《大学物理第四章振动.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《大学物理第四章振动.ppt（43页珍藏版）》请在三一办公上搜索。
1、1,第4章 振动,4.1 简谐振动及其描述4.2 简谐振动的动力学方程4.3 简谐振动的能量4.4 简谐振动的合成4.5 阻尼振动 受迫振动 共振,作业：练习册选择题：1-10填空题：1-10计算题：1-6,2,因为振动是声学、地震学、建筑力学等必须的基础知识，自然界中还有许多现象，如交变电流、交变的电磁场等，都属于广义的振动现象。这些运动的本质虽然并非机械运动，但运动规律的数学描述却与机械振动类似。因此，机械振动的研究也为光学、电学、交流电工学、无线电技术等打下了一定的基础。任何一种复杂的机械振动都可以看成多个直线振动的叠加。,学习机械振动的意义,3,阅读材料:频谱分析,利用付里叶分解可将任
2、意振动分解成若干简谐振动(.)simple harmonic vibration 的叠加(合成的逆运算）。,对周期性振动：T 周期,k=1 基频（）,k=2 二次谐频（2）,k=3 三次谐频（3）,决定音调,决定音色,高次谐频,4,物理上：一般振动是多个简谐振动的合成数学上：付氏级数 付氏积分也可以说简谐振动（S.H.V.）是振动的基本模型或说 振动的理论建立在简谐振动（S.H.V.）的基础上。,4.1 简谐振动及其描述,简谐振动：物体运动时，离开平衡位置的位移(或角位移)按余弦(或正弦)规律随时间变化。,速度,加速度,5,2.简谐振动的特征量（振幅、周期、频率和相位）,振幅 A,周期T 和频
3、率,相位,(1)(t+0)是 t 时刻的相位，,(2)0 是t=0 时刻的相位 初相。,相位概念可用于比较两个谐振动之间在振动步调上的差异,设有两个同频率的谐振动，表达式分别为：,相位差,6,x=A cos(t+0),优点：初位相直观明确。比较两个简谐振动的位相差直观明确。,3.简谐振动的矢量图示法,(A1、A3)两个振动为反相.,(A1、A2)两个振动为同相；,7,例:一物体沿x轴作简谐振动，振幅A=0.12m，周期T=2s。当t=0时,物体的位移x=0.06m,且向x轴正向运动。求:(1)简谐振动表达式;(2)t=T/4时物体的位置、速度和加速度;(3)物体从x=-0.06m向x轴负方向运
4、动，第一次回到平衡位置所需时间。,解:(1)取平衡位置为坐标原点,谐振动表达式写为：,其中A=0.12m,T=2s,初始条件：t=0,x0=0.06m,可得,(2)由(1)求得的简谐振动表达式得:,在t=T/4=0.5s时，代入所列的表达式可求!,8,例:一物体沿x轴作简谐振动，振幅A=0.12m，周期T=2s。当t=0时,物体的位移x=0.06m,且向x轴正向运动。求:(1)简谐振动表达式;(2)t=T/4时物体的位置、速度和加速度;(3)物体从x=-0.06m向x轴负方向运动，第一次回到平衡位置所需时间。,解:(3)当x=-0.06m且向x轴负方向运动时，该时刻设为t1,设物体在t2时刻第
5、一次回到平衡位置(x=0)，相位是3/2,从t1时刻到t2时刻所对应的相差为：,振幅矢量的角速度，t=,另外，T=2,9,4.2 简谐振动的动力学方程,受力特点:线性恢复力 F=-kx,以水平弹簧振子为例,固有频率决定于系统内在性质,位移 x 之通解可写为：,固有(圆)频率,常量A和0由初始条件确定,根据初始条件：t=0 时，x=x0,v=v0,10,(1)单摆,几种常见的简谐振动,重力的切向分力：,很小,小于50 时，,所以：单摆作小角度摆动，也是谐振动（角谐振动）。重力的分力（准弹性力）。,通解为：,11,(2)复摆,一个可绕固定轴摆动的刚体称为复摆。,刚体的质心为C,对过O点的转轴的转动
6、惯量为I,O、C 两点间的距离为h。,令,据转动定律M=I，得,若 角度较小时,12,简谐振动的能量(以水平弹簧振子为例),(1)动能,4.3 简谐振动的能量,(2)势能,情况同动能。,系统总的机械能：,简谐振动系统机械能守恒,13,谐振子的动能、势能和总能量随时间的变化曲线:,14,简谐振动的动力学解法,1.由分析受力出发,(由牛顿定律列方程),2.由分析能量出发,(将能量守恒式对t 求导),例：弹簧竖直放置时物体的振动。,弹簧原长,挂m后伸长,某时刻m位置,伸 长,受弹力,平衡位置,解：求平衡位置,以平衡位置O为原点,因此,此振动为简谐振动。,15,以平衡位置O为原点,弹簧原长,挂m后伸长
7、,某时刻m位置,伸 长,受弹力,平衡位置,重力和弹性力都是保守力，合力F 作功将转化为势能。,包括重力势能和弹性势能,系统的势能,16,如果振动系统除去本身恢复力之外还有其它恒力作用。振动系统仍作简谐振动。以振动系统在恒力作用下的平衡位置为原点，则可按常规立刻写出简谐振动的微分方程或振动表达式。,在本例中,17,例:一质量为m的物体从倾角为 的光滑斜面顶点处由静止滑下，滑行 远后与质量为M 的物体发生完全非弹性碰撞。M与倔强系数为k的弹簧相连，碰前M 静止于斜面。求：运动方程。,解1：取m与M 碰撞连在一起后的平衡位置为坐标原点。,设此时弹簧在m与M的压缩下退了x0。,坐标系如图,以振动系统在
8、恒力作用下的平衡位置为原点，则可按常规立刻写出简谐振动的微分方程或振动表达式。,18,例：一质量为m的物体从倾角为 的光滑斜面顶点处由静止滑下，滑行 后远后与质量为M的物体发生完全非弹性碰撞。M与倔强系数为k的弹簧相连，碰前M静止于斜面。求：运动方程。,以碰撞时作为记时起点,动量守恒,初位置,A和0由初始条件确定,19,解2:取平衡位置（x=0）为系统势能的零点。,系统机械能守恒，有,简谐振动的动力学解法,2.由分析能量出发,(将能量守恒式对t 求导),20,势能讨论,取平衡位置（x=0）为系统势能的零点。,机械能守恒（初始最大位移）,另，设弹簧自然长度（未形变）时弹性势能为零，重力势能的零点
9、取在 x=0 处。,(2)(1),21,势能讨论,取平衡位置（x=0）为系统势能的零点。,机械能守恒,由初始条件决定A也是机械能守恒定律的必然结果。,22,任何一个实际的弹簧都是有质量的，如果考虑弹簧的质量，弹簧振子的振动周期将变大还是变小？,变大,变小,参考解答：因为弹簧振子的周期决定于系统的惯性和弹性，惯性越大则周期越大。因此可以定性地说，在考虑了弹簧的质量之后，弹簧振子的周期肯定会变大。,若振子的质量为M，弹簧的质量为m，弹簧的劲度系数为k，可以计算出，在考虑了弹簧的质量之后，弹簧振子的振动周期为,23,解：平衡时0 点为坐标原点。物体运动到x 处时，速度为v.,设此时弹簧的长度为L,速
10、度为：,弹簧、物体的动能分别为：,前提:弹簧各等长小段变形相同，位移是线性规律,弹簧元dl的质量,位移为,x,例：劲度系数为k、质量为m 的均匀弹簧，一端固定，另一端系一质量为M 的物体，在光滑水平面内作直线运动。求解其运动。(m M),系统弹性势能为,系统机械能守恒，有,常数,常数,将上式对时间求导，整理后可得,因此，弹簧质量小于物体质量，且系统作微运动时，弹簧振子的运动可视为是简谐运动。,24,4.4 简谐振动的合成,1.同方向同频率的两个简谐振动的合成,分振动：,x1=A1cos(t+10)x2=A2cos(t+20),合振动:,x=x1+x2=A cos(t+0),合振动是简谐振动,其
11、频率仍为,两个同方向同频率简谐振动的合成仍是简谐振动。合振动的频率与分振动的频率相同。,25,两种特殊情况,(1)若两分振动同相 20 10=2k(k=0,1,2,),(2)若两分振动反相 20 10=(2k+1)(k=0,1,2,),如 A1=A2,则 A=0,则A=A1+A2,两分振动相互加强,则A=|A1-A2|,两分振动相互减弱,两个振动的位相差，对合成振动起着重要的作用，这种现象在波的干涉与衍射中具有特殊的意义,26,N个同方向、同频率的简谐振动，它们的振幅相等，初相分别为0,2,.,依次差一个恒量，振动表达式可写成,采用旋转矢量法可使问题得到简化，从而避开烦琐的三角函数运算。,根据
12、矢量合成法则，N个简谐振动对应的旋转矢量的合成如下图所示：,2.多个同方向同频率简谐振动的合成,合振动的频率与分振动的频率相同。合振动的振幅和初相是分析的关键!,27,因各个振动的振幅相同且相差依次恒为a,上图中各个矢量 的起点和终点都在以C为圆心的圆周上，根据简单的几何关系，可得,28,在三角形DOCM中,OM 的长度就是合振动的振幅A,角度MOX就是合振动的初相，据此得,考虑到,29,3.同方向不同频率的两个简谐振动的合成 拍,两个简谐振动的频率1和2很接近，且,两个简谐振动合成得：,合振动可视为角频率为,随时间变化很慢可看作合振动的振幅,随时间变化较快可看作作谐振动的部分,振幅为,的简谐
13、振动。,由于振幅总是正值，而余弦函数的绝对值以 为周期，因而振幅变化的周期 可由,振幅变化的频率即拍频,30,同一直线上，不同频率简谐振动合成 拍旋转矢量几何法分析,重合：,反向：,拍频:单位时间内强弱变化的次数=|2-1|,5,6,1,单位时间内A2比A1多转2-1圈，也就是合振动时加强时减弱（频率为2-1）的拍现象。,31,两个同频率的相互垂直的分运动位移表达式,消时间参数，得,合运动一般是在2A1(x 向)、2A2(y 向)范围内的一个椭圆。,椭圆的性质(方位、长短轴、左右旋)在 A1、A2确定之后,主要决定于=20-10。,4.相互垂直的简谐振动的合成,32,几种特殊情况,33,方向垂
14、直的不同频率的简谐振动的合成,两分振动频率相差很小,可看作两频率相等而Df 随t 缓慢变化，合运动轨迹将按上页图依次缓慢变化,轨迹称为李萨如图形,两振动的频率成整数比,34,无阻尼自由振动,物体在弹性力或准弹性力作用下产生的简谐运动称无阻尼自由振动。,阻尼振动,物体在弹性力（或准弹性力）和阻力作用下产生的运动称阻尼振动。,4.5 阻尼振动 受迫振动 共振,阻尼振动的种类：,在阻尼振动中，振动系统所具有的能量将在振动过程中逐渐减少。能量损失的原因通常有两种：,一种是由于介质对振动物体的摩擦阻力，使振动系统的能量逐渐变为热运动的能量而造成能量损失。这称摩擦阻尼。,另一种是由于振动物体引起邻近质点振
15、动，使振动系统的能量逐渐向四周辐射出去，转变为波动的能量，而造成系统能量损失。这称辐射阻尼。,35,阻尼振动,弹性力和上述阻力作用下的微分方程：,在流体(液体、气体)中运动的物体，当物体速度较小时，阻力 速度，：阻力系数。,令：,称0为振动系统的固有角频率，称 为阻尼因子,36,(1)2 02 阻尼较小时，此方程的解：,这种情况称为欠阻尼,由初始条件决定A和初相位0,设,即有：,37,欠阻尼下,1.振幅特点,振幅：A(t)=Ae-t,振幅随t 衰减。,2.周期特点,严格讲，阻尼振动不是周期性振动(更不是简谐振动)，因为位移x(t)不是t 的周期函数。,但阻尼振动有某种重复性。,阻尼较大时，方程
16、的解：,其中C1,C2是积分常数，由初始条件来决定，这种情况称为过阻尼。,无振动发生,38,(3)如果 2=02 方程的解：,无振动发生,C1,C2是积分常数，由初始条件来决定，这种情况称为临界阻尼。,2=02(临界阻尼)情形下:阻尼振动微分方程的解将是非振动性的运动。运动物体连一次振动也不能完成，能量即已耗光，物体慢慢移向平衡位置。和过阻尼情形相比，临界阻尼情形下，物体回到平衡位置并停在那里，所需时间最短。,应用：电表阻尼、天平阻尼,39,物体在周期性外力的持续作用下发生的振动称为受迫振动。,物体所受驱动力：,运动方程：,设,受迫振动 共振,1.受迫振动,40,对于阻尼较小的情形，运动方程之
17、解表为:,经过一段时间后，衰减项忽略不计，仅考虑稳态项。,稳态时振动物体速度：,在受迫振动中，周期性的驱动力对振动系统提供能量，另一方面系统又因阻尼而消耗能量，若二者相等，则系统达到稳定振动状态。,41,对于受迫振动，当外力幅值恒定时，稳定态振幅随驱动力的频率而变化。当驱动力的角频率等于某个特定值时，位移振幅达到最大值的现象称为位移共振。,根据,2.共振,42,受迫振动速度在一定条件下发生共振的的现象称为速度共振。,根据,在阻尼很小的前提下，速度共振和位移共振可以认为等同。,43,共振现象的应用：钢琴、小提琴等乐器利用共振来调音；收音机利用电磁共振进行选台；核内的核磁共振被用来进行物质结构的研究和医疗诊断等。,危害：(1)1904年，一队俄国士兵以整齐的步法通过彼得堡的一座桥时，由于产生共振而使桥倒塌；(2)1940年，美国华盛顿州的塔科麦桥，因大风引起的振荡作用同桥的固有频率相近，产生共振而导致毁坏；(3)汽车行驶时，若发动机的频率接近于车身的固有频率，车身也会车身强烈的振动而受到损坏。,防止共振：(1)改变系统的固有频率或外力的频率；(2)破坏外力的周期性；(3)增大系统的阻尼；对精密仪器使用减振台。,Shock absorber,
