1的微元工质流入进口截面11，有dm2的微元工质流出出口截面22系统从外界接受热量dQ系统对机器作内部功dWi,图中的开口系在 dt 时间内进行了一个微元过程：,Wi表示工质在机器内部对机器所作的功，而轴功Ws为Wi的有用功部分，两者的差为机器各部分的摩擦损失。,进入系统的能量,进入系统的能量,离开系统的能量,系统储存能量的增加量,离开系统的能量,控
13、制容积系统储存能量的增加量,此式为开口系能量方程的一般表达式,进、出系统的工质有若干股，则方程为：,开口系能量方程的其他形式：,以流率表示的开口系能量方程：,3-5开口系统稳态稳流能量方程,所谓稳定流动，即流动过程中开口系内部及其边界上各点工质的热力参数及运动参数都不随时间而变。,一、稳态稳流能量方程表达式,能量方程则可写成：,此方程为流过开口系1kg流体的稳定流动的能量方程。,其微分形式为：,若流过开口系m kg流体的稳定流动的能量方程及其微分形式为：,二、技术功,此三项为机械能，是技术上可资利用的功，称为技术功，用表示,对于可逆过程：,微分形式：,以技术功的形式表达稳定流能量方程,一般形式
14、过程可逆,开口系能量方程总结,稳定流动,一般形式,以技术功的形式表达稳定流能量方程,一般形式过程可逆,三、理想气体焓变计算,用定值比热计算:,用平均比热计算 :,经验公式,代入,适用于理想气体的一切热力过程或者实际气体的定压过程,3-6稳态稳流能量方程的应用,一、开口系稳定流能量方程在几种常见热力设备中的应用,这里介绍能源与动力工程领域内常见的几种热力设备的简化模型,稳定工况下的能量转换关系。,1、动力机,2、压气机,3、换热器,工程示例,3、换热器,工程示例,物理模型,注：流入和流出的速度相等。,1,2,流入,流出,4、喷管,工程示例,喷管,混合室,扩压管,高压工作流体,被引射流体,物理模型
15、,5、节流,注：流入和流出的速度相等。,例题：某燃气轮机装置如图所示，已知压气机进口处空气的比焓h1为290kJ/kg。经压缩后空气升温使比焓增为h2=580kJ/kg，在截面2处空气和燃料的混合物以cf2=20m/s的速度进入燃烧室，在定压下燃烧，使工质吸入热量q=670kJ/kg。燃烧后燃气进入喷管绝热膨胀到状态3，h3=800kJ/kg，流速增加到cf3，此燃气进入动叶片，推动转轮回转作功。若燃气在动叶片中的热力状态不变，最后离开燃气轮机的速度cf4=100m/s，求：(1) 若空气流量为100kg/s，压气机消耗的功率为多少？(2) 若燃气的发热值qB=43960kJ/kg，燃料的耗量
16、为多少？(3) 燃气喷管出口处的流速是多少？(4) 燃气轮机的功率为多少？(5) 燃气轮机装置的总功率为多少？,解：,燃气轮机装置的工作过程分析：,压气机中： 绝热压缩,燃烧室中： 对外无功量交换,喷管中： 对外既无热量又无功量交换,轮机中： 对外热量交换,由同学们课后完成。,二、一般开口系能量方程的应用,充气问题 在充、放气过程中，容器内气体的状态随时间在不断变化，但在每一瞬间可以认为整个容器内各处的参数是一致的。另外在充气过程中，虽然流动情况随时间变化，但可认为通过容器边界进入容器的气体进口状态不随时间变化，这种充气过程称为均匀状态定态流动过程。,考察图中干管对容器的充气过程，假定干管中气体参数不变，容器绝热。取容器为系统：,绝热充气过程的条件可表示为：,忽略进入容器时气体的动能及位能变化，则方程变为：,积分：,在充气过程中，容器内气体热力学能的增量等于充入气体的焓。,若充气前容器为真空，则：,本章结束！,
