《热辐射与辐射换热.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《热辐射与辐射换热.ppt（66页珍藏版）》请在三一办公上搜索。
1、梁秀俊,高等传热学,热辐射与辐射换热部分,一、一些基本概念二、黑体辐射三、实际物体的辐射与吸收四、辐射换热的计算,梁秀俊,高等传热学,一、一些基本概念,可见光的波长范围：0.380.76m,梁秀俊,高等传热学,1、吸收、反射和透射,投射辐射周围物体在单位时间内投射到物体单位表面积上的辐射能。用G表示，单位W/m2。,梁秀俊,高等传热学,视物体表面状况（平整程度）和投入辐射的波长，表面的反射又分为镜反射和漫反射。,漫反射是把来自任意方向、任意波长的投入辐射以均匀的强度（不是“能量”）反射到半球空间所有方向上去。,注：除了经特殊处理的金属表面，大部分工程材料均可视为漫射表面。,梁 秀 俊,高等传热
2、学,2、特殊辐射体,吸收比=1的物体称为黑体。,反射比=1的物体称为白体（或镜体）。,透射比=1的物体称之为透明体。,例如，煤炭的吸收比达到0.96，磨光的金子反射比几乎等于0.98，而常温下空气对热射线呈现透明的性质。,梁秀俊,高等传热学,辐射力E：单位时间内，物体的单位表面积向半球空间所有方向辐射出去的全部波长的能量总和。W/m2从总体上表征物体发射辐射能本领的大小。,3、辐射能力,光谱辐射力:在单位时间内物体单位面积上向半球空间所有方向发射的从到+d波长的辐射能称为光谱辐射力，用E表示，单位为W/m3。,梁秀俊,高等传热学,定向辐射强度:单位可见面积发射出去的落在空间任意方向的单位立体角
3、中的能量。,梁秀俊,高等传热学,二、黑体辐射,吸收比=1的物体称为黑体。,黑体还应具有什么性质？,黑体辐射具有什么特性？,梁秀俊,高等传热学,二、黑体辐射,1、普朗克定律(1900),维恩Wien位移定律(1893),梁 秀 俊,高等传热学,【解】应用Wien位移定律T=2000K时 max=2.910-3/2000=1.45 mT=5800K时 max=2.910-3/5800=0.50 m常见物体最大辐射力对应的波长在红外线区太阳辐射最大辐射力对应的波长在可见光区,【例】试分别计算温度为2000K和5800K的黑体的最大光谱辐射力所对应的波长。,梁秀俊,高等传热学,2、斯忒藩-玻耳兹曼定律
4、,黑体辐射的辐射力与温度的关系遵循斯忒藩-波尔兹曼定律：,普朗克定律与Stefan-Boltzmann定律的关系,特定波长区段内的黑体辐射力,通常把波段区间的辐射能表示为同温度下黑体辐射力的百分数，记作，称作黑体辐射函数。,梁秀俊,高等传热学,梁秀俊,高等传热学,梁 秀 俊,【例】试求温度为1400K和6000K时的黑体辐射中可见光所占的份额。,Fb(1-2)=Fb(0-2)-Fb(0-1)=0.07%。,同样的做法可以得出6000K的黑体在可见光范围所占的份额为Fb(1-2)=Fb(0-2)-Fb(0-1)=57.3%-11.3%=46%。,【解】：可见光的波长范围是从0.38m到0.76m
5、，对于1400K的黑体其T值分别为532和1064。可从表41查得Fb(0-1)和Fb(0-2)分别为0.1%和0.07%。于是可见光所占份额为,高等传热学,梁秀俊,高等传热学,3、兰贝特定律,黑体辐射的定向辐射强度是个常量，与空间方向无关。,思考：兰贝特定律是否说明黑体对外辐射的能量在空间各个方向是相等的？,黑体单位面积辐射出去的能量在空间的不同方向分布是不均匀的，其定向辐射力随纬度角呈余弦规律变化。法向最大，切向最小。Lambert定律也称为余弦定律。,梁秀俊,高等传热学,遵循兰贝特定律的表面为漫辐射表面，数值上其辐射力等于定向辐射强度的倍。,梁秀俊,高等传热学,、Stefan-Boltz
6、mann定律：确定黑体辐射力、Planck定律：黑体辐射能量按波长分布规律、Lambert定律：黑体辐射能量按空间方向的分布规律。维恩位移定律：确定黑体的光谱辐射力峰值所对于的最大波长。,黑体辐射定律小结,梁秀俊,高等传热学,三、实际物体的辐射与吸收,对于实际固体和液体的辐射与吸收特性是与黑体相比较而得到的。,梁 秀 俊,高等传热学,分别把实际固体和液体的辐射力、光谱辐射力和定向辐射强度与同温度下黑体的数值相比较，从而得到发射率(黑度)、光谱发射率（单色黑度）和定向发射率（定向黑度）的概念。,1、实际物体的辐射,梁 秀 俊,高等传热学,1、实际物体的辐射,梁 秀 俊,高等传热学,梁 秀 俊,高
7、等传热学,几种非金属材料的定向发射率,几种金属材料的定向发射率,梁 秀 俊,高等传热学,几种金属导体在不同方向上的定向发射率(t=150),从0开始，在一定角度范围内，可认为是常数，然后随着角的增加而急剧地增大。在接近90的极小角度范围内，又减小（在极小角度内，图中未表示出来）,梁 秀 俊,高等传热学,几种非金属在不同方向上的定向发射率(t=093.3),060,()基本不变；60，()明显减少；90，()降为0,梁 秀 俊,高等传热学,影响物体发射率的因素,f（物质的种类、表面状况、表面温度）只与发射物体有关，而不涉及外界条件。,不同种类物质的：常温下白大理石0.95；常温下镀锌铁皮0.23
8、同一物体不同温度：严重氧化的铝表面50时0.2；500时0.3 同一材料，不同表面状况：a常温下无光泽黄铜0.22；磨光后的黄铜0.05,大部分非金属材料的发射率一般在0.850.95之间；且与表面状况关系不大，在缺乏资料时，可近似取为0.9。,梁 秀 俊,高等传热学,部分常见材料表面的法向发射率,梁 秀 俊,高等传热学,对应于黑体的辐射力Eb，光谱辐射力Eb和定向辐射强度L，分别引入了三个修正系数，即发射率，光谱发射率()和定向发射率()，其表达式和物理意义如下,实际物体的辐射力与黑体辐射力之比:,实际物体的光谱辐射力与黑体的光谱辐射力之比：,实际物体的定向辐射强度与黑体的定向辐射强度之比：
9、,梁 秀 俊,高等传热学,2、实际物体的吸收比,实际物体的光谱吸收比,梁 秀 俊,高等传热学,根据前面的定义可知，物体的吸收比除与自身表面性质的温度有关外，还与投入辐射按波长的能量分布有关。设下标1、2分别代表所研究的物体和产生投入辐射的物体，则物体1的吸收比为,梁 秀 俊,高等传热学,物体表面对黑体辐射的吸收比与温度的关系 材料自身温度T1为294K,梁 秀 俊,高等传热学,梁 秀 俊,高等传热学,温室大棚就是利用了玻璃对辐射能吸收的选择性,梁 秀 俊,高等传热学,实际物体的光谱吸收比对投入辐射的波长有选择性这一情况给辐射换热的工程计算带来很多不便。,3、灰体,光谱吸收比与波长无关的理想物体
10、称为灰体。,在红外线的辐射范围内大多数工程材料可以当作灰体处理。,引入的意义：不管投入辐射的分布如何，均为常数，即物体的吸收比只取决于本身的情况而与外界情况无关。,本课程的研究范围内，辐射传热计算假设表面为漫灰的。,梁 秀 俊,高等传热学,4、基尔霍夫定律,基尔霍夫定律给出了实际物体辐射能力与吸收能力的关系。,列出处于热平衡时，实际物体2的能量收支关系。,但是，这个等式是有条件的。,梁 秀 俊,高等传热学,基尔霍夫定律的四种表达形式：,无条件成立,漫射表面,灰体表面,漫射灰体表面或与黑体处于热平衡,梁 秀 俊,高等传热学,关于基尔霍夫定律和灰体的几点说明,1、根据基尔霍夫定律，在一定条件下，物
11、体的辐射能力越大，其吸收能力也越大。换句话，善于辐射的物体必善于吸收。,2、对于工程问题而言，只要在所研究的波长范围内光谱吸收比基本上与波长无关，则灰体的假定是成立的。,3、当研究物体表面对太阳能的吸收时，一般不能把物体当作灰体处理。,例、北方深秋季节的清晨，树叶叶面上常常结霜。试问树叶上、下面的哪一面结霜?为什么?,答：霜会结在树叶的上表面。因为清晨，上表面朝向太空，下表面朝向地面。而太空表面的温度低于摄氏零度，而地球表面温度一般在零度以上。由于相对树叶下表面来说，其上表面需要向太空辐射更多的能量，所以树叶下表面温度较高，而上表面温度较低且可能低于零度，因而容易结霜。,梁 秀 俊,高等传热学
12、,梁 秀 俊,高等传热学,有效辐射,角系数,四、辐射换热的计算,梁 秀 俊,高等传热学,1、角系数,（1）角系数的定义,我们把从表面1发出的辐射能中落到表面2上的百分数,称为表面1对表面2的角系数,记为,梁 秀 俊,高等传热学,（2）角系数的性质,研究如图示中微元面dA1到另一个微元面dA2的角系数，根据定义得：,角系数的相对性,梁 秀 俊,高等传热学,在几个表面组成的封闭系统中，任一个表面对封闭腔各个表面的角系数之和等于1。,角系数的完整性,梁 秀 俊,高等传热学,角系数的可加性,梁 秀 俊,高等传热学,(3)角系数的计算,1)定义法,梁 秀 俊,高等传热学,2)直接积分法,梁 秀 俊,高等
13、传热学,梁 秀 俊,高等传热学,梁 秀 俊,高等传热学,3)代数分析法,利用角系数的相对性、完整性及可加性。,梁 秀 俊,高等传热学,梁 秀 俊,高等传热学,2、有效辐射,单位时间离开物体单位面积的总辐射能为有效辐射，记为J。单位W/m2,对于黑体,梁 秀 俊,高等传热学,3、辐射热网络法的辐射换热计算,(1)辐射网络的主要热阻,空间辐射热阻,如果是黑体,梁秀俊,高等传热学,任意物体表面与外界的辐射换热量（辐射散热量）与有效辐射J 之间的关系：,梁 秀 俊,高等传热学,(2)网络法辐射换热,称为系统黑度,梁秀俊,高等传热学,梁 秀 俊,高等传热学,三个表面组成的封闭系统,画出等效的网络图,梁
14、秀 俊,高等传热学,列出节点的热流方程,上面三个表面组成的封闭系统中节点J1的方程为：,梁 秀 俊,高等传热学,求解由各节点方程组成的方程组，得到J1、J2等,确定每个表面的净辐射换热量或任意两个表面间的辐射换热量。,梁 秀 俊,高等传热学,黑体表面,因此有：,梁 秀 俊,高等传热学,重辐射面,与黑体表面情况的区别，重辐射面的温度是待定的。,梁 秀 俊,高等传热学,4、杰勃哈特法的辐射换热计算,1）定义：表面1发出的辐射能中最终被表面2吸收的份额，称为表面1对表面2的吸收因子，记作B1,2,(1)吸收因子,2）吸收因子的性质,相对性,完整性,梁秀俊,高等传热学,(2)表面辐射散热分析,根据吸收
15、因子的定义，在封闭系统中，任意表面j的净辐射散热为,1对j的吸收因子为,类似,梁秀俊,高等传热学,梁秀俊,高等传热学,梁秀俊,高等传热学,5、射线踪迹法的辐射换热计算,射线踪迹法的基本特点是追踪表面发射的能束，跟踪分析观察能束的反射吸收情况，直到能束被完全吸收。,表面1单位面积散热,梁秀俊,高等传热学,表面1单位面积散热,梁 秀 俊,传热学 Heat Transfer,6.简单形状镜面间的辐射换热,镜像分析法,从一个表面镜反射的辐射射线，就像来自镜面后边的成像发射出来的射线一样。,平面镜成像特点：（1）像和物体的大小相等；（2）像和物体到镜面的距离相等；（3）像和物体的连线垂直于镜面。,假设镜面为灰体,(1)两平行的无限大平板镜面间的辐射换热,梁秀俊,高等传热学,(2)两同轴无限长圆柱镜面间的辐射换热 两同心球镜面间的辐射换热,a,b,c,
